Нестационарное радиоизлучение квазаров и галактик

• Автор: Ковалев, Юрий Андреевич
• Шифр специальности: 01.03.02
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2002
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 171 с. : ил

Посвящается Памяти
Геннадия Борисовича
Шоломицкого

Иосифа Самуиловича Шкловского,
моих коллег по работе в
отделе астрофизики
ИКИ АН СССР в 1970-1990 годах,
авторов открытия и первого
теоретического обоснования
радиопеременности
внегалактических объектов, —
нового природного явления,
ранее казавшегося невероятным, —
без научной дерзости которых
не было бы этой работы
Оглавление
Введение
1 Разработка физической модели нестационарного радиоисточника в квазарах и галактиках
1.1 О природе переменных внегалактических радиоисточников: фундаментальность идей И.С. Шкловского. Сравнительный анализ предложенных моделей
1.1.1 “Дерево” моделей
1.1.2 Нерелятивистская модель Шкловского
1.1.3 Релятивистская модель радиального магнитного поля
1.1.4 Релятивистская модель с ударными волнами
1.2 Эволюция радиоизлучения нестационарных источников в модели “Ежик” (модель радиального магнитного поля)
1.2.1 Введение
1.2.2 Постановка задачи, исходные соотношения
1.2.3 Эволюция характеристик элемента объема, излучающего в произвольном направлении, для передней, обратной и отраженной волн
1.2.4 Излучение системы электронов в облаке
1.2.5 Выводы
1.2.6 О границах применимости модели
1.2.7 Заключение
1.3 Рисунки:
1.3.1 Рис. 1.1. Основные положения модели Шкловского
1.3.2 Рис. 1.2. Переменное излучение в модели Шкловского
1.3.3 Рис. 1.3. Геометрия модели “Ежик”
1.3.4 Рис. 1.4. Эволюция параметров задачи
1.3.5 Рис. 1.5. Переменное излучение короткой струи

ОГЛАВЛЕНИЕ

1.3.6 Рис. 1.6. Эволюция типичного переменного спектра источника в модели “Ежик” для короткой струи
2 Метод радиоизмерений внегалактических расстояний и космологических параметров Вселенной по некоторым нестационарным радиоисточникам
2.1 Расстояния
2.1.1 Введение
2.1.2 Описание модели
2.1.3 Способы получения расстояния
2.1.4 Иллюстрация использования метода
2.2 Постоянная Хаббла и параметр замедления Вселенной
2.2.1 Процедура измерений
2.2.2 Численная иллюстрация использования метода
2.3 Оптимальный путь реализации метода
2.4 Выводы
2.5 Рисунки:
2.5.1 Рис. 2.1. Моделирование углового разлета компонентов и оценка расстояния до галактики УГЮ 42.22.01 .
3 Разработка и создание программных средств автоматической обработки многочастотных наблюдений на РАТАН-600. Методика наблюдений и их обработки.
3.1 Методика и примеры наблюдений и обработки данных
3.2 Оценка ошибок измерений
3.3 Описание пакета УиБХиР программ автоматической обработки наблюдений
3.3.1 Общая характеристика пакета
3.3.2 Индивидуальная характеристика основных программ
3.4 Рисунки:
3.4.1 Рис. 3.1. Пример наблюдаемого отклика 0923+39 . . .
3.4.2 Рис. 3.2. Обработка отклика калибратора 1328+30 . .
3.4.3 Рис. 3.3. Обработка протяженного калибратора 2105+
3.4.4 Рис. 3.4. Калибровка в июле 1996 г
3.4.5 Рис. 3.5. Калибровка в декабре 1997 г
3.5 Таблицы:
3.5.1 Табл. 3.1. Параметры калибровочных источников

ГЛАВА 1. Модель нестационарного радиоисточника

Г = (Т~ Со) + <Аё0у/1-(Т-Со)2, (1.10)
а подставив (1.10) в (1.8), будем иметь уравнение движения элемента объема (излучающего под углом !>кг)в зависимости от времени наблюдателя:
р = а/1 “ (т ~ Со)2/ sini?. (1-11)
В (1.10) и (1.11) Т = Ate/г о, а Со — постоянная интегрирования.
Для получения функции распределения электронов, воспользовавшись (1.6) и условием задачи, запишем9:
K(k,r,t')dujdV/K(ko,Y0,t'o)du!odV0 = 1. (1-12)
Из (1.7) с учетом (1.5), фиксируя ф0 и At', можно найти
dr / dr о = (1 + Т' cos do)/р, (1-13)
а рассматривая dV, после подстановки (1.13) и перехода от 'фо к ф, получим
dV/dVо = p2dr/dr0 = ±Qp2, (1.14)
где р и Q задаются (1.8) для конкретной волны. Найдем dф/dфo, подставив в (1.5) р(ф0,Т') из (1.7) и продифференцировав получившееся выражение, считая Т' = const. После преобразований будем иметь
dф/dфo = (cos фо + Т' sin2 ф)/(р cos ф) = AQ/p. (1-15)
Используя (1.15) и (1.5), получим
dujjdujo = smфdф/ smфodфo = AQ/p2. (1.16)
Наконец, (1.14) и (1.16) после подстановки в (1.12) и перехода к фиксированному ф — d дадут окончательно
К(k = i, г, t')/K(k0 - i, r0, t'0) = Q-2. (1.17)
9Мы далеки от мысли, что предлагаемые здесь способы получения К, dV, dui являются идеальными, однако поиски лучших путей оказались безуспешными.