Поляризация радиолокационных сигналов, рассеянных сложными объектами

• Автор: Татаринов, Сергей Викторович
• Шифр специальности: 05.12.04
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2002
• Место защиты: Томск
• Количество страниц: 194 с.

Содержание
Введение. Общая характеристка работы
1. Поляризационные параметры волн, рассеянных простыми и
сложными радиолокационными объектами.
(Аналитический обзор)
1.1. Понятие простого и сложного радиолокационного объекта
в задачах поляризационной радиолокации
1.2. Поляризация волн, рассеянных точечными РЛО и
инвариантные параметры матриц рассеяния
1.2.1. Детерминированная и статистическая теория поляризации волн, рассеянных точечными РЛО
1.2.2. Параметры Хойнена для описания МР точечного

1.2.3. Использование инвариантов МР для описания точечных РЛО в отечественной литературе
1.2.4. Использование понятия комплексной степени поляризационной анизотропии для описания точечных РЛО
1.3. Двухточечная модель протяженного радиолокационного
объекта. Поляризация волн, рассеянных сложными
(протяженными) объектами
1.3.1. Двухточечная модель протяженного радиолокационного объекта
1.3.2. Двухточечная модель сложного рассеивающего объекта в задаче анализа спекл-эффекта
1.3.3. Поляризация волн при рассеянии сложными объектами
1.4. Выводы. Постановка задачи
2. Поляризационные свойства электромагнитного поля при
рассеянии волн сложными радарными объектами

2.1. Геометрия рассеяния для радарного объекта, обладающего случайно-распределенными рассеивателями.
Геометрическая степень анизотропии сложного объекта.
2.2. Поле, рассеянное сложными радарными объектами.
Оператор рассеяния сложного объекта. Отображение свойств сложного объекта в поляризационно-угловой зависимости рассеянного излучения
2.3. Факторизация поляризационно-угловой и поляризационночастотной зависимостей в поляризационном отклике сложного радарного объекта на единичное воздействие в виде плоской волны круговой поляризации
2.4. Случайные функции поляризационно-углового отклика сложного радарного объекта на единичное воздействие в виде плоской волны круговой поляризации. Основные формы поляризационно-углового отклика
2.5. Постановка задачи определения модели сложного радарного объекта и тонкой структуры его поляризационно-углового отклика с использованием принципа "эквивалентности в среднем"
2.6. Влияние состава рассеивающих центров сложного радарного объекта на статистическую однородность случайного поляризационно-углового отклика. Теорема Стокса в задаче анализа поляризационно-углового отклика
2.7. Частотно-зависимый оператор рассеяния и поляризационно-частотный отклик сложного радарного объекта

Эвристические методы в задаче описания тонкой структуры поляризационно-угловых и поляризационночастотных откликов сложного радарного объекта.
Использование принципа эквивалентности в "среднем" для описания поляризационной структуры рассеянного поля и построения простых моделей сложных объектов
3.1. Статистическое описание и средние характеристики выбросов кругового поляризационного отношения для поля, рассеянного сложным радарным объектом
3.1.1. Понятие выброса применительно к поляризационно-угловому отклику вида
Совместное распределение поляризационного отношения и его производной
3.1.2. Статистические характеристики выбросов поляризационно-угловых откликов вида К(ср)= tana(ip) и .v,( 3.2. Использование принципа эквивалентности «в среднем» для построения модели сложного радарного объекта в виде системы из двух разнесенных отражателей
3.2.1. Простейшая модель сложного радарного объекта «в среднем», на основе системы двух разнесенных ортогональных диполей
3.2.2. Обобщенная модель сложного радарного
объекта
3.2.3. Полный поляризационно-угловой отклик сложного радрного объекта
3.3. Использование принципа эквивалентности «в среднем» для определения поляризационно-частотной функции отклика и модели сложного радарного объекта в частотной области
то, что анализ поляризационной структуры рассеянного поля, при использовании этой модели, не проводился.
1.3.2. Двухточечная модель сложного рассеивающего объекта
в задаче анализа спекл-эффекта.
Случайно-пятнистая структура когерентного изображения сложного рассеивателя ("спекл") хорошо известна и изучена в когерентной оптике [40, 41 и др.] а также в разделах
радиолокации, связанных с когерентной техникой, в частности -в задачах апертурного синтеза [42 и др.].
Структура энергетического спекла детально исследована для случая совпадающих поляризаций излучения и приема. Для анализа спекла успешно используется двухточечная модель [41], позволяющая установить основные статистические параметры спекл-эффекта и, прежде всего, исследовать поведение
СГ2 /
относительной дисперсии интенсивности £> = '/ ., ,

характеризующей степень "изрезанности" изображения, т.е. глубину флуктуаций интенсивности.
Следуя [41], рассмотрим изображение, создаваемое двумя неразрешимыми источниками излучения (или двумя центрами вторичного излучения).
Мгновенная интенсивность поля в некотрой точке О, расположенной в дальней зоне, определяется в данном случае как /(б)= 42+а1 + м; ехр{/(р, -<р2 )}+ а;а2 ехР{/(<р2 - Здесь .4, и А, - амплитуды волн в точке анализа, (р=(р1—(р, разность фаз, обусловленная разностью хода волн. При случайном расположении источников величина (р будет случайной.
Определим среднюю интенсивность {-/(б)) а предполагая, что разность фаз (р распределена в соответствии с некоторым законом 1У((р)г характеризуемым некоторой дисперсией о1^ . При этом для реальных объектов можно полагать о2у„»2п .