Численное моделирование токовых и магнитных полей в активных областях на поверхности Солнца

• Автор: Романов, Валерий Александрович
• Шифр специальности: 01.03.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1985
• Место защиты: Красноярск
• Количество страниц: 184 c. : ил

Глава I. Метод расчета потенциальных и бессиловых
и =соп&) магнитных полей
§1. Математическая постановка задачи. Периодические функции
§2. Исследование поведения уединенных полей при
удалении от источника .
§3. Приближенное построение уединенных полей из
периодических
§4. Потенциальные поля
§5. Численная реализация алгоритма
§6. Основные результаты
Глава II. Численный анализ пространственной структуры магнитных полей в активных областях по
линейным моделям
§1. Анализ на потенциальность наблюдательных данных по магнитным полям на поверхности
Солнца
§2. Эволюция крупномасштабной токовой структуры группы №207, взаимосвязь с движением пятен, возникновением очагов вспышечной активности
§3. Исследование особенностей развития и эволюции токовой структуры в группе №420

§4. Потенциальные модели магнитного поля
униполярного солнечного пятна
§5. Бессиловые U -COflSt) модели магнитного
поля униполярного солнечного пятна
§6. Основные результаты
Глава III. Расчет многоуровневой токовой конфигурации активной области по измерениям магнитного поля магнитографом в
нескольких спектральных линиях
§1. Расчет силовых магнитных конфигураций активных областей с помощью аппарата рядов Фурье. Математическая постановка задачи
§2. Расчет магнитного поля в элементарном
объеме. Анализ полученного решения
§3. Численная реализация алгоритма. Основные
результаты
Глава IV. Обобщенные решения для силовых магнитных конфигураций при задании граничных условий
на криволинейных плоскостях
§1. Математическая постановка задачи
§2. Вариационный принцип
§3. Расчет силовых магнитных конфигураций
§4. Силовая модель магнитного поля униполярного солнечного пятна
§5. Основные результаты
Заключение
Литература

(1.6) нет, а следовательно нет и ограничения на вертикальный размер области, которое фактически содержится в условии (1.18), т.к. в размерном виде оно формулируется как 6е !•
При Л~0 становится корректной задача об определении периодических полей в полупространстве по заданной Нъ компоненте при дополнительном требовании убывания поля при Г~*°° . Соответствующие решения содержатся в §1, достаточно взять сГл достаточно большим, или при использованном там способе обезраз-меривания выбрать Т± ,7^ и, тем более, Хо намного меньше единицы.
В этом случае все ек. % Ц7{ » поэтому решение практически разделится на две приграничные части (вблизи Я = -I)» а внутри области будет нулевым. Полагая получим
в области ( + (1+1)г ) ^ Т’/ поле, близкое к уединенному полю в полупространстве. Сделанное замечание является весьма существенным при разработке универсального пакета программ по расчету трех типов линейных моделей магнитных полей: открытых потенциальных, двухуровневых потенциальных и беесило-вых.
Уединенное потенциальное поле в полупространстве даже при невыполнении условия (1.38) обладает конечной энергией (от функции Ь£(Х} у) достаточно потребовать ограниченности ( 55 с/X(Х,^) ). Но остается в силе все сказанное в
§2 о полях внешнего происхождения - их определить нельзя.
Сделанные выше замечания удобно проиллюстрировать результатами конкретных тестовых расчетов по потенциальным полям (рисЛ.4-1.6). Граничная функция полагалась равной
Нг-компоненте магнитного поля единичного диполя, расположен-