Оптические характеристимки поверхностей перспективных материалов в устрройствах прямого преобразования энергии деления ядер

• Автор: Лифантьев, Николай Алексеевич
• Шифр специальности: 01.04.01
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2001
• Место защиты: Обнинск
• Количество страниц: 205 с. : ил

ОГЛАВЛЕНИЕ
ВВЕДЕНИЕ
1. ОПТИЧЕСКИЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ МАТЕРИАЛОВ
1.1. Степень черноты материалов. Пропускательная, отражательная и
поглощательная способности материалов
1.2. Оптические характеристики материалов при химическом взаимодействии с
газовой средой
1.2.1. Оптические характеристики поверхностей металлов при химическом взаимодействии с газовой средой
1.2.2. Оптические характеристики диэлектрических материалов при химическом взаимодействии с газовой средой
2. МЕТОДЫ И ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ УСТАНОВКИ ДЛЯ ИССЛЕДОВАНИЯ
ОПТИЧЕСКИХ ХАРАКТЕРИСТИК МАТЕРИАЛОВ
2.1. Методы исследования интегральной и приведенной степени черноты
материалов
2.2. Экспериментальные установки для исследования оптических характеристик
материалов
2.2.1. Экспериментальные установки для исследования интегральной и приведенной степени черноты материалов
2.2.2. Экспериментальная установка для проведения ресурсных исследований по изучению влияния различных газовых и парогазовых сред на оптические характеристики диэлектрических материалов

3. ПОЛУСФЕРИЧЕСКАЯ ИНТЕГРАЛЬНАЯ СТЕПЕНЬ ЧЕРНОТЫ ПЕРСПЕКТИВНЫХ ЭЛЕКТРОДНЫХ МАТЕРИАЛОВ ТЕРМОЭМИССИОННЫХ ЯДЕРНЫХ ЭНЕРГЕТИЧЕСКИХ УСТАНОВОК В РАЗЛИЧНЫХ ГАЗОВЫХ И ПАРОГАЗОВЫХ СРЕДАХ
3 Л. Полусферическая интегральная степень черноты электродных материалов.
3.2. Ресурсные исследования по изучению влияния различных газовых и
парогазовых сред на степень черноты электродных материалов термоэмиссионных ядерных энергетических установок
3.2.1. Ресурсные исследования степени черноты электродных материалов в паромасляной вакуумной среде
3.2.2. Экспериментальные исследования степени черноты электродных материалов в безмасляном вакууме. Сравнение результатов исследований в безмасляном и паромасляном вакууме
3.2.3. Экспериментальные исследования полусферической интегральной степени черноты электродных материалов в парах цезия
3.3. Экспериментальные исследования влияния механизма взаимодействия
кислорода с ниобием на ресурсное изменение полусферической интегральной степени черноты
4. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ ИССЛЕДОВАНИЯ ПРИВЕДЕННОЙ СТЕПЕНИ ЧЕРНОТЫ ЭЛЕКТРОДНЫХ ПАР. МЕТОДИКА РАСЧЕТА ПРИВЕДЕННОЙ СТЕПЕНИ ЧЕРНОТЫ И ПОТЕРЬ ТЕПЛА В ТЕРМОЭМИССИОННЫХ ПРЕОБРАЗОВАТЕЛЯХ ЭНЕРГИИ ЗА СЧЕТ ТЕПЛОВОГО ИЗЛУЧЕНИЯ
4.1. Экспериментальные исследования приведенной степени черноты электродных пар

4.2. Методика расчета приведенной степени черноты и потерь тепла в термоэмиссионных преобразователях энергии за счет теплового излучения
4.3. Расчет приведенной степени черноты перспективных электродных пар
4.4. Методика определения полусферической интегральной степени черноты коллектора термоэмиссионного преобразователя энергии
5. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ ИССЛЕДОВАНИЯ ПО ИЗУЧЕНИЮ ВЛИЯНИЯ
РАЗЛИЧНЫХ ГАЗОВЫХ И ПАРОГАЗОВЫХ СРЕД НА ОПТИЧЕСКИЕ
ХАРАКТЕРИСТИКИ ДИЭЛЕКТРИЧЕСКИХ МАТЕРИАЛОВ, ИСПОЛЬЗУЕМЫХ В
ЛАЗЕРАХ С ЯДЕРНОЙ НАКАЧКОЙ
5.1. Ресурсные исследования по изучению влияния различных газовых и парогазовых сред на оптические характеристики диэлектрических материалов окон лазерно-активных элементов
5.2. Методика определения оптических свойств тонких поглощающих пленок
5.3. Методики оптического просветления окон лазерно-активных элементов
5.4. Способы повышения химической стойкости оптических окон лазерно-активных элементов
ВЫВОДЫ
СПИСОК ИСПОЛЬЗОВАННЫХ ИСТОЧНИКОВ

В стационарных условиях при нагреве исследуемого образца в разреженной газовой среде проходящим электрическим током, в случае отсутствия потерь тепла с измерительного участка образца за счет теплопроводности вдоль образца, результирующий тепловой поток, излучаемый измерительным участком образца, определяется по подводимой к нему электрической мощности
<212=1-У , (2.7)
где I - ток, проходящий через образец, А; V - падение напряжения на измерительном участке образца, ограниченном потенциальными выводами, В.
Тогда с учетом (2.6) окончательная расчетная формула для определения полусферической интегральной степени черноты тела в “сером” приближении имеет вид:

р°п _ е

ч(гАт24)’
(2.8)
где Т} - температура поверхности образца, К; Т2 - температура
тепловоспринимающей поверхности камеры, К; И] - поверхность измерительного участка образца при температуре Т1 (с учетом теплового расширения).
В действительности исследуемые тела не являются серыми и, принимая во внимание исходное выражение (2.1) и формулу (2.6), было получено следующее выражение [87]:
Л 7-т
А1 е2 [
е, Ао Ъ
(2.9)

1 + А1(1/А2-1)

Из формулы (2.9) видно, что отличие рассчитанных по формуле (2.6) на основе

экспериментальных данных значении С| от действительных значений г является
сложной функцией параметров

При исследовании полусферической интегральной степени черноты электродных материалов ТЭП использовался калориметрический метод измерений. Для этого опытный образец 1 размещался внутри вакуумной камеры 2 и проводились измерения температур поверхности образца Т] и стенок камеры Тз, а также