Структура течения вещества в тесных двойных системах с переменным темпом массообмена

• Автор: Кильпио, Александр Александрович
• Шифр специальности: 01.03.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2005
• Место защиты: Санкт-Петербург
• Количество страниц: 101 с. : ил.

£ ^ Глава 1. Газодинамика переноса вещества в ТДС

Я-»

1.1. Обмен веществом в тесных двойных системах

1.2. Математическая модель массопереноса

1.3. Численная модель

Глава 2. Изменения в картине течения вещества в ТДС после прекращения массообмена

у 2.1. Структура течения вещества в ТДС с постоянным

темпом массообмена

2.2. Изменение общей структуры течения после прекращения массообмена

2.3. Зависимость времени жизни остаточного аккреционного диска от вязкости

Глава 3. Численное моделирование газодинамики в ТДС
* с переменным темпом массообмена
3.1. Структура течения вещества в ТДС после изменения темпа массообмена
3.2. Изменение структуры аккреционного диска при уменьшении темпа массообмена
3.3. Формирование сгустка вещества в аккреционных
« дисках

Глава 4. Природа сгустка в аккреционных дисках ТДС с
переменным темпом массообмена
4.1. Возникновение коллективной моды т = 1 в диске ТДС после изменения темпа массообмена
4.2. Спирально-вихревая структура в аккреционных дисках
* ■* 4.3. Фурье-аиализ кривых блеска и сравнение с резуль-

татами численного моделирования
Заключение
Литература

Актуальность темы
Одной из интереснейших и наиболее актуальных проблем современной астрофизики можно справедливо назвать исследование двойных звездных систем. Число таких объектов в наблюдаемой Вселенной существенно — по различным оценкам от 50 до 80 процентов всех звезд входит в состав двойных. Часть этих звезд, так называемые тесные двойные системы (ТДС), в ходе эволюции проходят стадию обмена веществом, когда в системе формируется сложная газодинамическая картина течения.
Одной из первых работ, в которой газодинамическая структура течения использовалась в качестве объяснения пекулярных особенностей спектра р Ьуг во время затмения, стала работа Струве [1]. В этой работе было выдвинуто предположение о наличии газовой струи между компонентами ТДС. Современные наблюдения позволяют с уверенностью говорить о том, что картина течения в ТДС на стадии обмена веществом состоит из газовых потоков, струй, аккреционных дисков, межкомпонентных оболочек и других структур (см., напр., [1—7]). Кроме того, предполагается, что большинство наблюдательных проявлений, характеризующихся выделением большого количества энергии, обусловлено процессами обмена веществом и аккреции в двойных системах.
Все сказанное выше позволяет утверждать, что исследование газодинамики вещества в ТДС представляет собой действительно актуальную астрофизическую задачу, поскольку результаты, по-

Глава 3. Численное моделирование газодинамики в ТДС с переменным темпом массообмена
3.1. Структура течения вещества в ТДС после изменения темпа массообмена
Полное прекращение обмена веществом в системе — явление редкое, в то время как небольшие вариации темпа массообмена присущи всем системам. Поэтому возникает вопрос о необходимости исследования картины течения вещества в полуразделенных ТДС при относительно небольших изменениях темпа массообмена в системе. Наблюдения показывают, что скорость обмена веществом в двойной системе может изменяться [18—20].
Рассмотрим, как влияет изменение темпа массообмена на аккреционный диск. Как и в случае моделирования полного прекращения массообмена, в качестве начальных условий мы воспользуемся результатами, полученными при моделировании газодинамики в ТДС с постоянным темпом массообмена. После установления стационарного режима течения вещества в момент времени ? = /0 темп массообмена в модели изменялся. Далее мы будем рассматривать случаи уменьшения темпа массообмена в 2 и в 10 раз. На Рис. 3.1.1 (а—г) показано, как изменяется плотность вещества с течением времени после уменьшения скорости массообмена в 10 раз. На Рис. 3.1.1а, где представлена картина течения вещества через 0,04 Рор6 после уменьшения темпа массообмена, еще отчетливо видна плотная струя, вытекающая из внутренней точки Лагранжа.