Структура и динамика околозвездной оболочки в тесных двойных системах

• Автор: Сытов, Алексей Юрьевич
• Шифр специальности: 01.03.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2009
• Место защиты: Санкт-Петербург
• Количество страниц: 121 с. : ил.

Оглавление
Введение
1 Трёхмерная газодинамическая численная модель около-звёздной оболочки в тесных двойных системах

1.1 Физическая модель околозвёздной оболочки в ТДС

1.2 Методы исследования течения вещества в околозвёздной оболочке

1.3 Особенности газодинамической численной модели

2 Механизм формирования околозвёздной оболочки тесной двойной системы

2.1 Межкомпонентная оболочка

2.2 Аккреционный диск и прецессионная спиральная волна

2.3 Образование околозвёздной оболочки

3 Структура околозвёздной оболочки в ТДС
3.1 Распределение макропараметров в околозвёздной оболочке
3.2 Образование спиральной структуры в околозвёздной оболочке
3.3 Морфологические особенности внешних частей околозвёздной оболочки
4 Наблюдательные проявления околозвёздной оболочки

4.1 Оптические толщины околозвёздной оболочки
4.2 Влияние околозвёздной оболочки на кривые блеска
4.3 Наблюдательные данные
Заключение
Список литературы

Введение
Актуальность темы
Околозвёздные оболочки двойных звёзд являются достаточно распространённым явлением. Чаще всего рассматривается оболочка, представляющая собой остаток протозвёздного облака, аккрецируемый двойной звездой на ранних стадиях её эволюции. На продвинутых стадиях эволюции двойную систему также может окружать оболочка, возникшая за счет звёздного ветра с одного или обоих компонентов. Кроме того, возможно возникновение третьего типа околозвёздных оболочек, формируемых за счёт газа, выброшенного из тесной двойной звезды (ТДС) в процессе мас-сообмена.
В ТДС происходит обмен веществом, сопровождающийся процессами аккреции. Если аккрецирующий компонент такой системы является компактным объектом - белым карликом, нейтронной звездой или чёрной дырой, вещество, покинувшее звезду-донор, не может непосредственно упасть на звезду-аккретор, так как имеет избыток углового момента. Это приводит к формированию аккреционного кольца [41], которое в дальнейшем расширяется по радиусу в обоих направлениях, образуя аккреционный диск [42]. Подобное расширение обусловлено перераспределением углового момента вещества, составляющего аккреционный диск. Часть вещества теряет угловой момент и приближается к аккретору, падая на пего, другая же часть

Яг+1 ~ Яг
а(Я) — <
О , монотонная первого порядка 1, схема Лакса- Вендроффа
1Ї, схема Бима-Ворминга
, схема Фромма.
Величина Я называется анализатором гладкости, а функция а(Я) ограничителем потока. Для аппроксимации с порядком выше первого необходимо, чтобы а(1) = 1. В указанных выше схемах а (Я) является линейной функцией. Все схемы второго порядка аппроксимации с линейным ограничителем потока являются немонотонными. Для получения монотонной схемы повышенного порядка аппроксимации используются нелинейные ограничители потока, удовлетворяющие условию 0 < а{В) < тгптос1(2,2В,), где
тіпт.осІ(х,у)
8Ідп{х) + відпіу)
тгп{х, |у|)
Хорошо известны такие нелинейные ограничители потока как