+
Действующая цена700 499 руб.
Товаров:
На сумму:

Электронная библиотека диссертаций

Доставка любой диссертации в формате PDF и WORD за 499 руб. на e-mail - 20 мин. 800 000 наименований диссертаций и авторефератов. Все авторефераты диссертаций - БЕСПЛАТНО

Расширенный поиск

Масштабы фазовой аберрации активного элемента и пути управления качеством изучения в лазерах на неодимовом стекле

  • Автор:

    Страхов, Сергей Юрьевич

  • Шифр специальности:

    05.27.03

  • Научная степень:

    Кандидатская

  • Год защиты:

    1999

  • Место защиты:

    Санкт-Петербург

  • Количество страниц:

    188 с.

  • Стоимость:

    700 р.

    499 руб.

до окончания действия скидки
00
00
00
00
+
Наш сайт выгодно отличается тем что при покупке, кроме PDF версии Вы в подарок получаете работу преобразованную в WORD - документ и это предоставляет качественно другие возможности при работе с документом
Страницы оглавления работы

СОДЕРЖАНИЕ
Список сокращений и условных обозначений
ВВЕДЕНИЕ
1. ТЕРМООПТИЧЕСКИЕ АБЕРРАЦИИ В ТВЕРДОТЕЛЬНЫХ ЛАЗЕРАХ: СОСТОЯНИЕ ВОПРОСА И ЗАДАЧА ИССЛЕДОВАНИЯ
1.1. Тепловыделение в активной среде твердотельных лазеров. Тепловое и напряженно-деформированное состояние активных элементов
1.2. Термооптические аберрации и их влияние на параметры излучения твердотельных лазеров
1.3. Подходы к компенсации термооптических искажений волнового фронта
Выводы по главе
2. МЕТОДЫ ИССЛЕДОВАНИЯ ОПТИЧЕСКОГО КАЧЕСТВА АКТИВНЫХ СРЕД ТВЕРДОТЕЛЬНЫХ ЛАЗЕРОВ
2.1. Критерии качества излучения и оценка эффективности лазерной системы
2.2. Экспериментальная диагностика лазерной активной среды
2.2.1. Использование интерферометра бокового сдвига для исследования фазовых неоднородностей в активной среде
2.2.2. Поляризационно-оптический анализ термонапряженного состояния активных элементов
2.2.3. Особенности экспериментальной диагностики
2.3. Численное моделирование процессов в активной среде твердотельных лазеров
2.3.1. Расчет распределения радиации накачки и структуры объемного тепловыделения в активной среде
2.3.2. Моделирование полей температуры и напряженно-деформированного состояния активного элемента
2.3.3. Методика анализа многомасштабности фазовых возмущений волнового фронта и особенности решения дифракционной задачи
Выводы по главе
3. РЕЗУЛЬТАТЫ ИССЛЕДОВАНИЙ ОПТИЧЕСКИХ НЕОДНОРНОСТЕЙ АКТИВНОЙ СРЕДЫ ВЫСОКОЭНЕРГЕТИЧНОГО ЛАЗЕРА НА НЕОДИМОВОМ СТЕКЛЕ
3.1. Структура фазовых искажений в активном элементе импульсного твердотельного лазера
3.2. Особенности формирования оптически неоднородной среды при импульсно-периодической накачке
3.3. Эффект деполяризационной потери контраста интерференционного поля при диагностике цилиндрических твердотельных матриц
3.4. Особенности термонапряженного и оптического состояния цилиндрических активных элементов при азимутальной неоднородности накачки
3.5. Масштабы фазовой аберрации активного элемента и их влияние на характеристики излучения твердотельных лазеров
Выводы по главе
4. УЛУЧШЕНИЕ ОПТИЧЕСКОГО КАЧЕСТВА ИЗЛУЧЕНИЯ И ПУТИ ПОВЫШЕНИЯ ЭФФЕКТИВНОСТИ ТВЕРДОТЕЛЬНЫХ ЛАЗЕРОВ
4.1. Пассивная коррекция искажений волнового фронта
4.2. Практика пассивной коррекции фазовых неоднородностей активной среды твердотельных лазеров
4.2.1. Подходы к параметрической оптимизации лазера-усилителя на неодимовом стекле
4.2.2. Метод фазового сопряжения в задаче компенсации наведенного двулучепреломления и искажений волнового фронта в цилиндрических активных элементах
4.2.3. Апертурное диафрагмирование - возможность повышения интенсивности излучения в зоне использования
4.3. Некоторые рекомендации по управлению оптическим качеством излучения твердотельных лазеров
Выводы по главе
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

