Вторичные массовые масштабы и многоэтапное нарушение SO(10)-симметрии

• Автор: Световой, Виталий Борисович
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1983
• Место защиты: Ярославль
• Количество страниц: 124 c. : ил

Глава I. КАЛИБРОВОЧНАЯ СИММЕТРИЯ 30 (Ю) И ЕЕ НАРУШЕНИЕ

§ I. Краткие сведения о группе 30

§ 2. Многоэтапное нарушение 30 (10) - симметрии

§ 3. Перенормировки калибровочных констант связи

Глава II. ИЕРАРХИЯ ВАКУУМНЫХ СРЕДНИХ ДЛЯ ШИРОКОГО КЛАССА КАЛИБРОВОЧНЫХ ТЕОРИЙ § I. Хиггсовский механизм нарушения симметрии в моделях великого объединения и проблема
иерархии

§ 2. Истинный хиггсовский бозон

§ 3. Иерархия вакуумных средних для многоэтапных схем нарушения групп великого объединения

§ 4. Вакуумные средние скаляров в 30 (10)

модели

Глава III. МАССЫ ФЕРМИОНОВ

§ I. Следствия вторичной иерархии вакуумных
средних для массовых матриц фермионов
§ 2. Оценки нейтринных масс
§ 3. Двухпетлевой вклад в массы нейтрино
Глава IV. ДОПУСТИМЫЕ СХЕМЫ НАРУШЕНИЯ 30 (Ю) - СИММЕТРИИ И ВРЕМЯ ЖИЗНИ ПРОТОНА

§ I. Массы тяжелых кварков и ограничения на масштаб нарушения /-Х?- симметрии
§ 2. Схема нарушения симметрии и время жизни протона
§ 3. Вклад скаляров с промежуточной массой в перенормировки констант связи
§ 4. Порог-эффект и двухпетлевые поправки . . . . § 5. Неопределенности в массе X - бозонов. Новые поколения фермионов
вывода
Благодарности
Литература

Значительный прогресс в последнее время достигнут в построении моделей великого объединения фундаментальных, сильных и электрослабых взаимодействий [1-5] . В рамках этих моделей можно понять относительную силу различных взаимодействий, а также квантование заряда. Можно вычислить важнейший параметр стандартной теории [6-121 - ^иь3,9, величина которого близка к экспериментальному значению. Малость нейтринных масс появляется естественным образом [ 13] , а в
некоторых специальных случаях можно получить соотношения между массами фермионов, в частности, успешное предсказание тв = т1С (при супервысоких энергиях). Наиболее важное предсказание большинства моделей великого объединения - распад протона. СР - нарушение совместно с распадом протона часто используют для объяснения малого количества антиматерии во Вселенной [14,15]
Простейшая модель великого объединения основана на калибровочной группе 311 (5) [21. Она содержит 15 левых фермионов каждого поколения в неприводимых представлениях группы 5 и 10. Предсказываемое в этой модели значение угла Вайнбер-га в£пгд^ » 0,215 [16,171 согласуется с экспериментом. Всесторонний анализ, сделанный в работах [18,191 , дает для времени жизни протона в минимальной - модели
значение Т0 = Ю28 - Ю30 лет, что несколько. меньше нижнего

экспериментального предела 2 х 10 лет.
Хотя зи (5) - модель является очень экономной, имеет смысл рассмотреть и некоторые другие возможности. Еще одной

Поскольку коэффициент при трилинейных членах в скаляроном потенциале ~ М, то элементы недиагонального блока в (2.30) должны быть ~ М|- М. Ясно тогда, что
< (/, 5#/з)> - А/ (М,/М ).
1 х (2.33)
Возможно, конечно, что малое собственное значение имеет нижний
блок. В этом случае будет
<Ф(У, 5-/3) > =0,
<ф(/, ■/о/з)>~м1. (2<34)
Первое из этих условий следует из квадратичности инварианта (2.32) по (I, 5/3), а также из гипотезы выживания (только ИХБ имеет малую массу).

Дальнейшее нарушение 5ІІ(5) - симметрии до 515 (3) х
5и (2) х її (Г) идет за счет скаляров
(М. о),5, (М. 0)ш, (0)ат. (2_35)
г V * •
Для этих полей ЛІ £и(£-)х и(-і) снова имеет блочно-диагональную структуру, и один из блоков содержит малое собственное значение. Поскольку блоки не смешиваются после нарушения 5Ц. (5) х
и (I) до 5Ы. (5), то это собственное значение должно быть

~М 2 и обязательно отрицательным.Смешивание блоков появляется после нарушения 515 (5) и вызвано, например, инвариантами
45 х 45 х 210 210 х 210 х
или (2.36)
24 х 24 х 75 75 х 75 х
В зависимости от того, какому блоку принадлежит (в основном)