Теплообмен и теплофизические свойства диэлектрических жидкостей в постоянных, низко- и высокочастотных электромагнитных полях

• Автор: Савиных, Борис Владимирович
• Шифр специальности: 05.14.05
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 1999
• Место защиты: Казань
• Количество страниц: 296 с. : ил.

О Г Л А В Л В 11 И Е
Список основных условных обозначений
ВВЕДЕНИЕ
ГЛАВА I. ТЕПЛООБМЕН ПРИ СВОБОДНОЙ КОНВЕКЦИИ
1.1. Теплообмен при свободной конвекции в постоянных и
переменных электрических полях промышленной частоты
1.2. Влияние электромагнитных полей частотой 6.5-105Гц
на теплоотдачу при свободной конвекции
1.2.1. Определение магнитной составляющей поля
1.2.2. Определение тока на теплоотдающей трубке
1.2.3. Определение напряженности электрического поля
1.2.4. Уравнения теплоотдачи при свободной конвекции
в электромагнитном поле
1.2.5. Обобщение опытных данных и обсуждение возможных
причин интенсификации теплоотдачи в поле
Выводы по первой главе
ГЛАВА II. ТЕПЛООБМЕН ПРИ ВЫНУЖДЕННОМ ДВИЖЕНИИ ЖИДКОСТИ
2.1. Влияние постоянных и переменных электрических полей промышленной частоты на теплообмен при вынужденном движении жидкости
2.2. Теплообмен при вынужденном движении диэлектрической жидкости
в электромагнитных полях частотой 3,85-105 и 6,66-105Гц
2.2.1. Электромагнитное поле в теплообменном устройстве для исследования теплоотдачи
2.2.2. Уравнения теплоотдачи при вынужденном движении диэлектрических жидкостей в электромагнитном поле
2.2.3. Обобщение экспериментальных данных и обсуждение механизма воздействия поля на теплоотдачу
Выводы по второй главе
ГЛАВА III. ТЕПЛООБМЕН ПРИ КИПЕНИИ
3.1. Теплообмен при кипении диэлектрических жидкостей в постоянных
и переменных электрических полях промышленной частоты
3.2. Воздействие электромагнитных Полей частотой 6,5105Гц на теплообмен при кипении диэлектрических жидкостей
3.2.1. Определение параметров электромагнитного поля в теплообменном устройстве
3.2.2. Уравнения теплоотдачи при кипении жидкостей в электромагнитном поле
3.2.3. Результаты исследования теплоотдачи при кипении жидкостей в электромагнитном поле
Выводы по третьей главе
ГЛАВА IV. ТЕПЛООБМЕН ПРИ КОНДЕНСАЦИИ
4.1. Влияние постоянных и переменных электрических полей на
теплоотдачу при конденсации

4.2. Теплообмен при конденсации паров диэлектрических жидкостей
в электромагнитном поле частотой 3,5 105 Гц
4.2.1. Электромагнитное поле в теплообменном устройстве
для исследования теплоотдачи
4.2.2. Уравнения теплоотдачи при конденсации паров диэлектрических жидкостей в электромагнитном поле
4.2.3. Результаты исследования теплоотдачи при конденсации
в электромагнитном поле
Выводы по четвертой главе
ГЛАВА V. ТЕПЛООБМЕН И ТЕПЛОФИЗИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА ДИЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ЖИДКОСТЕЙ В ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ ПОЛЯХ
5.1. Влияние электрических и электромагнитных полей на теплофизические
свойства жидкостей
5.1.1. Теплопроводность жидкостей в электромагнитных полях
5.1.2. Вязкость жидкостей в электрических полях
5.1.3. Взаимная диффузия жидкостей в электрических полях
5.2. Сопоставление результатов исследования теплоотдачи в высокочастотных, низкочастотных и постоянных электрических полях
5.3. Предсказание эффектов воздействия различных полей на теплообмен 247 Выводы к пятой главе
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
СПИСОК ИСПОЛЬЗОВАННОЙ ЛИТЕРАТУРЫ
ПРИЛОЖЕНИЕ

В декартовой системе координат векторы Е и Н плоской волны являются функциями координаты z и времени г : Е= E(z, т) и Н= H(z, т). В общем случае связь между векторами Е и Н плоской волны дается соотношением
е = т]М'Мо/6’£о Iя! (L22)
или с учетом соотношений (1.11) и (1.21)
Ц = л1м-Мо !£-£о1 /(2лг) = тЦГ-vo IЕ-£ои!{ХЬ -12пг) (1.23)
В цилиндрической системе координат (см. рис. 1.1) во всем пространстве диэлектрика между проводниками отличны от нуля лишь радиальная составляющая Ег вектора Е и азимутальная составляющая Нф вектора Я. Векторы Е и Я являются функциями координаты z, радиальной координаты г и времени г:
Er = Er (r,z) exp jcor = Er (r) exp j{a>T - kz);
H9 = H9 (r,z) exp jam = H9 (r) expДб>г - Az).
Для сечения z=const векторы E и Я будут функциями координаты г и времени г: Ег = Ег (г,т) = Er (r) expjcor и Н9 = Н9 (г,г) = Я, (г)exp jm.
Свойства плоских волн постоянны в плоскости г(р цилиндрической системы координат и в каждой точке Ет и Н9 взаимно перпендикулярны. Учитывая, что |я| = Н9 =11 (2лг), по аналогии с (1.22) и (1.23) будем иметь:
Бг = < да2яг) (1.24)
]]s-s0 £-£„
Связь между проекциями векторов Ё и Я в декартовой (ЕХ,ЕУ и ННу) и цилиндрической (Е, и Нц) системах координат дается соотношениями: