К теории обменных спиновых структур

• Автор: Фарутин, Александр Михайлович
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2008
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 63 с. : ил.

Оглавление
Введение
1 Обменные спиновые структуры
1.1 Обменная симметрия
1.2 Инварианты Лифшица
1.3 Энергия ориентационных деформаций
1.4 Релятивистские эффекты анизотропии
2 Низкочастотная спиновая динамика в сильных магнитных полях
3 Динамика парамагнетиков при нулевой температуре
3.1 Обменное приближение

3.2 Обменная динамика в магнитном поле

3.3 Релятивистские поправки
Оглавление
4 Несобственный антиферромагнетизм
Заключение

Список иллюстраций
1.1 тетраэдр, вписанный в куб
1.2 икосаэдр, вписанный в куб
2.1 Углы Эйлера
2.2 12 подрешеток МпзАйезОю
3.1 Энергия спиновых возбуждений Е = Ни) как функция волново-
го вектора q = (/г, 0,1) е.о.р. в парамагнитном TlCuCK. Кружки - данные неупругого рассеяния нейтронов [26], линия -спектр (3.3) с параметрами cuQ = 0.16 THz, s = 0.5 км/с
3.2 Энергия спиновых возбуждений как функция волнового вектора в направлении вдоль спиновых цепочек в парамагнитном (С Н з) 2 CH N Н з Си С!, согласно данным неупругого рассеяния нейтронов [27]. Линия - спектр вида (3.3), где, однако, волновой вектор отсчитывается от границы зоны Бриллюэна,
с параметрами и>о = 0.28 THz, s = 0.41 км/с
3.3 Линейный закон зануления квадрата щели магнонного спек-
тра Е2 = а(Рс — Р) по давлению в парамагнитном Т1СиС1з по данным работы [28]; Рс = 1.1 kbar, а = 0.35meV2/kbar
3.4 Расщепление щели триплета в магнитном поле. Открытые кружки - Т1СиС1з [29,30] (Нс = 5.9 Тесла), закрытые кружки
- (СН3)2СНК[НзСиС1з [27] (Нс = 9.9 Тесла)

Глава 2. Низкочастотная спиновая динамика в сильных магнитных
полях
Магнонный спектр здесь задается общей формулой (2.8), где
9ік — дбік, — 2'у
Анизотропный член (2.14) является главной релятивистской поправкой к обменной энергии МпзА12Се30і2. Этот факт приводит к новому соотношению между статическими и динамическими характеристиками. Рассмотрим анизотропную добавку к намагниченности. Энергия анизотропии основного состояния равна
иа = —4|/3|,
если магнитное поле направлено вдоль оси [001] (в = 0), и
если магнитное поле направлено вдоль оси [111] (cos в = <р = ]]). Это дает нам возможность определить функцию
др_ дН'
А именно,
= 4 Иш] _ M[ooi])
В заключение, мы представили теорию обменной симметрии систем со спиновым упорядочением сильно деформированных высоким магнитным полем. Уравнение спиновой динамики было выведено для квазиголдстоунов-ской моды, которой является вращение спинового пространства вокруг направления магнитного поля. Был определен закон дисперсии спиновых волн. Было найдено новое соотношение между кривой статической намагниченности и характеристиками низкочастотной спиновой динамики в высоких магнитных полях.
16|0|