Радиационно-индуцированные малоинерционные процессы в ионно-молекулярных кристаллах

• Автор: Сахарчук, Юрий Петрович
• Шифр специальности: 02.00.04
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1999
• Место защиты: Кемерово
• Количество страниц: 161 с. : ил.

ОГЛАВЛЕНИЕ
ВВЕДЕНИЕ
ГЛАВА 1. БЫСТРОПРОТЕКАЮЩЙЕ РАДИАЦИОННО-СТИМУЛИРОВАННЫЕ ПРОЦЕССЫ В ИОННО-МОЛЕКУЛЯРНЫХ КРИСТАЛЛАХ (обзор литературных данных)
1.1. Быстропротекающие радиационно-стимулированные
процессы б радиационно-неустойчивых оксианионных системах
1.2. Быстропротекающие радиационно-стимулированные
процессы б радиационно-стойких оксианионных системах
1.3. Быстропротекающие радиационно-стимулированные
процессы в азидах тяжёлых, и щелочных металлов
ГЛАВА 2. ТЕХНИКА И МЕТОДИКА ЭКСПЕРИМЕНТОВ
2.1. Экспериментальные установки
2.1.1. Наносекундный оптический спектрометр на базе
ускорителя электронов
.2.1.2. Наносекундный оптический спектрометр на базе
эксимерного лазера
2.1.3. Установка для измерения импульсной проводимости твердых тел
2.1.4. Установка для исследования спектральнокинетических параметров взрывного разложения АТМ
2.1.5. Оптический спектрометр на базе УАС;МсГ" лазера.
2.2. Обработка результатов экспериментов
2.3. Мониторирование импульсного излучения
2.4. Подготовка экспериментальных образцов

"ЛАВА 3. ИМПУЛЬСНЫЙ РАДИОЛИЗ И ФОТОЛИЗ
ОКСИАНИОННЫХ СОЕДИНЕНИЙ
3.1. Первичные радиационно-химические процессы в
океигалоидных кристаллах, разлагающихся под действием .излучения
3.1.1. Импульсная проводимость хлоратов и нитратов
3 Л .2. Импульсный, фотолиз оксианионных кристаллов при . облучении эксимерным лазером
3.2. Образование первичных радиационных дефектов в
радиациатгао-стойких соединениях
3.2.1. Оптическое поглощение в кристаллах а-ЫЮ3 под действием электронных импульсов
3.2.2. Импульсная радиолюминесценция кристаллов a-LiI03
3,2.3 Импульсная радиолюминесценция кристаллов калий-титанил фосфата (КТР)

3.3 Различия радиационной стойкости оксианионных
соединений
ГЛАВА 4. ПЕРВИЧНЫЕ РАДИАЦИОННО-ХИМИЧЕСКИЕ ПРОЦЕССЫ В АЗИДАХ ТЯЖЁЛЫХ И ЩЕЛОЧНЫХ МЕТАЛЛОВ
4.1. Импульсная радиационно-стимулированная люминесценция
и оптическое поглощение азидов щелочных металлов
4.1.1. Импульсная радио люминесценция
4.1.2. Оптическое поглощение под действием электронных импульсов
4.1.3. Обсуждение полученных результатов
4.2. Предвзрывное оптическое поглощение кристаллов азида
серебра
4.2.1. Экспериментальные результаты
4.2.2. Предварительная идентификация полос оптического поглощения
4.3, Влияние предвзрывыого оптического поглощения на
кинетику предвзрывной люминесценции кристаллов азида
серебра
4.3.1. Учёт влияния оптического поглощения на кинетику предвзрывной люминесценции AgN3
4.3.2. Математическое описание кинетики исправленной люминесценции
4.4. Связь путей разложения ATM и АЩМ с их электронным
строением
ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ И ВЫВОДЫ
ОТ АВТОРА
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

В последние годы в нашей лаборатории был начат большой цикл работ по комплексному исследованию различных параметров взрывного разложения ATM с наносекундным временным разрешением [94-102].
В работах [94-96] были представлены результаты синхронного измерения сигналов люминесценции, проводимости и акустического импульса, возникающих при взрыве кристалла азида серебра. За момент начала разрушения образца был принят передний фронт акустического сигнала [94]. Одновременное измерение трёх важнейших характеристик процесса разложения при взрыве единичного образца позволило осуществить жёсткую временную привязку измеряемых величин к моменту инициирования реакции и к моменту начала взрыва. В этих работах были обнаружены, новые явления: предвзрывиая люминесценция и предвзрывная проводимость ATM.
На рис. 1.11 представлены типичные кривые сигналов проводимости, люминесценции и акустического импульса, синхронизированные относительно инициирующего импульса. Участки кривых проводимости и люминесценции до переднего фронта акустического сигнала соответствуют не разрушенному кристаллу и характеризуют развитие реакции разложения ATM.
На кривой предвзрывной проводимости имеется “мёртвое” время, которое изменяется от 1000 до 20 не при изменении энергии инициирующего лазерного импульса от 3 до 12 мДж. При дальнейшем росте энергии мёртвое время не изменяется. Максимум импульса проводимости всегда совпадает с передним фронтом акустического сигнала и может служить репером начала взрыва образца. Спад импульса характеризует, очевидно, проводимость продуктов взрыва [94-96].
Нижняя граница предвзрывной проводимости в области максимума

была оценена в [94-96] о>Ю Ом‘ *смА Приняв для подвижности значение р~Ю см"/(В-с) [87], получили минимальное значение концентрации зонных электронов в момент взрыва п1Йп>10"'' см°. Такое значение концентрации свободных носителей заряда однозначно говорит о нетепловой природе взрыва.