Вторичное излучение света в твердых телах

• Автор: Проказников, Александр Владимирович
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Ленинград
• Количество страниц: 184 c. : ил

- 2 -*

ГЛАВА I. Введение и краткий обзор содержания

диссертации

Глава II. Общая теория вторичного излучения в оптически анизотропных средах

§ I. Исходная формула для вычисления дифференциального сечения рассеяния света в анизотропном случае
§ 2. Формула для вычисления дифференциального сечения рассеяния света в случае одноосного кристалла
§ 3. Получение выражения для векторного потенциала в анизотропной среде без дисперсии. § 4. Получение выражения для векторного потенциала в анизотропной среде в временной
дисперсией

§ 5. Связь между векторами и в

одноосном и в двуосном кристаллах

§ 6. Исходная формула для вычисления вероятности испускания кванта вторичного излучения (анизотропный случай)
§ 7. Получение выражения для сечения рассеяния в анизотропном случае типа формулы Кубо., § 8. Получение выражения для сечения рассеяния в анизотропном случае, методом, аналогичным |^&|

§ 9. Физический смысл температурных добавок к
тензору рассеяния
§ 10. Рассеяние света в одноосном кристалле конечных размеров. Граничные условия
Глава III. Диффузия экситонов и механизмы рассеяния
их импульса в полупроводниках
§ I. Введение
§ 2. Экспериментальные результаты
§ 3. Теория
§ 4. Определение сечения связывания электронов
и дырок в экситоны
§ 5. Обсуждение результатов и выводы
§ 6. Время релаксации импульса экситонов Ваньемотта при рассеянии на заряженных примесях
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ПРИЛОЖЕНИЕ I. Соотношение между телесными углами
с/'о? и с( О2
ПРИЛОЖЕНИЕ 2. Соотношение между телесными углами
с10 % и с/0$ в случае одноосного
„„„„-„.о
кристалла
ПРИЛОЖЕНИЕ 3. Связь угла & с углом 8 в одноосном

кристалле
ПРИЛОЖЕНИЕ 4. Вычисление угловой части У для взаимодействия экситонов с акустическими фононами через пьезоэлектрический по-

тенциал

ПРИЛОЖЕНИЕ 5. Распад экситонов на Ь О -фононах •••
ЛИТЕРАТУРА

Подставляя (7.14) в (1.13), получим окончательное выражение для сечения рассеяния света в анизотропной среде.
Используя точные волновые функции среды (кристалла), явный вид которых нам, конечно, неизвестен, запишем результат (7.14)-(7.20) в матричной форме и произведем интегрирование по переменным . Имеем
■ а
% = %а/3+ ¥зем, Щл^ * Щв
’ (7.21)
л,/ 1 1 (7.22)
■/ к. с.] Ьщ),
(7.23)
а величина у, е/г, отличается от заменой на
- с?е » на и ^б на “ • Составные матричные
элементы, входящие в (7.22), имеют вид:
м 111 а^~/4/,Г.Г, п> + г. !л> +
(7.24)
из чего следует, что результат (7,22) соответствует обычной тео-

' 3 е/п
рии возмущений, и величина ми есть вероятность перехода