Влияние взаимодействия подсистем на статические и динамические свойства магнитоупорядоченных кристаллов

• Автор: Романов, Владимир Сергеевич
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1999
• Место защиты: Челябинск
• Количество страниц: 170 с.

Содержание
Введение
1. Глава 1. Структурные и магнитные фазовые переходы в
кубическом ферромагнетике
1.1.Свободная энергия кубического ферромагнетика
1.2.Фазовая диаграмма кубического ферромагнетика при низких
температурах
1.2.1. Структурные и магнитные фазы и области их
устойчивости
1.2.2. Фазовые диаграммы кубического ферромагнетика при низких температурах
1.2.3. Сравнение с экспериментом
1.3.Фазовая диаграмма кубического ферромагнетика при учете
изменения модуля намагниченности
1.3.1. Структурные и магнитные фазы и области их
устойчивости
1.3.2. Фазовая диаграмма кубического ферромагнетика при отрицательном модуле упругости третьего порядка
2. Глава 2. Отражение электромагнитных волн от поверхности
ферродиэлектрика и проводящего феррита
2.1.Отражение электромагнитных волн от ферродиэлектриков
2.1.1. Система уравнений, описывающая элементарные
возбуждения в кубическом ферродиэлектрике
2.1.2. Отражение электромагнитных волн от поверхности
полубесконечного кубического ферродиэлектрика
2.1.3. Отражение электромагнитных волн от пластины
кубического ферродиэлектрика
2.2.Отражение электромагнитных волн от проводящего феррита
2.2.1. Система уравнений, описывающая элементарные

возбуждения в проводящем феррите
2.2.2. Отражение электромагнитных волн от поверхности
проводящего феррита
3. Глава 3. Отражение электромагнитных волн от антиферродиэлекгрика 103 3.1.Отражение электромагнитных волн от антиферродиэлектрика
типа легкая плоскость
3.1.1. Система уравнений, описывающих элементарные возбуждения в антиферромагнетике типа легкая плоскость
3.1.2. Отражение электромагнитных волн от поверхности полубесконечного антиферродиэлектрика типа легкая плоскость
3.1.3. Отражение электромагнитных волн от пластины антиферродиэлектрика типа легкая плоскость
3.2.Отражение электромагнитных волн от поверхности структуры
типа антиферродиэлектрик-металл
3.2.1. Спектр элементарных возбуждений
3.2.2. Отражение электромагнитных волн от структуры типа антиферромагнетик-металл
4. Глава 4. Поверхностные поляритоны в антиферромагнетшсах
4.1.Поверхностная волна типа Гуляева-Блюстейна, обусловленная акустомагнитоэлектрическим эффектом
4.2.Поверхносгные поляритоны обусловленные
магнитоэлектрическим эффектом
5. Заключение
6. Приложение
7. Приложение
8. Приложение
9. Литература

Введение.
В последнее время отмечается увеличение числа исследований в одном из самых обширных разделов физики твердого тела — физике магнетизма. Это связано, в частности, с новыми открытиями в физике магнитных явлений. К ним относятся явления гигантского и колоссального магнитосопротивления [1,2], магнитная силовая микроскопия [3], спиновые транзисторы [4], а также явления аномального проявления различных физических свойств магнитоупорядоченных кристаллов в области магнитных фазовых переходов [5-7]. Большая часть из указанных открытий начинается широко применяться на практике в устройствах и материалах машитоэлектроники. Последние интенсивно используются в электронно-вычислительных машинах.
В физике твердого тела в последние годы также отмечается значительный рост исследований свойств нового класса материалов -- интеллигентных материалов [8]. К интеллигентным относятся материалы, которые могут подстраиваться под изменение внешних условий. Этот новый вид материалов уже интенсивно применяется в медицине, науке и технике и имеет большие перспективы в применении в будущем [8-10].
Новые открытия, сделанные в последнее время, относятся как правило к
аномальному проявлению различных физических свойств
магнитоупорядоченных веществ, обусловленному взаимодействием в них
различных подсистем - магнитоупорядоченной, парамагнитной, упругой,
дипольной, ядерной и т.д. Так эффекты колоссального и гигантского
магнитосопротивления наблюдаются в системах, в которых имеется
взаимодействие двух магнитоупорядоченных подсистем через немагнитную
подсистему [1,2]. Явление аномального уменьшения скорости звука в
магнетиках имеет место за счет аномального проявления магнитоупругого
взаимодействия в области ориентационных фазовых переходов [5]. В связи с
этим представляют интерес и являются актуальными дальнейшие
экспериментальные и теоретические исследования влияния взаимодействия

2o7: 6—0; (I рода, безгистерезисный)
3<=>5: a = B I q - bq / 4bB2 - cq1 / 6S|, b > -3qc / 4бВ2; (II рода)
4o6: a < -j6cB2 /9b + 2/9-/- 7бй26 ; (II рода)
407: a - B2 fq + 2bq I -JbB2 - Icq1 /3S|; (II рода)
2B? VW, B2c B2c + 6bzq r—r
507: a = —= —= — + ——q B2 [2-Sq'b + B2 ).(II рода)
3q 186 18&V 186 ij
Точные аналитические выражения для линий фазовых переходов 4<=>5 и 5<=>6 получить не удается, поэтому уравнения, определяющие линии данных фазовых переходов здесь не приведены.
1.2.2. Фазовые диаграммы кубического ферромагнетика при низких температурах
Фазовые диаграммы ферромагнетика в координатах а, Ь при различных значениях модуля константы магнитной анизотропии д, постоянной магнитострикции В, и модуля упругости четвертого порядка с схематически приведены на рис. 1.1-1.4. Фазовые переходы 1<=>2 и 1<=>3 (линии А|В] и А,Вз) являются переходами первого рода. Эти переходы есть структурные переходы из тригональной в моноклинную фазу и одновременно ориентационные фазовые переходы из коллинеарной фазы с Л#||[111] в угловую фазу, в которой намагниченность находится в плоскости (Т10). Переходы между фазами 2<=>4 (линия АзВ |) является фазовым переходом второго рода из моноклинной фазы в тетрагональную. Переходы между фазами Зо5 (линия А2В2) также является фазовым переходом второго рода из моноклинной фазы, но в ромбическую фазу. Одновременно, это есть ориентационные фазовые переходы второго рода из угловой фазы, в которой намагниченность находится в плоскости типа (ПО), в коллинеарное состояние с М || [001] или М || [110], соответственно. Переход между фазами 1 и 4 (линия В|С]) является переходом первого рода и