Дважды инклюзивные сечения и дальние корреляции во взаимодействиях ядер при высоких энергиях

• Автор: Колеватов, Родион Сергеевич
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2008
• Место защиты: Санкт-Петербург
• Количество страниц: 113 с. : ил.

Содержание
Введение
1 Дважды инклюзивное сечение рождения струй и дальние
корреляции в пертурбативной КХД
1.1 Глауберовское приближение
1.2 Два джета в одном направлении
1.3 Рождение двух джетов в противоположных направлениях
1.4 Корреляции
1.5 Численные результаты
1.6 Заключение
1.6.1 Приложение. Тождественные частицы в разных областях фазового пространства (к уравнению (1.47))
2 Дальние корреляции множественности и поперечного импульса в столкновениях ультрарелятивистских ионов
2.1 Модели множественного рождения частиц в адронных и
ядерных взаимодействиях при высоких энергиях
2.2 Модель слияния струн
2.3 Дальние корреляции
2.3.1 Определение коэффициентов корреляции
2.3.2 пп-корреляции
2.3.3 ргп-корреляции
2.4 Корреляционные функции
2.5 Методика вычислений и параметры модели
2.5.1 Параметры модели
2.5.2 Генерирование конфигураций (распределения
ИД {%$}))
2.5.3 Дискретный вариант модели
2.5.4 Аналитические оценки коэффициентов корреляции
2.6 Результаты вычислений
2.7 Заключение

3 Дальние корреляции между поперечными импульсами заряженных частиц в релятивистских ядерных столкнове-
ниях
3.1 Введение
3.2 Корреляционные функции
3.3 Методика вычислений и параметры модели
3.3.1 Генерирование конфигураций (распределений ИД{%Д,пг-}))
3.3.2 Аналитические оценки для коэффициентов корреляции, контроль монте-карловских вычислений
3.4 Результаты вычислений
3.5 Заключение
4 Дальние корреляции в условиях реального эксперимента
4.1 Введение. Определение центральности взаимодействия в
эксперименте
4.2 Экспериментальные данные по дальним корреляциям
4.3 О флуктуациях числа участников
4.4 Модификация методики вычислений и дополнительные параметры
4.5 Корреляции при фиксированном числе участников
4.6 Заключение
4.6.1 Приложение. Дисперсия числа участников, вывод
(4.2)

Введение.
Рождение частиц в столкновениях тяжелых ионов при высоких энергиях находится сейчас в центре экспериментальных исследований, направленных на обнаружение кварк-глюонной плазмы (КГП) [1, 2]. Спектр наблюдаемых частиц является следствием множества механизмов, различных для разных областей спектра.
В жесткой области выделяются механизмы, которые отвечают собственно за образование партонов с большим поперечным импульсом и их распространение и последующую адронизацию. (В эксперименте образовавшиеся партоны видны как струи или ’’джеты”, в последующем термин ”джет” будет для краткости употребляться для обозначения исходного партона без учета всех деталей, связанных с наблюдением партона в эксперименте.) К первым относятся многократное перерассеяние партонов, модификация партонных функций распределения (ЕМС-эффект), а также эффекты, связанные с насыщением партонных плотностей при малых х. Так, многократным перерассеянием объясняют рост сечений рождения частиц в рА взаимодействиях с поперечным импульсом порядка нескольких ГэВ и одновременное уменьшение сечений в области 1-2 ГэВ по сравнению с тем, что имело бы место в случае рождения джетов за счет однократных жестких взаимодействий партонов. Такое поведение сечений в протон-ядерных взаимодействиях наблюдалось экспериментально и получило название эффекта Кронина [5].
Вместе с тем, в ядро-ядерных взаимодействиях вместо роста наблюдается, наоборот, сильное подавление инклюзивных сечений, которое связывается с потерями энергии лидирующей частицы за счет излучения

любом случае, полученные результаты могут служить отправной точкой для дальнейших исследований.
1.6.1 Приложение. Тождественные частицы в разных областях фазового пространства (к уравнению (1.47))
Рассмотрим две частицы, характеризуемые, например, только быстротами у и г/2, которые принимают значения в интервале [0,1]. Интегрирования по промежуточному состоянию для частиц, между которыми не делается различия, вообще говоря имеют вид:
где /(2/1,2/г) ~ некоторая функция, симметричная относительно перестановок 2/1 и 2/2- Разделим фазовый объем для одной частицы на два интервала, непример, [0,1]=[0,1/2]+[1/2,1] и предположим, что частица, имеющая быстроту [0,1/2] - частица типа 1, а та, быстрота которой лежит в интервале [1/2,1] - частица типа 2. Теперь вместо единственного промежуточного состояния мы имеем три различных: обе частицы типа 1 (состояние А), обе частицы типа (состояние В), а также с одной частицей типа 1 и одной - типа 2 (состояние С). Тот же интеграл теперь запишется в виде суммы
Как видно, эта сумма в точности равна I. Таким образом, рассмотрение частиц с быстротой из [0,1/2] и из [1/2,1] как различных дает верный результат.
(1.52)
(1.53)