+
Действующая цена700 499 руб.
Товаров:
На сумму:

Электронная библиотека диссертаций

Доставка любой диссертации в формате PDF и WORD за 499 руб. на e-mail - 20 мин. 800 000 наименований диссертаций и авторефератов. Все авторефераты диссертаций - БЕСПЛАТНО

Расширенный поиск

Исследование конвективной неустойчивости в ударном слое и гиперзвуковом следе

  • Автор:

    Анискин, Владимир Михайлович

  • Шифр специальности:

    01.02.05

  • Научная степень:

    Кандидатская

  • Год защиты:

    2004

  • Место защиты:

    Новосибирск

  • Количество страниц:

    129 с. : ил.

  • Стоимость:

    700 р.

    499 руб.

до окончания действия скидки
00
00
00
00
+
Наш сайт выгодно отличается тем что при покупке, кроме PDF версии Вы в подарок получаете работу преобразованную в WORD - документ и это предоставляет качественно другие возможности при работе с документом
Страницы оглавления работы

СПИСОК ОБОЗНАЧЕНИЙ
ГЛАВА 1. ОБЗОР ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫХ ИССЛЕДОВАНИЙ ПУЛЬСАЦИОННЫХ ПРОЦЕССОВ В СВЕРХЗВУКОВЫХ И
ГИПЕРЗВУКОВЫХ СДВИГОВЫХ ТЕЧЕНИЯХ
§ 1. Исследования волновых процессов в гиперзвуковом
пограничном и ударном слое
§ 2. Исследования волновых процессов в гиперзвуковом ламинарном
следе
§ 3. Проблемы диагностики гипёрзвуковых течений низкой
плотности
§ 4. Выводы
ГЛАВА 2. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ ОБОРУДОВАНИЕ И МЕТОДЫ
ДИАГНОСТИКИ
§ 1. Гиперзвуковая аэродинамическая труба Т-327А
1.1. Газодинамический тракт установки
1.2. Электронно-пучковая система
§ 2. Метод и аппаратура для измерения средней плотности и
пульсаций плотности, методы обработки сигналов
2.1. Оптическая система
2.2. Методика обработки сигналов оптической системы регистрации :
§ 3. Методика введения возмущений в ударный слой на поверхности
сжатия
§ 4. Методики восстановления средней плотности и пульсаций
плотности
4.1. Методика восстановления средней плотности в следовых
течениях
4.2. Методика восстановления поля пульсаций плотности в следовых течениях
4.3. Связь между плотностью газа и сигналом системы регистрации флюоресценции
4.4. Методика восстановления средней плотности на двумерной поверхности сжатия
4.5. Методика восстановления пульсаций плотности на двумерной поверхности сжатия
§ 5. Выводы
ГЛАВА 3. ИССЛЕДОВАНИЕ ВОЛНОВЫХ ПРОЦЕССОВ 'В
ГИПЕРЗВУКОВЫХ ЛАМИНАРНЫХ СЛЕДАХ
§ 1. Исследование волновых процессов в гиперзвуковом ближнем
ламинарном следе за острым конусом
1.1. Модель и метод измерений
1.2. Поле среднего течения в следе за конусом
1.3. Пульсациоиные характеристики следа за конусом
§ 2. Исследование волновых процессов в ближнем гиперзвуковом
ламинарном следе за газодинамическим свистком
2.1. Модель и схема измерений
2.2. Поле среднего течения в следе за свистком
2.3. Характеристики пульсаций плотности в следе
§ 3. Выводы
ГЛАВА 4. РАЗВИТИЕ ВОЗМУЩЕНИЙ НА ПРОДОЛЬНОЙ
СТРУКТУРЕ В УДАРНОМ СЛОЕ НА ПОВЕРХНОСТИ СЖАТИЯ
§ 1. Модель и аппаратурная организация измерений
§2. Характеристики течения на поверхности сжатия
2.1. Характеристики среднего течения
2.2. Пульсационные характеристики течения в ударном слое
2.2.1. Характеристики неконтролируемых возмущений

2.2.2. Характеристики контролируемых возмущений
2.3. Анализ результатов
§ 3. Выводы
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА

происходит. Основное рассеяние пучка электронов происходит во внешнем потоке и в узкой области за ударной волной.
Если вести измерения интенсивности флюоресценции вдоль пучка электронов, который пронизывает осесимметричный след по диаметру, то можно ожидать существенно меньшего рассеяния пучка электронов на ударной волне по сравнению со случаем диагностики плоских течений, когда пучок пронизывает течение в плоскости ударной волны на значительном ее расстоянии [22-25]. То есть, в первом приближении, можно пренебречь слабой зависимостью падения сигнала флюоресценции от координаты 2 вдоль пучка электронов и исключить из рассмотрения процесс рассеяния пучка электронов и учитывать только столкновительную дезактивацию молекул. Подобный подход широко использовался в ранних работах по электронно-пучковой диагностике следовых течений [10, 46-49]. Данное упрощение позволяет оперировать только значениями локальной плотности в точке измерения. При этом истинное значение плотности в следе несколько занижается.
Для получения связи плотности п и сигнала флюоресценции I пока без учета рассеяния запишем соотношения Штерна-Фольмера в области за ударной волной и во внешнем потоке
Здесь к— коэффициент пропорциональности; уе, - плотность тока электронного пучка в точке измерения и во внешнем потоке перед скачком уплотнения. В первом приближении считаем, что рассеяние
малосущественно и ]е = Отсюда после простых преобразований
соотношений (2.7) получаем связь между нормированной плотностью и нормированным сигналом фотоумножителя:
(2.7)
I _ Ь-п-}е . Х + Кх-п
г *00
Ь«оо ■ )е
1 + Кхх ■ пх

Рекомендуемые диссертации данного раздела

Время генерации: 0.118, запросов: 967