Математическое моделирование газодинамических и физических процессов при импульсной лазерной абляции наносекундного диапазона

• Автор: Симакова, Ольга Игоревна
• Шифр специальности: 01.02.05
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2006
• Место защиты: Санкт-Петербург
• Количество страниц: 147 с. : ил.

1. Методы моделирования
1.1. Метод прямого моделирования Монте-Карло
1.1.1. Общая характеристика метода
1.1.2. Метод и алгоритм прямого моделирования Монте-Карло в молекулярной газовой динамике
1.1.3. Основные процедуры и модели метода
1.1.4. Выбор численных параметров
1.1.5. Современные тенденции развития метода ПММК
1.2. Численный метод расчета системы уравнений Эйлера для газовой смеси
2. Истечение пара от сферического источника
2.1. Истечение в вакуум
2.1.1. Постановка задачи
2.1.2. Результаты моделирования и их анализ
2.2. Истечение в фоновый газ
2.2.1. Постановка задачи
2.2.2. Результаты моделирования и их анализ
Заключение к главе 2
3. Моделирование нестационарного расширения конденсирующегося пара от сферического источника в вакуум и фоновый газ
3.1. Нестационарное расширение конденсирующегося пара от сферического источника в вакуум (модель ПММК)
3.1.1. Математическая модель
3.1.2. Результаты моделирования и их анализ
3.2. Нестационарное расширение конденсирующегося пара от сферического источника в вакуум (приближенная газодинамическая модель)
3.2.1. Математическая модель
3.2.1.1. Основные допущения
3.2.1.2. Модели констант скоростей кинетических процессов

Рис. 2.1.2. Пространственно-временная эволюция скорости газового потока Ри, Кп

t-м

15 rh, 25

Рис. 2.1.3. Пространственно-временная эволюция температуры Т (штрихпунктир) и ее компонент Тг (сплошные линии) И Tl(=T0
(пунктир), отнесенных к Tw; Kn=100; 1 - т=10'2, 2 - 10'1, 3 - 1, 4- 10,
Характер течения в свободномолекулярном случае (ввиду
отсутствия столкновений) целиком определяется геометрией задачи (рис.
2.1.4). Как показывают
вышеприведенные графики, на малых ~ j
временах (т<1) течение
нестационарно во всей области
начальном этапе разлета (т<1)
скорость потока и число Маха _ . . л „
Рис. 2.1.4.1 еометрия задачи

0= arcsin (Rw/ г). " -v R.
"У'г