Распространенность и эволюция гравитационно-связанных объектов во Вселенной и космологические параметры моделей

• Автор: Архипова, Наталья Анатольевна
• Шифр специальности: 01.03.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2001
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 122 с.

Содержание
Введение.
1 Построение и методы исследования космологической модели, ее нормировка.
1.1 Линейная теория роста адиабатических возмущений плотности
1.2 Описание поля флуктуаций плотности
1.3 Влияние космологической постоянной на фор-
мирование крупномасштабной структуры Вселенной
1.4 Переходная функция
1.5 Нормировка спектра мощности возмущений
плотности
1.5.1 Нормировка на 10°-ную анизотропию РИ.
1.5.2 Нормировка на дисперсию контраста плотности в 8к~г мпк а §

1.6 Формализм Пресса-Шехтера построения функции масс гравитационно-связанных объектов.
1. 7 Эволюция функции масс гравитационно-связанных систем
1.8 Температурные функции скоплений галактик.
Приложение 1.
2 Обилие и эволюция скоплений галактик в плоских космологических моделях.
2.1 Модели холодной и горячей скрытой массы
2.2 Плоская модель смешанной скрытой массы с
Г2л =
2.3 Плоские космологические модели с Г2д ф 0
2.4 Результаты исследования плоских космологических моделей
3 Функция масс гравитационно-связанных объектов в неоднородной Вселенной.
3.1 Обоснование задачи
3.2 Модель иерархического скучивания
3.3 Построение локальной функции масс гравитационносвязанных объектов
3.4 Пороговый контраст плотности для коллапси-
рующего объекта в неоднородной Вселенной.

3.4.1 Космологическая фоновая модель = 0.
3.4.2 Космологическая фоновая модель Гід Ф
3.5 Функция масс в войдах и сверхскоплениях
3.6 Популяция объектов в войдах
3.7 Протошаровые скопления как первичные объекты
3.8 Заключение
ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ ДИССЕРТАЦИИ.
Литература.

, где к [h 1 мре-1] - пространственная частота. Возмущения с к > kfs сглаживаются, в то время как возмущения с к < kfs образуют гравитационно-связанный объект.
Для HDM -модели, основанной на легких нейтрино mv ~ 30eV} Л/., ~ 41 (д~) Мпк, спектр первичных флуктуаций скрытой материи эффективно обрезается на Л < Afs [Bond & Szalay 1983]. Поэтому соответствующие массы образующихся объектов Mfs ~ 10lo(£7tot/),2)- М®, т.е. порядка массы богатого скопления галактик. Таким образом, первыми выделившимися объектами в такой модели являются скопления галактик, а объекты меньшей массы образуются путем фрагментации больших масс [Шандарин и др. 1983].
Для CDM-модели, темное вещество которой составляют более массивные, чем в HDM-модели частицы и имеющие, следовательно, меньший импульс и меньшую длину свободного пробега,, первыми выделяются из общего расширения объекты с массой 108М©, что соответствует массам шаровых скоплений [Peebles & Devis 1986]. Дальнейшее образование структуры происходит в процессе иерархического скучивания.
Включение всех процессов, изменяющих форму начального (генерируемого в ходе инфляции) спектра, описывается посредством переходной функции Т(к), которая связывает измененный в ходе эволюции Вселенной спектр Р(к) с начальным Р0(к):
Р{к) = Р0(к) • Тк)
Это изменение Р(к) обусловлено различными диссипативными процессами, упомянутыми выше (подавление коротковолновых флуктуаций). При Р — 0 еще одной причиной, разрушающей спектр первичных возмущений, является нелинейность.
Расчет переходных функций требует совместного решения уравне-