Поиск и исследование радиоизлучения от аномальных пульсаров на низких частотах

• Автор: Теплых, Дарья Андреевна
• Шифр специальности: 01.03.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2011
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 117 с. : ил.

ОГЛАВЛЕНИЕ
ВВЕДЕНИЕ
ГЛАВА I. Наблюдательная база
§1.1. Радиотелескопы ПРАО АКЦ ФИАН
§ 1.2. Приёмная аппаратура
§ 1.3. Методика наблюдений и обработки
ГЛАВА II. Аномальные рентгеновские пульсары
§ 2.1. Обнаружение АХР в радиодиапазоне
§ 2.2. Наблюдения АХР 1Е 2259+586
§ 2.3. Наблюдения АХР 411 0142+61
§2.4. Наблюдения АХР ХТЕ Л 810-197
Выводы к Главе II

ГЛАВА III. Одиночные нейтронные звезды со слабым рентгеновским излучением (ХИШв) и радиотрензиенты (ШЗАТ).
§ 3.1. Наблюдения ХОПЧБ Л 308+21
§ 3.2. Наблюдения ХБШБ 12143+06
§ 3.3. Радиотранзиенты.
Наблюдения ШЗАТ Л819-14
Выводы к Г лаве III
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА
Введение
Нейтронные звезды, предсказанные еще в начале прошлого столетия (Baade & Zwicky, 1939), были обнаружены спустя тридцать лет, в 1967 г., совершенно случайно, как радиопульсары (Hewish et al., 1968). И ото открытие является одним из выдающихся достижений современной астрономии. Необычные свойства этих космических объектов сразу же привлекли пристальное внимание многих астрономов и физиков, как наблюдателей, так и теоретиков. С астрофизической точки зрения
нейтронные звезды интересны как заключительный этап звездной эволюции. Как источники импульсного периодического поляризованного излучения, пульсары являются хорошим средством для исследования межзвездной среды. С точки зрения физики нейтронные звезды предоставляют
уникальную возможность для изучения вещества в экстремальных
состояниях. Для них характерны такие явления и свойства, как
сверхтекучесть, сверхпроводимость, сверхсильные магнитные поля, излучение нейтрино, эффекты специальной и общей теории относительности. В недрах нейтронных звезд могут существовать экзотические формы материи (конденсаты различных элементарных частиц, кварковое вещество).
К моменту открытия пульсаров для исследования их излучения имелись крупные чувствительные радиотелескопы, а радиоастрономические и радиофизические методы, необходимые для наблюдения импульсных радиоисточников, уже были достаточно развиты. Это позволило в короткий срок открыть большое число новых объектов этого класса и начать исследовать их свойства. Последующие данные наблюдений в оптике, рентгеновском и гамма- диапазонах существенно дополнили знания об этих объектах.
Уже к середине 70-х годов было установлено, что наблюдаемое
пульсирующее строго периодичное радиоизлучение связано с вращением
нейтронной звезды (Gold, 1968). И источник энергии радиопульсаров

модернизация этой программы. Это позволило сделать следующее. Во-первых, во всех каналах проводить нормировку так, чтобы дисперсия сигнала в каждом канале равнялась единице (т.е. усиление выравнивалось во всех каналах). Во-вторых, производить учет возможной меры дисперсии сигнала с помощью циклического сдвига в соответствующих каналах. При поиске рассматривались меры дисперсии, не превосходящие 100 пк/см3. Так что, в-третьих, для каждой меры дисперсии производилось сложение сигналов во всех каналах. И, наконец, в-четвертых, строились спектры мощности для всевозможных вариантов мер дисперсии, а далее производилось сложение гармоник, и затем, поиск гармоник, у которых отношение сигнал/шум больше чем заданный уровень. Тестирование данной программы по наблюдениям известных пульсаров показывает, что уверенно обнаруживаются пульсары с потоком > 70 мЯн.
На рис. 1.4 приведены примеры амплитудных спектров для двух пульсаров на частоте 111 МГц. Вверху рисунка показан фурье-спектр сильного пульсара В1133+16, плотность потока которого S = 840 мЯн. Четко видны 13 фурье-гармоник спектра. Внизу приведен пример более слабого пульсара В0320+39 с плотностью потока в 5 раз меньше (S = 160 мЯн). В спектре присутствуют первые девять фурье-гармоник. но видны не так явно как в первом случае.
1.3.2. Наблюдения с помощью нового цифрового приёмника
В новом многоканальном цифровом приёмнике реализуются два режима записи сигнала: регистрация индивидуальных импу'льсов
(использовался для большинства наблюдений) и накопление сигнала с получением суммарного профиля импульса (Малофеев и др., 2011). В случае использования первого режима каждый полученный спектр регистрируется на жестком диске компьютера. Для второго режима после каждого импульса