+
Действующая цена700 499 руб.
Товаров:
На сумму:

Электронная библиотека диссертаций

Доставка любой диссертации в формате PDF и WORD за 499 руб. на e-mail - 20 мин. 800 000 наименований диссертаций и авторефератов. Все авторефераты диссертаций - БЕСПЛАТНО

Расширенный поиск

ИАГ: Nd-лазеры с адаптивными резонаторами на базе интерферометра Саньяка и пассивной модуляцией добротности кристаллами LiF: F2-

  • Автор:

    Гаврилов, Андрей Валентинович

  • Шифр специальности:

    01.04.21

  • Научная степень:

    Кандидатская

  • Год защиты:

    2001

  • Место защиты:

    Москва

  • Количество страниц:

    173 с.

  • Стоимость:

    700 р.

    499 руб.

до окончания действия скидки
00
00
00
00
+
Наш сайт выгодно отличается тем что при покупке, кроме PDF версии Вы в подарок получаете работу преобразованную в WORD - документ и это предоставляет качественно другие возможности при работе с документом
Страницы оглавления работы


СОДЕРЖАНИЕ
Стр.:
ВВЕДЕНИЕ
ГЛАВА 1. МЕТОДЫ КОМПЕНСАЦИИ ИСКАЖЕНИЙ
ВОЛНОВОГО ФРОНТА ИЗЛУЧЕНИЯ МОЩНЫХ ТВЕРДОТЕЛЬНЫХ ЛАЗЕРОВ
1.1. Компенсация фазовых искажений в резонаторах телескопического типа
1.2. Применение адаптивной оптики
1.3. Адаптивные лазерные системы с ОВФ зеркалами
1.4. Низкопороговые самонакачивающиеся ОВФ-зеркала на основе четырехволнового взаимодействия с обратной связью в собственной активной среде
и пассивных элементах лазера
ГЛАВА 2. МЕТОДИКА ЭКСПЕРИМЕНТА
2.1. Отбор и оптимизация размеров образцов
2.2. Методика измерения энергетических, временных и пространственных характеристик лазерного
излучения
ГЛАВА 3. ИАГ:Ш-ЛАЗЕРЫ С ЛИНЕЙНЫМИ
РЕЗОНАТОРАМИ НА БАЗЕ ИНТЕРФЕРОМЕТРА САНЬЯКА И ПАССИВНОЙ МОДУЛЯЦИЕЙ ДОБРОТНОСТИ КРИСТАЛЛОМ иТ:Р2~
3.1. Оптимизация оптической схемы

3.2. Исследование энергетических и временных
параметров лазерного излучения

3.3. Мощный ИАГ:Ис1 лазер со связанным резонатором
телескопического типа и интерферометром Саньяка
ГЛАВА 4. ОДНОМОДОВЫЕ ИАГ:Ш ЛАЗЕРЫ С САМО-
ОБРАЩЕНИЕМ ВОЛНОВОГО ФРОНТА
4.1. Оптимизация оптической схемы резонатора
4.2. Пассивная модуляция добротности ИАГАё лазера с самонакачивающимся фазовосопряженным
петлевым резонатором
4.3. Мощный одномодовый ИАГАё-лазер с самообращением волнового фронта и
модифицированным интерферометром Саньяка
ГЛАВА 5. ТЕХНОЛОГИЧЕСКИЕ ВОЗМОЖНОСТИ И АГАМ
ЛАЗЕРОВ С ИНТЕРФЕРОМЕТРОМ САНЬЯКА
5.1. Лазерная прошивка калиброванных отверстий
5.2. Повышение эффективности лазерной прошивки
глубоких отверстий
5.3. Лазерная обработка хрупких материалов
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
СПИСОК ИСПОЛЬЗОВАННЫХ ИСТОЧНИКОВ

ВВЕДЕНИЕ
Развитие современных исследований в области взаимодействия излучения с веществом и создание на их основе перспективных технологий требуют разработки высокоэффективных, мощных лазерных систем. Повышенный интерес при этом проявляется к твердотельным лазерам на неодимсодержащих средах [1,2], так как их применение оказывается во многих случаях более эффективным, в частности, при точной размерной обработке металлов. Хотя коэффициент полезного действия КсГлазеров существенно ниже, чем у С02 -лазеров, они более компактны, стабильнее, дешевле и проще в эксплуатации. Данные лазерные установки могут быть легко автоматизированы при использовании устройств с ЧПУ и персональных компьютеров.
Среди кристаллических активных сред особое место занимает ИАГ :Пй. По сравнению с другими активными средами (АИгИс!, ГГЕгИй, ГСГПИс! и др.) ИАГ:Мс1 в меньшей степени подвержен термооптическим искажениям, которые весьма сильно влияют на структуру типов колебаний и, следовательно, на диаграмму направленности ла- зерного излучения, распределение его интенсивности в лазерном пучке. Интерес к ИАГ:Х<3 еще более повысился, благодаря значительному прогрессу, достигнутому в технологии узкополосной диодной накачки лазерных кристаллических сред [3]. Таким образом, в настоящее время эта активная среда является одной из самых перспективных для создания мощных одномодовых твердотельных лазеров.
К сожалению, именно в мощных твердотельных лазерах особенно сильно проявляется наведенная оптическая анизотропия, что вызывает наибольшие искажения волнового фронта выходного излучения, существенно снижая его качество. Вследствие этого, уменьшается пространственная яркость излучения и затрудняется его транспортировка в

генерации [92]. Механизмом селекции частот является, вероятно [91], пространственно-неоднородное насыщение поглощения.
В работах [88, 94, 95] показано, что применение ПЛЗ на кристалле 1лР:/ф~ приводит к частичной поляризации излучения, что обусловлено явлением необратимого разрушения Р2~ центров окраски под действием мощного резонансного излучения с длиной волны 1,06 мкм [96].
Исследования энергетических характеристик ИАГ:Ыс1 лазеров с линейными резонаторами и пассивной модуляцией добротности кристаллом 1ЛР:/ф~ показывают довольно высокую эффективность модуляции, которая составляет 40-80 % [97-99] и зависит от начального пропускания ПЛЗ. В линейных резонаторах увеличение оптической плотности затворов сопровождается снижением эффективности модуляции. Влияние плотности кристаллов на эффективность генерации петлевых лазеров с самонакачивающимися ОВФ-зеркалами в собственной активной среде исследовалось мало [62, 72].
В работе [72] сообщалось о том, что установка ПЛЗ на кристалле IЛ¥:Р2~ с начальным пропусканием 10 % в любое из плеч многопетлевого резонатора не переводила режим свободной генерации в режим модуляции добротности. Авторами работы [62] отмечалось, что на эффективность генерации лазера с СОВФЗ влияет положение затвора внутри резонатора. Наибольшая эффективность генерации лазера с СОВФЗ наблюдалась при расположении пассивного модулятора на кристалле 1л¥:Рі в области перекрытия пучков вблизи АЭ. На основании этого был сделан вывод, что возникающее в пассивном лазерном затворе самоограничивающееся ОВФ-зеркало на решетке насыщения поглощения также принимает участие в развитии генерации.
Исследование влияния пассивного лазерного затвора (на кристалле ИАГ:Сг4+) на эффективность генерации лазера с адаптивным

Рекомендуемые диссертации данного раздела

Время генерации: 0.358, запросов: 967