Влияние внешних воздействий на динамические свойства неупорядоченных магнетиков и сверхпроводящий систем

• Автор: Иордатий, Виталий Петрович
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Кишинев
• Количество страниц: 126 c. : ил

Глава I. НИЗКОТЕМПЕРАТУРНАЯ ДИНАМИКА НЕУПОРЯДОЧЕННЫХ

МАГНЕТИКОВ ВО ВНЕШНЕМ МАГНИТНОМ ПОЛЕ

§ I. Введение

§ 2. Энергетический спектр элементарных возбуждений в модели Гейзенберга-Маттиса неупорядоченного магнетика

а) Основные определения

б) Случай сильного беспорядка (С. = 1/1 ),учет дополнительного класса диаграмм

§ 3. Динамика элементарных возбуждений во внешнем

магнитном поле

а) Модель с бесконечным дальнодействием

б) Модель ближайших соседей.Случай слабого беспорядка (С~*0)

в) Осциляторная модель. Спектр элементарных возбуждений в длинноволновом пределе при любой степени беспорядка
Выводы
Глава II.НЕРАВНОВЕСНЫЕ ЭФФЕКТЫ И ТЕРМОДИНАМИКА СЛОЖНЫХ
СВЕРХПРОВОДЯЩИХ СИСТЕМ
§ I. Введение
§ 2. Электрическое поле в неравновесном сверхпроводнике
а) Основные уравнения
б) Вычисление градиентно-инвариантного потенциала Ф

в) Глубина проникновения электрического поля и поток тепла в сверхпроводнике при отличной от нуля скорости конденсата
§ 3. Критическая температура сверхпроводящего перехода в соединениях со сложным фононным спектром
а) Вычисление критической температуры сверхпроводящего перехода в случае одной и двух
мод в фононном спектре
б) Учет экранировки кулоновского взаимодействия в вершинных диаграммах
Выводы
Глава III. МАКРОСКОПИЧЕСКИЕ КВАНТОВЫЕ ЭФФЕКТЫ В СЛАБОЙ
СВЕРХПРОВОДИМОСТИ
§ I. Введение
§ 2. Макроскопическое квантовое туннелирование в
джозефсоновских контактах и сквццах
а) Основные соотношения. Выбор гамильтониана описывающий макроскопическую квантовую систему с трением
б) Вычисление вероятности туннелирования в метастабильное квантовое состояние в случае произвольного трения
в) Вероятность туннелирования в пределе сильного трения
§ 3. Влияние трения на макроскопическую квантовую когерентность при Т О К в случае ассиметричного двухямного потенциала. Случай малой диссипации

Выводы
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА

Сад=ё +1А£(^/к/ (1л51)
тогда как при малой концентрации примеси в этом же длинноволновом пределе имеем:
СО(К) * ё + £(*)(*+*.*) (1.152)
ВЫ ВОДЫ
1. На основе модели Гейзенберга-Маттиса неупорядоченного магнетика с беспорядком замещения получен спектр элементарных возбуждений в случае полного беспорядка в отсутствии внешнего магнитного поля. Показано, что рассмотрение между-узельных функций Грина приводит к новому классу диаграмм, учет которых уменьшает коэффициент затухания спиновых волн.
2. В модели с бесконечным дальнодействием в присутствии внешнего магнитного поля вычислено выражение для энергии элементарных возбуждений в двух случаях, когда волновой вектор возбуждения V - о и к £ о .В первом случае энергия элементарных возбуждений пропорциональна магнитному полю, во втором Е = Л+ Ь . Таким образом, в простейшей модели неупорядоченного магнетика всегда существует щель пропорциональная магнитному полю.
3. Для гамильтониана ГМ с магнитным полем получена усредненная по конфигурациям функция Грина ферромагнетика с примесью при любом значении волнового вектора. Показано,