Закономерности спинового упорядочения в электронных системах пониженной размерности и в системах частиц с "большим" спином

• Автор: Орленко, Федор Евгеньевич
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2011
• Место защиты: Санкт-Петербург
• Количество страниц: 126 с. : ил.

Содержание работы

Введение

1 Глава 1. Магнитное упорядочение в квазидвумерных электронных системах

1.1 Вариационная модель определения поляризации на основе метода

Хартри-Фока

1.2 Вариационный метод на основе векторной модели Гейзенберга—

Дирака—Ван-Флека

1.3 Теория Ферми—жидкости Ландау для двумерной системы. Функция

Ландау двумерной системы

1.4 Усиление парамагнетизма в вырожденном газе при наличии

обменного взаимодействия
1.5 Возможность установления поляризации в двумерной системе
Заключение и выводы к главе
2 Глава 2. Спиновое упорядочение в квазиодномерном вырожденном
электронном газе
2.1 Вариационная модель Хартри-Фока для поляризованного 1ЛЭ-
электронного вырожденного газа
2.2 Связь основных параметров системы с её размерностью
Заключение и выводы к главе
3 Глава 3. Магнитные свойства одномерной антиферромагнитной цепочки локализованных S=1 спинов
3.1 Гамильтониан обменного взаимодействия цепочки локализованных S=1 спинов
3.2 Основное состояние антиферромагнитной спин-1 цепочки
3.3 Коэффициент ренормализации
3.4 Спиновые волны и спиновый DARK-BRIGHT -солитон в спин-1 цепочке
Заключения и выводы к главе
4 Глава 4. Магнитное упорядочение в цепочке ионов со спинами 3/2
4.1 Гамильтониан обменного взаимодействия в спиновом представлении
4.2 Энергия основного состояния пары акцепторов со спином 3/2
4.3 Система взаимодействующих частиц со спином 3/2 в магнитном
поле
Заключение и выводы к главе
Заключение и выводы к работе
Приложения

П.1. ПРИЛОЖЕНИЕ К ГЛАВЕ 2. ЗАВИСИМОСТЬ ЭНЕРГИИ ОТ СТЕПЕНИ ПОЛЯРИЗАЦИИ И ОТ СРЕДНЕГО РАССТОЯНИЯ
МЕЖДУ ЧАСТИЦАМИ
П.2. ПРИЛОЖЕНИЕ К ГЛАВЕ 3. ВЕКТОР ОСНОВНОГО
СОСТОЯНИЯ ЦЕПОЧКИ СПИНОВ
Литература

2. Экстремум является максимумом функции, если А>2ЕРШ, который лежит в области а*<0 . Это означает, что на интересующем нас интервале 0 < а < 1, функция е(а) будет монотонно убывать до своего наименьшего на этом интервале значения е(а = 1). Такое поляризованное состояние возникает при А > 2ЕР / N. Это состояние
реализуется при концентрации сг ""2"} 1,52-10исм 2. Этот критерий
наличия магнетизма в двумерной системе свободных электронов совпадает с приведенными ранее в модели Хартри-Фока.
3. В случае А = 2ЕРШ зависимость е(а) становится линейной и
монотонно убывает с ростом а как в{а) = у (2-а).
При выполнении условия:
00 Т,52ТО'2<ст<0у0 1,52-101'см'2
реализуется поляризованное состояние.
1.3 Теория Ферми-жидкости Ландау для двумерной системы. Функция Ландау двумерной системы
Как известно, оператор четности перестановки Р = ~ (1 + 4? ?') имеет собственные значения +1 или -1, при параллельной или антипараллельной