/4'
/.515Г

/ Список сокращений и условных обозначений.
Сокращения:
ТЛ - твердотельный лазер;
АЭ - активный элемент;
АС - активная среда;
ВФ - волновой фронт;
ИР - режим одиночных импульсов (импульсный режим);
ИПР - импульсно-периодический режим;
ЛН - лампа накачки;
ФС - фазовое сопряжение;
АД - апертурное диафрагмирование;
ДНИ - диаграмма направленности излучения.
Условные обозначения:
Д - радиус активного элемента;
/0 - длина активного элемента;
ВІ- число Био;
Хт - коэффициент теплопроводности;
ат - коэффициент температуропроводности;
ат - коэффициент линейного температурного расширения;
Е - модуль Юнга;
/л - коэффициент Пуассона;
(9 / Д)08 - нормированный угол расходимости;
А<рти - среднеквадратичный разброс фазы;
5/г- число Штреля;
ТС - полная энергия тепловыделения в активной среде за импульс накачки, отнесенная к массе активного элемента.

Необходимо отметить следующие трудности на пути атермализации лазерных стекол. Во-первых, температура атермализации Г* зависит оттого, для какой поляризации излучения
атермализуется стекло: минимизация искажений одной компоненты поляризации будет приводить к увеличению искажений для другой. В этом аспекте, под температурой атермализации понимают температуру Тр, при которой обращается в ноль величина Р. Значение Тр приходится на середину интервала между температурами атермализации Г и Г для двух собствен-

ных поляризаций излучения: Тр = ~. Очевидно, что даже при точном выдерживании температуры Тр будут иметь место термооптические аберрации, пропорциональные 2 Полная атер-мапизация стекла может быть достигнута лишь при <2=0.
Во-вторых, все предыдущие рассуждения справедливы при параболическом распределении температуры в АЭ. В противном случае, степень атермализации АЭ будет ухудшаться.
Поэтому, как отмечено в [6], задача полной атермализации лазерных стекол еще ждет своего решения.
Как уже указывалось, улучшение оптического качества АС ТЛ может быть достигнуто приданием АЭ особых свойств с помощью специальной его обработки, например, закалки. Последняя заключается в подборе режима охлаждения матрицы при переходе ее от расплавленного к стеклообразному состоянию таким образом, чтобы скорость изменения температуры центральных областей стержня была меньше, чем периферийных [6]. Это приводит к различию структуры стекла в этих областях и, как следствие, возникновению механических напряжений и изменению профиля показателя преломления в поперечном сечении АЭ. При установлении в АЭ рабочего профиля температуры происходит снятие наведенных при закалке напряжений. Причем степень разгруженное?« АЗ будет зависеть от мощности на качки. При некотором толчении мощности Р2р, наблюдается наименьший уровень напряжений в АЭ.
В работе [35] этот уровень определялся по числу изохром в полярископической картине. Исследовался термообработанный АЭ из стекла ГЛС-б 010x130 мм, в котором число изохром, соответствующее “замороженным” напряжениям равнялось 6. При Р£р1 =450 Вт изохромы исчезали, что говорит о высокой степени компенсации механических напряжений.
Профиль показателя преломления в термообработанной матрице определяется как температурной зависимостью, так и структурной составляющей, связанной с термообработкой [6]:

Рекомендуемые диссертации данного раздела

Время генерации: 0.321, запросов: 967