Непрерывные плазмохимические источники УФ-излучения

• Автор: Алехин, Александр Александрович
• Шифр специальности: 01.04.14
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1999
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 157 с. : ил.

ОГЛАВЛЕНИЕ

Введение
Глава 1. Экспериментальные установки и схемы
1.1. Экспериментальные установка с магнитоплазмодинамическим

источником плазмы
1.1.1 Технические характеристики экспериментального
стенда и системы измерений
1.1.2. Магнитоплазмодинамический ускоритель
1.1.3. Параметры ксеноновой плазмы, создаваемой магнитоплазмодинамическим ускорителем плазмы в области диффузионного смешения компонентов
1.2. Экспериментальная установка с электродуговым источником плазмы
Глава 2. Элементарные процессы образования излучающих частиц в плазме
2.1. Резонансный энергообмен между возбужденными состояниями в плазме
2.2. Химические свойства возбужденных состояний инертных газов
2.3 Кинетическая модель процессов в области инжекции галоге-
ноносителей в плазменный поток инертного газа
2.4. Кинетические и плазмохимические процессы в области смешения галогенидов щелочных металлов с плазменным потоком инертных газов
2.4.1. Основные кинетические процессы в области диффузионного смешения

2.4.2. Плазмохимические реакции и уравнения кинетики образования эксимерных молекул
Глава 3. Исследования процессов смешения компонентов плазмохимических реакций
3.1. Характеристики обтекания инжекторов плазменным потоком
в режиме двухстороннего симметричного смешения
3.2. Характеристики обтекания инжектора плазменным потоком в режимах одностороннего несимметричного смешения
3.3. Исследование процессов диффузии молекул галогенидов щелочных металлов в поток плазмы ксенона
3.3.1. Исследование процесса диффузии в одномерном приближении
3.3.2. Распределение плотности эксимерных молекул в области смешения в цилиндрической системе координат
Глава 4. Экспериментальные исследования спектральных и энергетических характеристик излучения плазмохимических реакций
4.1. Исследования эффективности возбуждения излучающих центров в процессах резонансного энергообмена в плазме
4.2. Экспериментальные исследования образования эксимерных молекул в плазмохимических реакциях
4.2.1. Экспериментальные исследования образования молекул ХеСГ при смешении плазменного потока ксенона с ССЦ
4.2.1. Экспериментальные исследования образования молекул ХеБ* при смешении плазменного потока ксенона с 8Р6
4.2.3. Экспериментальные исследования образования молекул КгГ* при смешении плазменного потока Кг с 8Р6

4.3. Экспериментальные исследования образования эксимерных молекул в плазмохимических реакциях с участием галогенидов щелочных металлов
4.3.1. Образование эксимерных молекул при взаимодействии плазменного потока ксенона с парами ЫаС1
4.3.2. Исследования относительной эффективности образования эксимерных молекул при взаимодействии плазменного потока инертного газа с парами галогенидов щелочных металлов
4.4. Исследования образования возбужденных интергалогенов в плазмохимических реакциях
4.4.1. Экспериментальные исследования образования Ц* в
струе аргоновой плазмы
4.4.2. Исследования возбуждения молекулярного Ц* молекулами метастабильного азота
4.4.3. Исследования образования возбужденных молекул интергалогенов при взаимодействии плазменного потока инертного газа с парами галогенидов щелочных металлов
Заключение
Литература
Константа ударно - излучательной рекомбинации [72]:
кш = 2,7-10~13т;ш « 3 -1 о13 см3/с,
(1.7)
что соответствует характерным временам гш = 3-(10"2...10"3) с.
Поэтому по самому быстрому рекомбинационному процессу при скоро-
составит 10 см. Следовательно на уровне области смешения поток еще не успеет рекомбинировать, и ясно почему в экспериментах [17, 65] были зафиксированы относительно слабые линии возбужденных атомов ксенона.
Оценим унос энергии излучением как сплошного спектра, так и в линиях, из области смешения при экспериментально реализованных плотностях и температурах потока плазмы. Величина объемных потерь энергии в непрерывном спектре равна [68]:
где д - фактор Гаунта [53].
Интегральная излучательная способность, связанная со свободно - связанными переходами (радиационная рекомбинация) для водородоподобных атомов (возбужденные атомы ксенона - водородоподобны) определяется по формуле:
что справедливо при условии интенсивной рекомбинации в равновесной плазме. Так как в нашем случае такая рекомбинация - достаточно медленный процесс, то реально Jr будет меньше чем дается выражением (1.9) (как правило того же порядка что и тормозное [17, 65]).
Интегральные оптические толщины плазмы для тормозного и рекомбинационного излучения через коэффициенты поглощения [72]:
сти плазменного потока >0 = 3-105 см/с, средняя длина рекомбинации по потоку

(1.8)
= 5-ю-29г4ад/Г,/2 = з-(1о4...ю6) Вт/см2,
(1.9)