Эмиссионная мёссбауэровская спектроскопия облучаемых нейтронами конструкционных материалов

• Автор: Сомов, Владимир Николаевич
• Шифр специальности: 01.04.01
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 107 c. : ил

Глава I. ИЗУЧЕНИЕ РАДИАЦИОННЫХ ПОВРЕЖДЕНИЙ В ТВЁРДЫХ ТЕЛАХ МЕТОДОМ МЁССБАУЭРОВСКОЙ СПЕКТРОСКОПИИ
1.1. Влияние дефектов кристаллического строения на параметры мёссбауэровских спектров

1.2. Некоторые вопросы теории радиационных повреждений .

1.3. Тепловая и кинетическая гипотезы рассеяния кинетической энергии ядра отдачи

1.4. Некоторые экспериментальные работы по обнаружению

тепловых пиков

Глава II. МЕТОДИКА ЭКСПЕРИМЕНТА

2.1. Формирование нейтронного пучка

2.2. Мёссбауэровский спектрометр на пучке нейтронов

2.3. Регистрация мёссбауэровского излучения в условиях интенсивного высокоэнергетического гамма-фона
2.4. Проточный многосекционный пропорциональный
детектор
2.5. Резонансный низкофоновый пропорциональный счётчик
2.6. Высокоэффективный резонансный детектор
2.7. Детектор конверсионных электронов и рентгеновского излучения
2.8. Обработка мёссбауэровских спектров

Глава III. ИЗУЧЕНИЕ РАДИАЦИОННЫХ ПОВРЕЖДЕНИЙ В КОНСТРУКЦИОННЫХ СТАЛЯХ
3.1. Проблема радиационной стойкости металлов и сплавов
3.2. Деформационное мартенситное превращение
в аустенитных сталях
3.3. Радиационный отжиг мартенсита деформации
в реакции 56Ре(а,тг)57Ре
3.4. Исследование поверхности деформированной аустенитной стали после облучения дейтонами
3.5. Радиационные дефекты в углеродистых сталях
Глава IV. ИССЛЕДОВАНИЕ ПРОЦЕССОВ КРИСТАЛЛИЗАЦИИ АМОРФНЫХ СПЛАВОВ ПРИ РАДИАЦИОННОМ ЗАХВАТЕ НЕЙТРОНОВ
4.1. Аморфные сплавы - новый перспективный класс материалов
4.2. Радиационная стойкость аморфных сплавов
4.3. Кристаллизация аморфных сплавов в (п,ч5,)-реакции
4.4. Оценка параметров кристаллизации аморфных сплавов вследствие радиационного захвата нейтронов
4.5. Возбуждение резонансного уровня -^^Ду на пучке нейтронов касательного канала
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
СПИСОК ИСПОЛЬЗОВАННОЙ ЛИТЕРАТУРЫ

Расширение космических исследований и развитие реакторо-строения вызвало появление целого комплекса сложных проблем, связанных с изменением свойств конструкционных материалов при облучении.
Отсутствие в настоящее время хорошо согласующейся с экспериментальными данными теории радиационных повреждений металлов и сплавов не позволяет полностью предсказать их поведение при облучении. Выяснение механизмов образования дефектов при облучении нейтронами, гамма-квантами, заряженными частицами приведет к пониманию путей повышения радиационной стойкости конструкционных материалов и эффективному использованию их в реакторостроении и космической технике. Кроме того, развитие теории радиационных повреждений должно способствовать созданию принципиально новой отрасли металлообработки - радиационной обработки металлов и сплавов для придания им таких физических и механических свойств, которые нельзя получить традиционными методами.
Широкие возможности изучения радиационных повреждений в твердых телах открываются с применением эффекта Мессбауэра -гамма-резонансной спектроскопии (ГРС) / I /. В обычно применяемом варианте ГРС - абсорбционной мессбауэровской спектроскопии - с помощью стандартного источника исследуется облученный поглотитель. Промежуток времени между образованием радиационных дефектов и мессбауэровскими измерениями при этом составляет несколько часов или дней. За это время может произойти заметный отжиг короткоживущих радиационных повреждений.

где А/(о) - интенсивность линии в резонансе; Г - экспериментальная ширина линии; <Я - интенсивность линии вдали от резонанса.
Вводится вектор аппроксимирующей функции 7 с компонентами
О, если не будет использоваться;
^К, если ^(р*,*) будет использоваться К раз.
Процедура формирования си будет состоять из
двух этапов:
I. Последовательно просматриваются компоненты ,
^Л/ и в тех случаях, когда N/*.7*0 , формируются значения векторов параметров Р4 и с(* . Допустим, при аппроксимации экспериментальных данных мы хотим использовать две функции
для описания дублета и одну функцию - полином,
описывающий фон под дублетом, тогда V принимает значение V = £о, 0, 2, О, О, I, 0 ... О ^ , а вектор
“* > Рм2+Ь" Рм3';
Здесь^Рм24< ••.,<Рмъ - начальные значения параметров первой функции например, положение центра Х(о) , интенсивность в резонансе Д/(о) и ширина линии Г ; 2РМа+|...2 рМъ - начальные значения параметров второй функции ^(Рл^х).
Для каждого 7^ считается вектор отклонения
л/ =10щ> УСв) Мг%.хс)
: 5? б-> ' б;,г