Доставка любой диссертации в формате PDF и WORD за 499 руб. на e-mail - 20 мин. 800 000 наименований диссертаций и авторефератов. Все авторефераты диссертаций - БЕСПЛАТНО
Сакаев, Руслан Джалилевич
01.04.07
Кандидатская
2008
Уфа
136 с. : ил.
Стоимость:
499 руб.
СОДЕРЖАНИЕ
ВВЕДЕНИЕ
ГЛАВА 1. ФАЗОВЫЕ ПЕРЕХОДЫ АНТИФЕРРОМАГНЕТИЗМ-ФЕРРОМАГНЕТИЗМ И НЕЛИНЕЙНЫЕ ЯВЛЕНИЯ
1.1. Антиферромагнетики и ферромагнетики
1.2. Магнитные фазовые переходы
1.3. Магнитные неоднородности
1.4. Нелинейные магнитоупругие волны
Заключение
ГЛАВА 2. ВЛИЯНИЕ МАГНИТОСТРИКЦИИ НА ОБРАЗОВАНИЕ ПЕРИОДИЧЕСКОЙ ДОМЕННОЙ СТРУКТУРЫ
ПРОМЕЖУТОЧНОГО СОСТОЯНИЯ ВБЛИЗИ ФАЗОВОГО ПЕРЕХОДА ПЕРВОГО РОДА АНТИФЕРРОМАГНЕТИЗМ-ФЕРРОМАГНЕТИЗМ
Введение
2.1. Постановка задачи
2.2. Основное состояние
2.3. Тензор напряжений. Прирост энергии магнитострикции
2.4. Вклад энергии доменных границ и магнитостатической энергии
2.5. Условие образования промежуточного состояния в магнитном поле 61 Заключение
ГЛАВА 3. ВЛИЯНИЕ МАГНИТОСТРИКЦИИ НА ДИНАМИКУ МАГНИТНОЙ НЕОДНОРОДНОСТИ В ТЕТРАГОНАЛЬНОМ АНТИФЕРРОМАГНЕТИКЕ ВБЛИЗИ ФАЗОВОГО ПЕРЕХОДА АНТИФЕРРОМАГНЕТИЗМ-ФЕРРОМАГНЕТИЗМ
Введение
3.1. Постановка задачи
3.2. Динамика магнитной неоднородности
Заключение
ГЛАВА 4. МАГНИТОУПРУГИЕ МАЛО АМПЛИТУДНЫЕ СОЛИТОНЫ ВБЛИЗИ ФАЗОВОГО ПЕРЕХОДА АНТИФЕРРОМАГНЕТИЗМ-
ФЕРРОМАГНЕТИЗМ
Введение
4.1. Постановка задачи
4.2. Основное состояние
4.3. Магнитоупругая динамика
4.4. Нелинейные волны
4.5. Исследование устойчивости солитонов 10В
Заключение
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА
ПРИЛОЖЕНИЕ А
ВВЕДЕНИЕ
Технические устройства, принцип действия которых основан на магнитных фазовых превращениях, давно и прочно вошли в повседневную жизнь. Это генераторы, датчики, контроллеры, реле, системы хранения и передачи информации. Более сорока лет область фазового перехода антиферромагнетизм-ферромагнетизм привлекает внимание как прикладной, так и теоретической науки, давая почву для новых экспериментов и развития теорий магнетизма. Тщательные исследования области фазового перехода необходимы потому, что в ней ряд основных параметров веществ — параметры порядка, могут приобретать критические значения или менять характер своей зависимости от внешних факторов. Это приводит к проявлению многих линейных и нелинейных эффектов. Например, вблизи магнитных ориентационных фазовых переходов в спектре квазимагнонов появляется магнитоупругая щель, а для одной из квазифононных мод может сильно измениться закон дисперсии, и как следствие, скорость звука [1]. Наряду с уменьшением скорости звука в близкой окрестности ориентационного фазового перехода наблюдается и резкое возрастание его затухания [2]. Динамическую перенормировку могут претерпевать эффективные модули упругости магнетиков [3], а коэффициент отражения видимого света испытывает значительный скачок [4].
Наблюдения данных явлений проводились в тетрагональных и ромбоэдрических антиферромагнетиках [5], редкоземельных металлах [6], редкоземельных ортоферритах [7], в манганитах [4].
Возникновение статических и динамических явлений, затрагивающих различные подсистемы одного и того же кристалла, становится возможным из-за проявления и усиления взаимосвязи между ними в области фазовых переходов [8-10]. Так, например, в [9] еще в 60-м году на основании экспериментов было предположено, что основной причиной фазового перехода I рода в соединениях типа Mn1.8sCro.12Sb является изменение знака
антиферромагнетиках и ферромагнетиках, в результате магнитоупругого взаимодействия. Упругие колебания ионов в кристаллической решётке относительно положения равновесия в магнитоупорядоченных кристаллах сопровождаются колебаниями спинов, а, следовательно, и магнитных моментов. В свою очередь колебания спинов, распространяясь по кристаллу в виде спиновых волн вызывают смещение ионов. Поэтому в магнитоупругих волнах изменение намагниченности связано с изменением деформации и механического напряжения. Магнитоупругие взаимодействия наиболее сильно проявляются в той области частот, где длина упругой волны становится по величине близкой к длине спиновой волны. Магнитоупругие волны могут использоваться для преобразования звуковой волны в спиновую и обратно.
При исследовании магнитоупругой динамики исходят из уравнения Ландау-Лифшица [1], для двухподрешеточных антиферромагнетиков:
/ Г ш —-— +
_ . <я. У
(1.4)
и уравнения движения упругой среды:
кдеік)
Здесь
Л= -Л. _д_ Г 5/ ] ОТ- ! Си г 3/ Ї
<5т 5т дх/ [дфт/дХ;); ІЇ 31 3х{ <3(31/&,),
(1.5)
(1.6)
вариационные производные от плотности свободной энергии антиферромагнетика /, у - гиромагнитное отношение, р - плотность среды. Например, плотность свободной энергии / для тетрагонального антиферромагнетика [3, 126-128]:
/ - /т + /те + /е (1-7)
где:
Название работы | Автор | Дата защиты |
---|---|---|
Волновое управление ростом двойникованных кристаллов мартенсита и формированием профилей кристаллов в неоднородной среде для γ - α превращения в сплавах на основе железа | Вихарев, Сергей Викторович | 2010 |
Динамика решетки и сегнетоэлектрическая неустойчивость в объемных кристаллах и тонких пленках твердых растворов PbB'1/2B"1/2O3(B'=Sc,Ga,In,Lu,B"=Nb,Ta) | Жандун, Вячеслав Сергеевич | 2008 |
Локальная атомная и магнитная структура аморфных и нанокристаллических сплавов на основе Fe-B | Дмитриева, Татьяна Геннадьевна | 2012 |