Исследование многочастичных эксклюзивных реакций в К+р- и П+р-взаимодействиях при 32 ГэВ/с

• Автор: Чунихин, Валерий Федорович
• Шифр специальности: 01.04.01
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Серпухов
• Количество страниц: 114 c. : ил

ГЛАВА I. ОБЩИЕ СВЕДЕНИЯ О К+р- И ЗМр -ЭКСПЕРИМЕНТАХ

ПРИ 32 ГэВ/с НА КАМЕРЕ ’ЖАВЕЛЬ"

§ I.I. Получение и методика обработки

экспериментальных данных в К+р-эксперименте

§ 1.2. Особенности обработки экспериментальных

данных в 5Г+р -эксперименте

§ 1.3. Методика определения сечения резонансов

Глава II. ОБЩИЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ МНОГОЧАСТИЧШХ

ЭКСКЛЮЗИВНЫХ РЕАКЦИИ В К+р-ВЗШдайСТВИЯХ

ПРИ 32 ГэВ/с

§ 2.1. Полные сечения

§ 2.2. Механизмы образования вторичных частиц
в реакции К+/э-* К+р .?374
2.2.1. Образование резонансов
2.2.2. Одночастичные спектры
2.2.3. Образование пучково- и мишене-подобных
кластеров
§ 2.3. Образование частиц и резонансов
в реакции К+р-*К*р К+К~лг+37~
2.3.1. Спектры вторичных частиц
2.3.2. Образование резонансов
§ 2.4. Общие характеристики реакций К+р-* К+р ЕД|+3‘о1~
и К+р->К+р */ДГ447Г~
2.4.1. Распределения по продольным и поперечным
импульсам
, 2.4.2. Образование резонансов

Глава III. АНАЛИЗ ЭКСКЛЮЗИВНЫХ РЕАКЦИЙ В
ДГ+р -ВЗАИМОДЕЙСТВИЯХ ПРИ 32 ГэВ/с
§ 3.1. Упругое рассеяние
§ 3.2. Полные сечения многочастичных
эксклюзивных реакций
§ 3.3. Рождение резонансов в 4- и 6-частичных
реакциях
§ 3.4. Процессы дифракционной диссоциации
§ 3.5. Квазидвухчастичные каналы
§ 3.6. Спектры вторичных частиц в
реакции !)Г+р-5'5глр5Г+^''
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА

В настоящее время одним из основных источников экспериментальной информации об адрон-адронных и адрон-ядерных взаимодействиях при высоких энергиях являются инклюзивные реакции-процессы, в которых из всего многообразия родившихся в результате столкновения продуктов реакции регистрируется одна или несколько частиц выдатенного типа. Это обусловлено сложностью детектирования и измерения кинематических параметров большого числа частиц, образующихся в единичном акте соударения адронов высоких энергий. Такой подход даже в случае "мягких" столкновений адронов позволяет получить информацию о кварковой структуре взаимодействующих частиц и механизмах реакций. Вместе с тем, окончатапь-ное заключение о правильности той или иной модели сильных взаимодействий может быть вынесено только после детального сравнения модели с полным набором характеристик конечного состояния в широком спектре эксклюзивных реакций, когда регистрируются вое вторичные частицы. К настоящему времени накоплен значительный объем экспериментальной информации по выделенным каналам реакции, главным образом с небольшим числом частиц в конечном состоянии. Существенная роль при этом отводится методике пузырьковых камер, неоспоримым преимуществом которой является 45Г‘-геометрия эксперимента и высокая точность измерения кинематических параметров. Выделение каналов реакции с увеличением энергии взаимодействующих частиц становится всё более сложной задачей, поскольку при высоких энергиях основная доля полного сечения приходится на многочастичные процессы. Экспериментальные данные по выделенным каналам реакции с большой множественностью при высоких энер50.
частиц в реакции (2) представлены в табл. 2.6. Распределения вторичных частиц по X приведены на рис. 2.13.
Довольно широкий X -спектр К+-мезонов (рис. 2.13а) наводит на мысль, что в действительности значительная часть К+-мезо-нов образуется за счет двух механизмов - фрагментации пучка и мишени. Разделение этих процессов должно быть нашого лучше в пространстве быстрот, что и демонстрирует рис. 2.14. Распределение КГ^-мезонов по быстротам в с.ц.и., приведенное на рис. 2.14а, имеет характерную двугорбую структуру, которая отсутствует для ¥Г-мезонов (рис. 2.146). Отличие механизмов образования К+-и К”-мезонов отчетливо проявляется в разности их спектров по быстротам (рис. 2.14в), где наличие явно выраженной двугорбой структуры не вызывает никаких сомнений. Такая же структура намечается и в разности X -спектров К+- и К“-мезонов (заштрихованная гистограмма на рис. 2.13). Качественно этот эффект легко объясняется на кварк-партонном языке.
Действительно, К^-мезон в реакции (2) может быть образован при фрагментации любого из валентных кварков начального каона или одного из и.-кварков протона. К“-мезон не содержит валентных кварков сталкивающихся адронов, рождается только на морских пар-тонах и поэтому для него должно быть характерно более центральное распределение по продольным импульсам.
Строго говоря, эти рассуждения применимы только к "прямо-рожденным" каонам. На самом деле, источником К~-мезонов могут быть распады ^-мезона или странных барионных резонансов в системе рКГ, в основном образуемых при фрагментации валентных кварков (дикварка).. Двугорбая структура в спектрах КД-мезонов от распада резонансов должна быть менее выражена, чем в спектрах "пряморожденных" К^-мезоыов.