Тепловое и флуктуационное взаимодействие лазерного излучения с конденсированными средами

• Автор: Салихов, Тагаймурод Хаитович
• Шифр специальности: 01.04.14
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 1998
• Место защиты: Санкт-Петербург, Душанбе
• Количество страниц: 372 с.

СОДЕРЖАНИЕ
Введение
ГЛАВА 1. Оптическое возбуждение первого, второго и четвертого звуков в сверхтекучем гелии и в растворе ъНе
1.1 Краткий обзор состояния вопроса. Некоторые численные оценки
1.2 Волновое уравнение для акустических полей в Не-Н
1.3 Решение волновых уравнений. Результаты численных расчетов
1.4 Лазерная генерация акустических волн первого и второго звуков в растворе 3Не
1.5 Оптическое возбуждение четвертого звука
1.6 Стационарное температурное поле сверхтекучего гелия при лазерном нагреве
ГЛАВА 2. Нагрев жидкостей и анизотропных твердых тел возбуждающим лазерным излучением
2.1 Введение. Состояние вопроса
2.2 Нагрев жидкостей лазерным излучением
2.2.1 Нагрев жидкостей тонким лучом (локальный нагрев)
2.2.2 Численные расчеты. Сравнение с экспериментом. Оценка конвективных потоков
2.2.3 Нагрев жидкостей широким лучом (объемный нагрев)
2.3 Лазерный нагрев анизотропных твердых тел
2.3.1 Лазерный нагрев анизотропного слоя
2.3.2 Лазерный нагрев цилиндрических образцов с одноосной анизотропией

2.3.3 Лазерный нагрев цилиндрических образцов с анизотропной подложкой
2.4 Теория фото акустического эффекта с учетом анизотропии
коэффициента теплопроводности
ГЛАВА 3. Особенности термохимического воздействия лазерного излучения на полимерные пленки
3.1 Краткий анализ результатов экспериментальных и теоретических работ
3.2 Математическийй модель
3.3 Температурное поле в активационном этапе
3.4 Динамика термодеструкции пленок поливинилового спирта в поле лазерного излучения
3.5 ” Волновые ” уравнения для температуры и концентрации для начального этапа развития ТХН
3.6 Сравнение с экспериментом
ГЛАВА 4. Многкратное рассеяние света вблизи критических точек
4.1 Обзор теоретических и экспериментальных работ по одно-, дву-и многократному рассеянию света
4.1.1 Теория многократного рассеяния света
4.1.2 Однократное рассеяние света
4.1.3 Двукратное рассеяние света
4.1.4 Исследование спектра двукратно рассеянного света
4.1.5 Спектр многократного рассеяния
4.2 Спектр двукратного рассеянния света на флуктуациях концентрации
4.2.1 Общие выражения для спектральных интенсивностей дважды рассеяного света на флуктуациях концентрации в реальной

геометрии эксперимента
4.2.2 Форма спектра вдали и в непосредственной окрестности критической точки
4.2.3 Расчет частотного и временного спектров в расслаивающихся системах З-метилпентан-нитроэтан и нитробензол-гексан
4.3 Спектр двукратного рассеянния света на флуктуациях концентрации и адиабатических флуктуациях плотности
4.3.1 Дисперсия скорости и поглощения звука в окрестности КТ рассливания
4.3.2 Спектральная интенсивность двукратно рассеяного света на флуктуациях концентрации и адиабатических флуктуациях плотности
4.3.3 Результаты расчета поляризованной и деполяризованной компонент спектра в расслаивающихся растворах нитроэтан-изооктан и нитробензол-гексан
4.4 Интегральные интенсивности контуров двукратного рассеяния света
4.4.1 Использование соотношений между интегральными интенсивностями контуров однократного рассеяния для определения критических индексов
4.4.2 Соотношения между интегральными интенсивностями контуров двукратного рассеяния света
4.5 Двукратное рассеяния света в окрестности критической точки жидкость-пар
4.5.1 Интенсивность рассеянного света в пространственнонеоднородной среде
4.5.2 Результаты численного расчета интегральной и спектраль-

честве резонатора была использована тонкая Константиновая проволока, через которую пропускался переменный ток соответствующей частоты. Детектирование проводилось с помощью термометра, также питающегося переменным током. В дальнейшем [60] проводились измерения скорости второго звука в зависимости от температуры в диапазоне 1.45 < Т < Та для частот щ =200 Гц и =800 Гц. Численные значения зависимости от Т достаточно хорошо ложились на кривую, рассчитанную из соответствующего выражения, полученного в [23] для этой величины. Очевидно, таким образом, что теория Ландау получила полное экспериментальное подтверждение. Результаты последующих измерений скорости и коэффициента поглощения второго звука приведены, например, в [31].
Наличие двускоростной гидродинамики жидкого гелия, в отличии от классических жидкостей, способствует существованию ряда волновых явлений, которые являются специфическими лишь для этой уникальной среды. Например, оказалось, что по пленке Не-И, толщина которой (1п значительно меньше глубины проникновения вязкой волны Хп, может распространяться слабо затухающая волна, в которой сверхтекучая компонента осциллирует параллельно подложке, а нормальная полностью заторможена - третий звук. Другим примером является распространение звуковых колебаний - четвертый звук в узких капиллярах, диаметр которых Д. также значительно меньше ц и, следовательно, также заторможена нормальная компонента. Существенное отличие четвертого звука от третьего состоит в том, что из-за наличия стенок капилляра здесь происходят одновременные колебания как температуры, так и давления, в то время как в пленках происходит лишь колебание температуры. С ростом толщины пленок или .диаметра щели ситуация постепенно изменяется и это приводит к наличию дисперсии этих волн. Третий звук впервые был предсказан