Теоретические модели собственных колебаний Солнца

• Автор: Джалилов, Намиг Сардар оглы
• Шифр специальности: 01.03.03
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2004
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 294 с. : ил.

1 Взаимодействие акустических волн с излучением
1.1 Уравнения радиационной гидродинамики
1.1.1 Вводные замечания
1.1.2 Основные уравнения
^ 1.2 Функции относительной флуктуации интенсивности
1.3 Оптически серая однородная атмосфера
1.3.1 Обобщение формулы Шпигеля для затухания волн
1.3.2 Влияние электронной теплопроводности
1.3.3 5-мин колебания в фотосфере Солнца
1.4 Обобщение дисперсионного уравнения для
несерой атмосферы
2 Взаимодействие акустико-гравитационных волн с излучением в неоднородной среде
2.1 Точные решения уравнений в приближении Эддингтона
2.2 Флуктуации интегрального потока излучения
2.2.1 Спектр колебаний
/ 2.2.2 Вклады тепловых и акустических колебаний

в поток излучения и в скорость движения
2.3 Взаимодействие волн с излучением в присутствии
магнитного поля
2.3.1 Уравнение малых колебаний в наклонном магнитном
поле и его решение
2.3.2 Трансформация и поглощение волн
2.4 Неадиабатические колебания в солнечных пятнах
2.5 Волны в горизонтальном магнитном поле
д -моды как источник шума в МСВ решении проблемы солнечных нейтрино
3.1 Постановка задачи
3.1.1 Чувствительность флуктуаций
3.1.2 Магнитный механизм флуктуаций плотности
3.2 Основные уравнения для МГД-волн
3.2.1 Линейные уравнения
3.2.2 Физические переменные
3.3 Задача о собственных значениях
3.3.1 Решение в области £ <
3.3.2 Решение в области £ >
3.3.3 Собственные частоты МГД-резонатора
3.4 Альвеновский резонансный слой
3.4.1 Пространственная зависимость
3.4.2 Пространственное положение резонансного слоя
3.4.3 Расстояние между резонансными слоями
3.4.4 Ширина резонансных слоев
3.5 Флуктуации плотности
3.6 Обсуждение результатов
Неустойчивые вращательные моды Солнца
4.1 Постановка физической задачи
4.1.1 Проблема замедления вращения
4.1.2 г-моды и волны Россби
4.1.3 Закон сохранения потенциального вихря
4.1.4 Закон сохранения полной энергии
4.2 Базисные уравнения
4.3 Неадиабатические колебания
4.3.1 Уравнения колебаний
4.3.2 Асимптотические решения
4.3.3 Краевая задача
4.3.4 Дисперсионное уравнение
4.4 Неустойчивые квазидвухлетние, 22-летние и
4000-летние колебания
4.5 Обсуждение результатов
5 Вращательные моды в сферической геометрии
5.1 Вводные замечания
5.2 Базисные уравнения
5.2.1 Равновесное состояние
5.2.2 Уравнения колебаний
5.3 Традиционное приближение
5.4 Обобщение приливного уравнения Лапласа
5.4.1 Компоненты скорости движения .
5.4.2 Уравнение Хейна
5.4.3 Условия возникновения шировой неустойчивости
5.5 Низкочастотные волны
5.5.1 Жесткое вращение
5.6 Заключительные замечания
Заключение
Список литературы

Рис. 1.9: (слева) Зависимость нормированной фазовой скорости Урн от частоты П для акустических (Уа), радиационных (Уг ) и тепловых ( К ) мод при £ = 2.7 • 10~5 и 7 = 5/3.
Рис. 1.10: (справа) Зависимость нормированной длины затухания Ь от П для акустических Ьа, радиационных Ьт и тепловых Ьь волн.
где А - длина волны. Рисунок 1.9 представляет зависимость Урн от Я. Отметим возникновения трех различных волновых мод для которых характер зависимости фазовой скорости от частоты существенно различен. Следовательно, в радиационно теплопроводящей атмосфере могут возбуждаться три различные волновые моды. Свойства радиационных мод мало подвергаются влиянию электронной теплопроводности. Как и раньше, эти моды переходят в диффизионные волны, при Ури < 1 и радиационные волны, при Урк > 1. Поведение акустических волн наиболее сильно изменяется вследствии теплопроводности при высоких частотах, где адиабатические волны переходят в изотермические. Тепловые волны имеют наиболее низкие фазовые скорости везде, за исключением области взаимодействия их с акустическими волнами.
Зависимость Ь от П представлена на рисунке 1.10. Для сильно неадиабатических волн длина затухания является наиболее короткой. Возникшие три минимума на рис.1.10 соответствуют тем частотам, при которых акустические волны превращаются из квазиадиабатических в