+
Действующая цена700 499 руб.
Товаров:
На сумму:

Электронная библиотека диссертаций

Доставка любой диссертации в формате PDF и WORD за 499 руб. на e-mail - 20 мин. 800 000 наименований диссертаций и авторефератов. Все авторефераты диссертаций - БЕСПЛАТНО

Расширенный поиск

Численное моделирование нелинейной трехмерной МГД эволюции тороидальной плазмы

  • Автор:

    Лю Юсцян

  • Шифр специальности:

    05.13.16

  • Научная степень:

    Кандидатская

  • Год защиты:

    1999

  • Место защиты:

    Москва

  • Количество страниц:

    179 с.

  • Стоимость:

    700 р.

    499 руб.

до окончания действия скидки
00
00
00
00
+
Наш сайт выгодно отличается тем что при покупке, кроме PDF версии Вы в подарок получаете работу преобразованную в WORD - документ и это предоставляет качественно другие возможности при работе с документом
Страницы оглавления работы

Содержание
Введение
Глава 1 Трехмерные МГД модели для описания нелинейной эволюции тороидальной плазмы. Постановка математической задачи
§ 1. Трехмерные МГД модели для описания нелинейной эволюции плазмы в тороидальной геометрии
п. 1. Модель устойчивости стационарного состояния плазмы с быстрым тороидальным вращением
п. 2. Модель нелинейной устойчивости плазмы при наличии внешнего винтового магнитного поля
п.З. Учет влияния неоклассических эффектов на устойчивость тиринг-моды. Роль бутстрэп-тока
п.4. Самосогласованная модель для описания взаимодействия транспортных процессов и диссипативной
МГД неустойчивости плазмы
§ 2. Масштабы МГД модели плазмы в токамаке и оценки безразмерные параметры
§ 3. Исходное равновесие и потоковая система координат. Запись дифференциальных операторов МГД уравнений в произвольной криволинейной системе координат
§ 4. Постановка задачи об устойчивости и нелинейной эволюции плазмы в тороидальной геометрии
Глава 2 Разработка и исследование численных алгоритмов решения задачи о МГД устойчивости плазмы в произвольной тороидальной геометрии. Структура и тестирование нелинейного трехмерного кода КП?С
§ 1. Полуспектральный метод решения системы МГД уравнений в криволинейной системе координат
§ 2. Запись и формирование сверток

§ 3. Потоковая разностная аппроксимация по радиальному направлению
§ 4. Разностная аппроксимация по времени. Блочный метод
Гаусса-Зейделя-Ньютона для решения нелинейных уравнений
§ 5. Метод обратной итерации для нахождения собственных
значений краевой задачи для полной системы МГД уравнений
§ б. Вычисление комплексных собственных значений в задачах
устойчивости вращающейся плазмы
§ 7. Разработка и структура кода ЫИТС
§ 8. Исследование численных свойств кода ТЧИТС при решении
нелинейной МГД задачи
§ 9. Тестирование численных результатов исследования устойчивости с использованием кода №ТС
§ 10.Тестирование алгоритмов расчета осесимметричного равновесия для вращающейся плазмы с точными аналитическими решениями уравнения Машке-Перрина
Глава 3 Численные исследования МГД устойчивости и нелинейной эволюции плазмы в реальной геометрии тока-мака
§ 1. Исследование влияния тороидального вращения плазмы на
МГД устойчивость диссипативной плазмы
п.1. Расчет стационарного состояния вращающейся плазмы
п.2. Постановка задачи о линейной устойчивости плазмы с тороидальным вращением
п.З. Исследование влияния вращения плазмы на устойчивость тиринг-мод
§ 2. Моделирование эффектов внешнего винтового магнитного
поля на нелинейную МГД эволюцию вращающейся плазмы 90 § 3. Самосогласованное моделирование нелинейной МГД эволюции плазмы в разрядах с обращенным центральным магнитным широм
п.1. Анализ экспериментальных данных на токамаке
БIII-Б
п. 2. Линейная устойчивость исходного равновесия

п.З. Расчет нелинейной МГД устойчивости плазмы без
учета влияния источников
п. 4. Нелинейная эволюция плазмы в присутствии ис-
точников. Моделирование МГД вспышек и процесса срыва в разрядах с обращенным центральным тиром. Сравнение результатов вычислений и экспериментальными данными на токамаке БНТ-Б
п.5. Выводы
§ 4. Численное моделирование нелинейной неустойчивости неоклассической тиринг-моды
п. 1. Численные исследования эффекта конечной продоль-
ной теплопроводности вдоль возмущенных магнитных силовых линий
п.2. Самосогласованное моделирование нелинейной неустойчивости неоклассической тиринг-моды
§ 5. Моделирование эффектов стабилизации неоклассических тиринг-мод с помощью радиально локализованного тока
ВЧ-увлечения
Заключение
Литература

RopBp(ps)
Wmn = 4.
(1.28)
В формуле (1.28) У1 = у/дВ1, в цилиндрическом пределе с учетом нормировки эта формула переходит в У1 = R0pBp/Bo, что и было учтено в определении (1.28).
Функция ф* характеризует локальное поведение магнитных силовых линий около резонансной поверхности ps. Знак ± в формуле (1.27) зависит от знака У1), если У1 (ps) — положительное число, то используется знак в противном случае используется знак
В работе применяется следующая модель для определения тока jC(y-
ьт - (1-29)
В общем случае ток jccj может не точно совпадать с расположением магнитного острова и максимум профиля jcc] по радиальному направлению может находиться на поверхности р = ро ф ра. В коде NFTC используется следующая упрощенная формула для jc(ф*):
Jcd = /cd2?ВЩГАе~{Р~Р°У 1 ± C0S(me ~n(t) + а7Г) ‘ (1-30)
Таким образом, плотности винтовой и аксиально-симметричной составляющих тока jcd имеют одинаковый радиальный профиль с гауссовским распределением.
В формуле (1.30) параметр Iccj — полный ток ВЧ-увлечения, который зависит от времени t. Обычно используется Icc (t) в виде кусочнопостоянной функции. Заметим, что в формуле (1.30) jcd зависит от ширины самого магнитного острова Wm/n. Поэтому в самосогласованной нелинейной постановке задачи с включением jccj создается механизм обратной связи через сигнал винтового магнитного возмущения. Параметр ¥сд в формуле (1.30) определяет ширину радиального профиля jaОбозначим Ф(<) = сиг — фазу тока jC(. При Ф(t) = Фо = const ток jr.d имеет постоянную фазу, при Ф(£) = —nijjt ток ]сх вращается относительно плазмы с частотой и, здесь п — тороидальное число. Таким образом, мы можем моделировать влияние тока jcd на устойчивость тороидально вращающейся плазмы.
Для моделирования реальных разрядов с обращенным центральным магнитным широм плазмы в токамаке вместо источника тока jcd из формулы (1.20) используется ток jNB за счет инжекции нейтралов. В расчетах

Рекомендуемые диссертации данного раздела

Время генерации: 0.193, запросов: 967