Процессы рассеяния быстрых цветозаряженных партонов на мягких бозе- и ферми-возбуждениях горячей кварк-глюонной плазмы

• Автор: Маркова, Маргарита Анатольевна
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2010
• Место защиты: Иркутск
• Количество страниц: 355 с. : ил.

Оглавление
Введение

1 Процессы тормозного излучения мягких бозе-возбуждений в

горячей КХД среде. Радиационные потери энергии

1.1 Эффективные токи для наведенного излучения мягких глюонов

1.2 Интенсивность тормозного излучения мягких глюонов

1.3 Приближение статического цветного заряда

1.4 Тормозное излучение, наведенное эффективной вершиной

1.5 ‘Недиагональный’ вклад в радиационные потери энергии. Связь с двойным борновским рассеянием

1.6 Тормозное излучение двух мягких глюонов

1.7 Тормозное излучение двух мягких глюонов (продолжение)

2 Кинетические уравнения больцмановского типа для мягких
бесцветных кварковых возбуждений КГП
2.1 Предварительные замечания
2.2 Эффективные токи и эффективные амплитуды
2.3 Вычисление эффективных амплитуд
2.4 Уравнение Больцмана для упругого рассеяния мягких кварковых возбуждений на мягких глюонных возбуждениях
2.5 Вероятности упругого рассеяния мягких кварковых возбуждений друг на друге
2.6 Наиболее общая формула для мощности излучения мягких кварков в КГП

3 Процессы индуцированного рассеяния мягких кварковых возбуждений на термальных партонах КГП
3.1 Уравнения для мягких полей
3.2 Эффективные токи и источники низшего порядка
3.3 Дополнительные цветные токи и источники
3.4 Эффективные токи и источники третьего порядка
3.5 Мягкие однопетлевые поправки
3.6 Вероятности рассеяния
3.7 Структура вероятности рассеяния w . Определение постоянной Сд
3.8 Потери энергии быстрого партона
3.9 ‘Недиагональные’ вклады в потери энергии
3.10 ‘Недиагональные’ вклады в потери энергии (продолжение)
4 Процессы тормозного излучения мягких ферми-возбуждений
в горячей КХД среде. Радиационные потери энергии
4.1 Эффективные токи и источники низшего порядка
4.2 Интенсивность тормозного излучения мягких глюонов и мягких кварков
4.3 Приближение статического цветного центра для тормозного излучения мягкого кварка
4.4 Тормозное излучение мягкого глюона и мягкого кварка в случае двух рассеивающих термальных партонов
4.5 ‘Недиагональные’ вклады в радиационные потери энергии. Связь
с двойным борновским рассеянием
4.6 ‘Недиагональные’ вклады в радиационные потери энергии (продолжение)
4.7 Сокращение особенностей в тормозном излучении мягкого кварка -. . .
4.8 Тормозное излучение двух мягких глюонов и мягкого глюона
с мягким кварком

5 Нелинейная динамика ультрамягких глюонных возбуждений кварк-глюонной плазмы
5.1 Процессы рассеяния быстрых партонов на ультрамягких глюонных флуктуациях и потери энергии
5.1.1 Исходные уравнения
5.1.2 Построение эффективного тока
5.1.3 Калибровочная инвариантность й11(к)Н^(к, к'] V, у') . .
5.1.4 Потери энергии быстрого партона, наведённые рассеянием на ультрамягких глюонных флуктуациях
5.2 Корреляционная функция случайного источника в горячей неабелевой плазме
6 Флуктуационно-диссипационная теорема для мягких ферми-возбуждений
6.1 Корреляционная функция для мягких бозе-возбуждений
6.2 Корреляционная функция для мягких ферми-возбуждений
6.3 Флуктуационно-диссипационная теорема для жёсткого источника г]га
6.4 ФДТ для мягких фермионных флуктуаций
Заключение
А Явный вид и свойства НТЬ-ресуммированных вершин
В Сопряженные токи и источники
С Коэффициентная функция а2’и'(У, V, у| гу; --/л. —ко)
И Анализ особенностей однопетлевых графиков
Е Кварковые петлевые поправки к процессу упругого рассеяния мягкого глюона
И Кварковые петлевые поправки к процессу упругого рассеяния мягкого кварка

- нелинейный цветной ток, наведенный средой. Смысл введения символа А в определение тока j^a будет ясен из изложения в следующей главе. Коэффициентные функции в подынтегральном выражении представляют
собой обычные НТЬ -амплитуды. Далее,
есть Фурье-образ цветного тока (1.1) жесткой частицы 1. Аналогичное выражение справедливо и для частицы 2. При выводе (1.6) были отброшены члены, содержащие начальное время ф. В уравнении (1.4) модифицированный средой (запаздывающий) глюонный пропагатор *Т>11Р(к) в рассматриваемой задаче удобно выбрать в кулоновской калибровке *Т>^р(к) = *Т)^(к). В системе покоя плазмы имеем
Будем искать решение нелинейного интегрального уравнения (1.4) методом последовательных приближений. Отбрасывая линейные и нелинейные члены по А'^{к) в правой части (1.4), в первом приближении получим
тона 1 и тестового термального партона 2, соответственно. Общее решение последнего уравнения имеет вид
да(*) = Щз %<«(»■ • к) е*-»‘ +
(1.6)
^ (2я)3 ] (ы -(кг + ... + к8)){У1 ■ {к2 + ... + к3))... (щ • ка)

АЦк) = А<Я°(к) - ^(к)3^(к) - (1-8)