+
Действующая цена700 499 руб.
Товаров:
На сумму:

Электронная библиотека диссертаций

Доставка любой диссертации в формате PDF и WORD за 499 руб. на e-mail - 20 мин. 800 000 наименований диссертаций и авторефератов. Все авторефераты диссертаций - БЕСПЛАТНО

Расширенный поиск

Смешивание нейтральных мезонов в минимальной суперсимметричной стандартной модели с нарушением CP-инвариантности

  • Автор:

    Сукачев, Алексей Игоревич

  • Шифр специальности:

    01.04.23

  • Научная степень:

    Кандидатская

  • Год защиты:

    2009

  • Место защиты:

    Москва

  • Количество страниц:

    179 с. : ил.

  • Стоимость:

    700 р.

    499 руб.

до окончания действия скидки
00
00
00
00
+
Наш сайт выгодно отличается тем что при покупке, кроме PDF версии Вы в подарок получаете работу преобразованную в WORD - документ и это предоставляет качественно другие возможности при работе с документом
Страницы оглавления работы

Оглавление
Введение
I Тематический обзор
1. Развитие изучаемой проблематики
1.1. Стандартная Модель и ее трудности
1.2. Системы нейтральных мезонов и С Р-н ару шен ие в СМ
1.3. СР-нарушение в расширениях СМ
2. Характеристика рассматриваемой системы
2.1. Распады заряженных и нейтральных мезонов
2.2. Смешивание в системах нейтральных мезонов
2.3. Классификация эффектов СР-нарушения
2.4. Особенности смешивания в системе /°-мезонов
2.4.1. Первый набор наблюдаемых
2.4.2. Второй набор наблюдаемых
2.5. Особенности смешивания в системе И°-мезонов
2.6. Особенности смешивания в системах 5-мезонов
3. Описание исследуемой модели
3.1. Юкавский сектор
3.1.1. ДЦМ типа I
3.1.2. ДЦМ типа II
3.1.3. ДЦМ типа III
3.2. Скалярный сектор
3.2.1. Выбор скалярных дублетов модели

3.2.2. Эффективный потенциал МССМ на масштабе гщ
3.2.3. Метод эффективного потенциала
3.2.4. О перенормировке волновой функции
3.3. Спектр масс заряженных скалярных бозонов модели
4. Цели данной работы
II Аналитические вычисления
1. Смешивание А0-мезонов в СМ
2. Смешивание А°-мезонов в МССМ II
2.1. Четырехфермионное приближение
2.1.1. НН- диаграмма
2.1.1.1. Выражение для амплитуды
2.1.1.2. Расчет интегралов четырехфермион-
ного приближения
2.1.1.3. Конечная формула для вклада НН-диаграмм
2.1.2. ШН-диаграмма
2.1.3. Упрощенные выражения
2.1.4. Дополнительный анализ
2.2. Точный расчет
2.2.1. Общие замечания
2.2.2. Интегралы точного расчета
2.2.3. НН- диаграмма
2.2.4. Я'РИ-диаграмма
2.2.5. Нй- диаграмма
2.2.6. Дополнительный анализ
2.3. О КХД-поправках в смешивании нейтральных мезонов
2.3.1. Пертурбативные КХД-поправки
2.3.2. КХД-поправки, связанные с вычислением адронного матричного элемента

2.3.2.1. Я-мезоны
2.3.2.2. S-мезоны
2.3.3. Вклады от больших расстояний
3. Иные аспекты явлений смешивания
3.1. Нарушение СР-и и вариантности в системе Я°-мезонов
3.1.1. Косвенное СР-нарушение
3.1.2. Прямое СР-парушение
3.2. Особенности смешивания в системах нейтральных В-
мезонов
3.3. Особенности смешивания в системе нейтральных 11-
мезонов
3.3.1. РКТИ-диаграмма
3.3.2. ЯЯ-диаграмма
3.3.3. ЯТН-диаграмма
3.3.4. Результаты точных вычислений
4. Краткие итоги главы II
III Численный анализ
1. Расчетная программа
2. О нормировке получаемых результатов
3. Я°-мезоны
3.1. Четырехфермионное приближение
3.2. Точный расчет
4. Я°-мезоны
5. Яу-мезоны
5.1. Четырехфермионное приближение
5.2. Яфмезоны. Точный расчет
5.3. Я°-мезоны. Точный расчет
6. Краткие итоги главы III
Основные результаты диссертации

Гиперзаряды суперпартнеров кварков определены как Yq. — 1/3(—1 ),Ур4 = 2/3(2), Yut = —4/3. Константы Юкавы для суперпартнеров третьего поколения равны ht = hb = Для общего случая комплексных
параметров:
Г{1;2} = hU {-Ц*; ЛиГ{1;2} = hD {Ло ; —/Д}. (1.38)
В дальнейшем рассматривается эффективная минимальная суперсимметрия на масштабе масс mt. В рамках эффективной теории потенциал МССМ (1.34), явно описывающий взаимодействия суперчастиц и бозонов Хиггса на масштабе масс больших, чем Msusy, на меньшем масштабе масс порядка mt заменяется на эффективный “остаток”, включающий лагран-жевы члены вида стандартной модели с двухдублетным хиггсовским сектором. Лагранжевы члены, явно описывающие взаимодействия суперчастиц (в том числе процессы с участием суперпартнеров, находящихся “на массовой поверхности”), опускаются. Другими словами, суперпартнеры кварков “отщепляются” (так называемй “decoupling limit”). Эффективные параметры Ai (ъ=1
Л42 — Г Л4р + А4д, (1.39)
определяемые (1.34)
{ЛЛ2х)а.ь = ~ ~ ) (1-40)
дФадФ*ь
где X = {М, Г, Л}, Ф - поля скалярных кварков (в записи по компонентам Ф = {Оъ <32) U*, D*}, Ф* = {Q,Ql, U, D}), вычисляются явно, а затем

Рекомендуемые диссертации данного раздела

Время генерации: 0.102, запросов: 967