Электродинамические свойства микрополоскового волновода

• Автор: Грачёв, Григорий Геннадьевич
• Шифр специальности: 01.04.03
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2007
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 78 с. : ил.

ВВЕДЕНИЕ. ОБЗОР ЛИТЕРАТУРЫ
1.1. Исследование дисперсионных свойств мод микрополоскового
ВОЛНОВОДА МЕТОДОМ ЭФФЕКТИВНЫХ ПОКАЗАТЕЛЕЙ ПРЕЛОМЛЕНИЯ (ЗАМЕДЛЕНИЯ^
волн
1.2. Расчёт дисперсионных свойств мод микрополоскового волновода МЕТОДОМ КОНЕЧНЫХ ЭЛЕМЕНТОВ (МКЭ)
1.3. Структура поля основной волны микрополоскового волновода
1.4. Потери энергии основной волны
ГЛАВА2. ИЗГИБ И ИЗЛОМ МИКРОПОЛОСКОВОГО ВОЛНОВОДА
2.1. Изгиб микрополоскового волновода
2.2 Излом микрополоскового волновода
2.3 Полученные результаты
ГЛАВА 3. ВОЛНОВОДНЫЕ ПЕРЕХОДЫ.
ВОЗБУЖДЕНИЕ ОСНОВНОЙ ВОЛНЫ
МИКРОПОЛОСКОВОГО ВОЛНОВОДА
3.1. Возбуждение микрополоскового волновода

3.2. Переход от микрополоскового волновода к микрополосковой линии

3.3. Переход между микрополосковыми волноводами с отличающимися ПАРАМЕТРАМИ
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА

Введение. Обзор литературы
Необходимость увеличения скорости передачи информации (ёмкости канала) требует увеличения рабочей частоты, поскольку эта скорость определяется шириной полосы пропускания канала связи Дсо, которая для выполнения условия малости влияния дисперсии канала связи на сигнал должна удовлетворять соотношению До / Иср « 1, где (йср - средняя рабочая частота сигнала. Разрешающая способность радиолокационных систем определяется шириной диаграммы направленности антенны, которая пропорциональна соотношению ХЛЭ, где Б - размер апертуры антенны, а X -длина волны, поэтому одним из способов повышения разрешающей способности является уменьшение рабочей длины волны.
В настоящее время в схемах метрового, дециметрового и сантиметрового диапазонов волн широко используются полосковые линии (Рис.1), но в более коротковолновых диапазонах из-за высокой концентрации поля под полоской омические потери мощности волны в металле полоски и подложки сильно возрастают. Поэтому в схемах миллиметрового диапазона для передачи сигнала приходится переходить на многомодовые полосковые линии или использовать прямоугольные металлические волноводы, что приводит к увеличению массы и геометрических размеров схемы. В объёмных интегральных схемах (ОИС)

направляющей полоской (Рис. 16,17), и потери ро на излучение в Ео и Но моды направляющего слоя меньше, чем в одномодовом волноводе. Однако, как показано ниже, суммарные потери (24), вычисленные с учётом преобразования мощности в высшую моду, всё же оказываются больше из-за сильного преобразования мощности основной волны в высшую моду. Отметим, что в формулах (21), (23) не учитывается обратное
преобразование высшей моды в основную, что происходит, как видно ниже, в случае достаточно протяженной длины изогнутого участка волновода.