Развитие теории геоэлектрики в анизотропных и бианизотропных средах

• Автор: Александров, Павел Николаевич
• Шифр специальности: 04.00.12
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 1998
• Место защиты: Саратов
• Количество страниц: 240 с. : ил.

ОГЛАВЛЕНИЕ

ВВЕДЕНИЕ
Глава первая. ЭФФЕКТИВНЫЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ ПАРАМЕТРЫ
ГОРНОЙ ПОРОДЫ В ПОСТОЯННЫХ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ ПОЛЯХ
1. Характер проявления необратимых геодинамических процессов в электрофизических свойствах горной породы.
Качественное описание
2. Совершенствование метода вычисления эффективного сопротивления горных пород
3. Анализ информативности эффективного сопротивления к изменению структуры и физических свойств горных пород
4. Потенциальное поле источников электрического тока, распределенных в слоисто-анизотропной среде
5. Определение анизотропии электропроводности горизонтальнослоистой среды в методе сопротивлений
6. Определение анизотропии электропроводности в двухслойной среде
ВЫВОДЫ И РЕКОМЕНДАЦИИ
Глава вторая. ЭФФЕКТИВНЫЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ ПАРАМЕТРЫ
ГОРНОЙ ПОРОДЫ В ПЕРЕМЕННЫХ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ ПОЛЯХ
7. Эффективные электромагнитные параметры капиллярной системы электропроводности горной породы
8. Прямые задачи для одномерных бианизотропных сред
9. Об эквивалентной замене неоднородного слоя плоскостью
10. Поле сосредоточенного источника в одномерных средах.

Разделение поля на убывающую и возрастающую части
11. Решение прямых задачи геоэлектрики для
слоисто-бианизотропных сред НО
ВЫВОДЫ И РЕКОМЕНДАЦИИ
Глава третья. ЭНЕРГЕТИЧЕСКИЕ СООТНОШЕНИЯ В СОВМЕЩЕННЫХ
УСТАНОВКАХ
.12. Энергетические соотношения с учетом неоднородности по
магнитной проницаемости
13. 0 смене знака электродвижущей силы в совмещенных установках
ВЫВОДЫ И РЕКОМЕНДАЦИИ
Глава четвертая. МАТЕМАТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО
ИЗЛУЧЕНИЯ ЗЕМЛИ
14. Преобразование случайных электромагнитных полей
15. Определение детерминированной фазы
16. Решение прямой и обратной задач для источников, распределенных в двухслойной среде
17. Движущийся источник электромагнитного поля в
проводящей среде
ВЫВОДЫ И РЕКОМЕНДАЦИИ
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
Приложение 1 Приложение

Приложение
Приложение
Приложение
Приложение
Приложение
Приложение
Приложение
Приложение
Литература
Список публикаций по теме диссертации
Каждый слой имеет толщину й.. Описанная модель согласуется с моделью (1.9).
Рассмотрим зависимость эффективного тензора макроанизотропии сопротивления от изменения анизотропных характеристик промежуточного пласта. С этой целью были проведены расчеты для
трехслойной модели со следующими параметрами:
сг = 0.1, й = 0.01 1 ’
2 -0.1, о-2 =0.2 , а = [0,2тт] , Й

1 1 7 22 2 - ~ 7 " * 7 "2
О-3 =0.1, й
11 ’
В этой модели изменялся угол поворота тензора анизотропии второго слоя от 0 до 2п. Графики изменения коэффициентов макроанизотропии
12 / 22
к12 = /
11 V о 11 V р
г 11 гп
в зависимости от угла апредставлены на Рис.З . Из поведения этих графиков следует, что диагональные элементы тензора макроанизотропии слабо изменяются в зависимости от изменения угла , в то время как недиагональные элементы изменяются весьма существенно. Абсолютное значение недиагональных элементов изменяются до измеряемой величины.