Низкочастотные нелинейные волны и влияние пондеромоторной силы на кинетические эффекты в плазме

• Автор: Томарадзе, Гогиса Даниелович
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1985
• Место защиты: Тбилиси
• Количество страниц: 90 c. : ил

ГЛАВА I. НИЗКОЧАСТОТНЫЕ НЕЛИНЕЙНЫЕ ВОЛНЫ В ЗАМАГНИЧЕННОЙ

ПЛАЗМЕ

§ 1.1. Динамика нелинейных ионно-циклотронных волн,

распространяющихся вдоль магнитного поля

§ 1.2. Простые волны в области ионно-циклотронного

резонанса

§ 1.3. К теории нелинейных альфвеновских волн

§ 1.4. Линейный спектр альфЕеновских волн с учетом

эффекта Холла

§ 1.5. Влияние эффекта Холла на распространение

нелинейных волн в плазме

Глава II. ОБРАЗОВАНИЕ ПОТОКОВ ТЕПЛА И ПОТОКОВ ЧАСТИЦ В
ИЗОТРОПНОЙ ПЛАЗМЕ (кинетическая теория)
§ 2.1. Влияние пондеромоторной силы на кинетические
явления в изотропной релятивистской плазме
§ 2.2. Образование потоков частиц и потоков тепла
в нерелятивистской изотропной плазме
Глава III. ОБРАЗОВАНИЕ ПОТОКОВ ТЕПЛА И ПОТОКОВ ЧАСТИЦ В
АНИЗОТРОПНОЙ ПЛАЗМЕ
§ 3.1. Основные уравнения (нерелятивистский случай)
§ 3.2. Влияние стационарного солитона на явления
переноса в анизотропной нерелятявистской плазме

§ 3.3. Образование потоков частиц и тепла в релятивистской замагниченной плазме
§ 3.4. Образование потоков частиц и тепла в ультрарелятивистской анизотропной плазме
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА

Проблема высокочастотного нагрева плазмы в магнитных ловушках в настоящее время принадлежит к числу ключевых проблем управляемого термоядерного синтеза. Установки типа "Токамак" занимают лидирующее положение среди многочисленных вариантов устройств, предназначенных для реализации управляемой реакции термоядерного синтеза. На этих установках достигнуты наибольшие успехи по квазиста-ционарному удержанию плазмы. Для осуществления управляемого термоядерного синтеза с положительным энергетическим выходом реакции синтеза дейтерий-тритий необходимо выполнение критерия Лоусона ПТ >. 10см"3-с ( Н - плотность плазмы, *Г - энергетическое время жизни). Кроме этого, необходима также высокая ионная температура Т. ^ 10 кэВ. Уже на первых этапах термоядерных исследова-

ний стало ясно, что омический нагрев плазмы не позволит получить плазму с термоядерной температурой. Температура плазмы в токама-ках, получаемая в результате омического нагрева, составляет лишь 14-2 кэВ и не может быть существенно увеличена, так как рост температуры плазмы сопровождается сильным падением её омического сопротивления. В связи с этим возникает важная проблема дополнительного нагрева плазмы в токамаках.
В настоящее время существующие методы дополнительного нагрева плазмы можно разделить на две группы: методы нейтральной инжекции, связанные с вводом в плазму и последующим ионизационным захватом пучков быстрых нейтральных атомов, и высокочастотные методы, базирующиеся на возбуждении и поглощении в плазме высокочастотных электромагнитных полей. Методом нейтральной инжекции на токамаке РДТ в Принстоне (США) получены ионные температуры порядка 7*8 кэВ. Однако с увеличением размера токамака трудности нейтральной

Приведем выражения для гидродинамических величин плазмы с учетом этой добавки. Возмущение плотности имеет вид:
Аіг - П0 ф •
(2.1.28)
Средняя скорость становится отличной от нуля:
V - +,
(2.1.29)
Возмущение давления, обусловленное добавочным членом, имеет вид:
(2.1.30)
Тепловой поток будет
д<2=^й.ю. Фз ,
(2.1.31)

1+р
<^Р
г и. х (2-1-32)
с/>
V а«.тв(1+1^)У
Н ( Рг» к) - о(-0,1« 2»3