Цифровой метод n-Υ разделения в условиях сверхвысоких загрузок

• Автор: Прокуронов, Михаил Васильевич
• Шифр специальности: 01.04.01
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2009
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 126 с. : ил.

Глава 1. Основные принципы построения детектирующих систем для цифровой регистрации и идентификации нейтронов и гамма-квантов
1.1.Основные характеристики и эволюция развития методов идентификации нейтронов и гамма-квантов сцинтилляционными детекторами
1.2. Анализ возможностей иденгификации нейтронов и гамма-квантов по форме импульса сцинтилляционными детекторами с использованием аналого-цифровых преобразователей и вычислительных комплексов
1.2.1. Оценка параметров АЦП, предназначенного для реализации цифровой иденгификации типа частиц по форме импульса
1.2.2.Характеристики современных быстродействующих АЦП
1.2.3. Цифровая идентификации типа частиц по форме импульса с использованием устройства сбора и регистрации сигналов на основе двух микросхем АЦП
1.3. Заключение к главе
Глава 2. Математические модель и метод цифровой идентификации частиц
2.1. Математические модель цифровой идентификации часгиц по форме импульса и ее физические предпосылки
2 Л .1 .Основные положения
2.1.2. Определение максимальных значений коэффициента блокировки фона гамма-квантов, эффекгивносги идентификации нейтронов и коэффициентов суммирования р, при определении типа частицы
2.1.3. Определение импульсной характеристики сцинтилляционно-го детектора на основе органического сцинтиллятора методом задержанного интегрирования

2.2. Алгоритм определения максимумов импульсов
2.3. Алгоритм цифровой идентификации частиц по форме импульса. Основные положения
2.4. Заключение к главе
Глава З.Разработка, экспериментальное и расчетное исследование метода цифровой идентификации сцинтилляционным детектором нейтронов и гамма-квантов по форме импульса
3.1. Методические аспекты
3.2 Интегральные измерения
3.2.1. Сцинтилляционные детекторы и источники ионизирующего излучения, используемые в эксперименте
3.2.2. Интегратор с варьируемой задержкой
3.2.3. Измерение параметров импульса детектора со стильбеном и жидким сцинтиллятором при помощи интегратора с варьируемой задержкой
3.2.4. Результаты экспериментов, подтверждающие принятую математическую модель цифровой идентификации
3.3. Метод цифровой идентификации частиц по форме импульса при непосредственном преобразовании аналогового импульса в цифровой
3.3.1. Детектирующая, измерительно-вычислительная система и источники ионизирующих излучений, используемые в эксперименте
3.3.2. Исследование и отработка алгоритма цифровой идентификации частиц по форме импульса на основе экспериментального массива импульсов детектора
3.3.2.1. Определение максимумов импульсов
3.3.2.2. Измерение импульсных характеристик и определение коэффициентов суммирования /?<,,{/,•) и /?*,{/>)
3.3.2.3. Расчетные значения коэффициента блокировки гамма-квантов и эффективности идентификации нейтронов
3.3.2.4. Режекция наложенных импульсов
3.3.2.5. Б-коррекция - метод, увеличивающий коэффициент блокировки фона гамма-квантов и эффективность идентификации нейтронов
3.3.2.6. Последовательность выполнения алгоритма цифровой идентификации
3.4. Заключение к главе
Глава 4. Идентификация в условиях сверхвысоких загрузок детектора и ири низких энергиях регистрируемого излучения
4.1. Экспериментальные исследования с детектором на основе стильбена и ФЭУ
4.2. Регистрация излучения импульсного нейтронного генератора. Идентификация в условиях высоких загрузок детектора и низких энергиях регистрируемого излучения
4.3. Идентификация при низких энергиях регистрируемого излучения
4.4. Сравнение алгоритмов цифровой идентификации: метода оптимального фильтра и метода разделения по быстрой и медленной компонентам заряда
4.5. Заключение к главе
Заключение
Список литературы

Для этого помимо критерия К1, используя статистический критерий Неймана-Пирсона [35,38], можно сформулировать также другие условия экстремума.
Задавая минимальное значение эффективности идентификации, что эквивалентно неравенству <а значения рь, которые соответствуют максимальному коэффициенту блокировки, находятся из условия минимума относительной дисперсии:
К2 = £>£)/, при ограничении £>£„!Бп' <а, ^<0, 5П>0 (2.21)
На рисунке 2.1. величинам и В8г соответствуют средне-квадратичные значения В5Сра и 1>5сда, а величинам 5„‘и Я/средние значения 8сра и 8срг.
Аналогично, задавая минимальные значения коэффициента блокировки, т.е. £)5у/5Г’ <Р, значения ри, которые соответствуют максимальной эффективности идентификации, могут быть найдены из условия минимума относительной дисперсии:
К3 = ', при ограничении Д5Г /8/ <р, 8г <0, > 0 (2.22)
Для вычисления коэффициента блокировки у-квантов Кш и эффекгивности идентификации нейтронов в при фиксированной поглощенной энергии удобно определить:
(2.23) и —1— (2.24)
тогда- кш =—^ (2.25) и е= $<р(х)сЬ: (2.26)
1— | ф(х)с!х
—со
^(х)-плотность нормального распределения в стандартной форме[3].
При этом предполагается, что случайная величина 8, при фиксированной поглощенной энергии, имеет нормальное распределение.
Таким образом, вычисление коэффициента блокировки фона у-квантов и эффективности идентификации нейтронов сводятся к вычислению относигель-