Статические характеристики инерционной импульсной передачи с упругим элементом

• Автор: Вязников, Максим Валерьевич
• Шифр специальности: 05.05.03
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1999
• Место защиты: Курган
• Количество страниц: 169 с. : ил.

1. Состояние вопроса и задачи исследования
2. Теоретическое исследование инерционной импульсной передачи
2.1. Статический и кинематический анализ инерционной импульсной передачи
2.2. Совместная работа с двигателем инерционной импульсной передачи
2.3 Анализ динамики инерционной импульсной передачи на
стационарном режиме
2.3.1 Анализ динамики инерционной передачи с импульсным механизмом параллелограммного типа
2.3.2 Анализ динамики инерционной передачи с импульсным механизмом непараллелограммного типа
2.4. Математическая модель движения инерционной импульсной
передачи
3. Экспериментальное исследование статической характеристики инерционной импульсной передачи
3.1. Задачи и объект экспериментального
исследования
3.2. Конструкция измерительного стенда и информационноизмерительная аппаратура
3.3. Оценка точности проведения экспериментальных исследований
3.4. Методика экспериментального исследования
3.5. Результаты экспериментального исследования
3.5.1. Результаты экспериментального исследования по определению статической характеристики инерционной импульсной передачи
3.5.2. Результаты экспериментального исследования по определению кинематического диапазона инерционной импульсной передачи на заднем ходу
4. Обобщение результатов теоретического и экспериментального
исследований
4.1. Сопоставление результатов теоретического и экспериментального исследований
4.2. Рекомендации по дальнейшему исследованию инерционной импульсной передачи
Заключение
Библиографический список использованной литературы

Основными направлениями развития транспортного машиностроения являются повышение технического уровня продукции и снижение затрат на освоение и производство техники новых поколений.
Одним из путей решения поставленных задач является использование в трансмиссиях транспортных машин саморегулируемых бесступенчатых передач, которые обеспечивают улучшение основных эксплуа-. тационных качеств транспортных машин.
Такие бесступенчатые передачи за счет внутренней автоматичности обеспечивают требуемое соотношение между силой тяги на ведущих колесах машины и силами сопротивления. Такая приспособляемость осуществляется бесступенчато, без разрыва потока мощности и без затрат времени на переключение передач. Это позволяет полнее использовать мощность двигателя, повышает среднюю скорость движения при заданных дорожных условиях. Использование в трансмиссиях транспортных машин саморегулируемых бесступенчатых передач также может обеспечивать повышение экономичности, улучшение динамических качеств, упрощает управление.
Известны три основных вида саморегулируемых бесступенчатых передач: механические, гидродинамические и электрические. Из них можно выделить механические бесступенчатые передачи, которые имеют принципиальное преимущество перед другими видами передач - в них отсутствует преобразование одного вида энергии в другой и связанные с этим потери мощности.
Среди механических саморегулируемых передач особый интерес представляют импульсные передачи.

зультаты позволят оценить возможность применения статических методов при расчете моментов МгстРассматривая (39) как уравнение кинетостатического равновесия реактора, разрешим его относительно фг. Получим
тгЛ 2 • / ч Л
(р_ (О БШ(р-(р2) ф2 ,
С с
и приближенно определим максимальный угол закрутки торсиона на стоповом режиме (1 = 0) . Так как на стоповом режиме выходной конец торсионного вала неподвижен, ф2=фг* Допустим, что в течение первого
ч К
же цикла полная закрутка торсиона достигается при (^>, — (рг)

В начале ЭТОГО ЦИКЛа ф:=ф2~0, фх=СО , ТО при <Р ~ <Р2) = ' ф2=фгтах
<Р = <Р-.хпах + 2 •
•• П Ускорение ф2 при {<Р-<р2) = у определим из чисто кинематических
условий. Полагаем, что изменение угла закрутки и его производных происходит по гармоническому закону (Рг = (Р: ==^гшах8*П<У^ г
Фг ~ Ф- = (Р-тлхй)- со$,а)Л ,
Фг~Ф^= ~Ф?т ах®-2 8'П Л г где со2 - частота закрутки торсиона.
В соответствие с гармоническим законом угол закрутки ф2 дости-

гает максимального значения со,[~— и затем остается постоянным

момент окончания закрутки скорость реактора становится равной нулю