Методы и алгоритмы моделирования и обработки радиолокационных изображений поверхности моря

• Автор: Гильман, Михаил Александрович
• Шифр специальности: 05.13.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1998
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 128 с. : ил.

Оглавление
Введение
1. Задачи косвенного зондирования моря и подходы к их решению
1.1. Структура и характерные особенности задач косвенного зондирования моря
1.2. Особенности и роль моделирования в концепции косвенного зондирования моря
1.3. Две постановки для прямой и обратной задачи дифракции в концепции косвенного зондирования моря
2. Точность асимптотических методов решения прямой задачи дифракции
2.1. Постановка прямой задачи дифракции
2.1.1. Постановка трехмерной задачи дифракции
2.1.2. Постановка двумерной задачи дифракции
2.2. Обзор приближенных методов решения прямой задачи дифракции
2.2.1. Метод малых возвышений
2.2.2. Метод Кирхгофа
2.2.3. Двухмасштабная модель
2.2.4. Методы малых наклонов и локальных возмущений
2.3. Анализ точности асимптотических методов

2.3.1. Точность методов Кирхгофа, малых возвы-' шений, малых наклонов и локальных возмущений
2.3.2. Точность двухмасштабной модели
2.3.3. Ограничения периодической поверхности
2.4. Выбор приближенного метода для моделирования
рассеяния на морской поверхности
3. Анализ обратной задачи дифракции на морской поверхности и численное моделирование
3.1. Пример решения обратной задачи дифракции для индивидуальной периодической поверхности
3.2. Анализ разрешимости обратной задачи дифракции
в статистической постановке
3.2.1. Описание численного эксперимента
3.2.2. Результаты численного эксперимента и разрешимость обратной задачи дифракции в статистической постановке
3.3. Моделирование процесса обработки радиолокационного кадра морской поверхности
3.4. Влияние кратно-резонансных гармоник на среднюю амплитуду отраженного сигнала
3.5. Биспектр и анализ статистики обратного рассеяния радиоволн морской поверхностью
3.5.1. Биспектр и регулярности формы поверхности
3.5.2. Роль статистики третьего порядка для радиосигнала, отраженного от морской поверхности
3.5.3. Асимметрия формы резонансной ряби
3.5.4. Локализация ряби

3.5.5. Регулярности длинноволновой части спектра
3.5.6. Интерпретация результатов моделирования, сравнение с экспериментом и другими работами
4. Использованные программы и программные комплексы
4.1. Программный комплекс DIFFR
4.1.1. Назначение программного комплекса DIFFR
4.1.2. Возможности программного комплекса DIFFR
4.1.3. Структура программного комплекса DIFFR
4.1.4. Принцип работы и оформление рабочего экрана программного комплекса DIFFR,
4.1.5. Входные и выходные параметры счета
4.1.6. Текстовый и графический вывод результатов
4.1.7. Руководство пользователя
4.2. Программа FRAME
4.2.1. Назначение программы FRAME
4.2.2. Возможности программы FRAME
4.2.3. Оформление рабочего экрана программы
4.2.4. Входные и выходные параметры
4.3. Программа SCATTER
4.3.1. Назначение программы SCATTER
4.3.2. Возможности программы SCATTER
4.3.3. Входные и выходные параметры программы
5. Заключение
Литература

Пользуясь формулой Тейлора, можно выразить значения функций « охр , и$ и их производных на поверхности ,5/ = {у = /(ж) = ф(х) + ег)(х)} через их же значения на поверхности Бф = {у = ф(х)} с точностью 0(е2). Разложением граничных условий для и по степеням е получаются граничные условия для функций и$. Функции можно приближенно получить ме-
тодом Кирхгофа (разд. 2.2.2). Функции д (Ид1-1 + «пад) /9п и
+ Цпя.д) о будут определяться формулами (2.10) и (2.11), а
' Ьф

члены в амплитудах отраженных волн, соответствующие щ — формулой (2.12). Во всех этих формулах вместо функции /(ж) нужно подставить ф(ж).
Приближение Кирхгофа для функции Грина для каждой точки интегрирования (жо,/(жо)) строится путем проведения касательной плоскости к этой точке и построения функции Грина для этой плоскости методом отражений (см. [41]). Складывая

члены, соответствующие функции щ с уже известными Кирхго-фовскими амплитудами для иР, можно получить
Г"‘)ДМ = (! + 2г¥1Шт£’>(х>)
2тгут I 1 + ф'(хУ
• ехр(-гтж) ехр [г(70 + 7т)ф{х)] с1х.
1 2?Г (
Тт)т = д
2пуп "
ъ { [То ~ А0у/(ж)]2 гф"(ж)
1 1Ф(х)2 + 1Ф( ж)4
7о - 2Х0ф'(х) - 70ф'2{х)