+
Действующая цена700 499 руб.
Товаров:
На сумму:

Электронная библиотека диссертаций

Доставка любой диссертации в формате PDF и WORD за 499 руб. на e-mail - 20 мин. 800 000 наименований диссертаций и авторефератов. Все авторефераты диссертаций - БЕСПЛАТНО

Расширенный поиск

Тепловые и деформационные процессы в мишенях, облучаемых интенсивным импульсным электронным пучком

  • Автор:

    Марков, Алексей Борисович

  • Шифр специальности:

    01.04.07

  • Научная степень:

    Кандидатская

  • Год защиты:

    2001

  • Место защиты:

    Томск

  • Количество страниц:

    157 с.

  • Стоимость:

    700 р.

    499 руб.

до окончания действия скидки
00
00
00
00
+
Наш сайт выгодно отличается тем что при покупке, кроме PDF версии Вы в подарок получаете работу преобразованную в WORD - документ и это предоставляет качественно другие возможности при работе с документом
Страницы оглавления работы

Содержание
Введение
1 Взаимодействие нерелятивистских интенсивных импульсных электронных пучков с твёрдым телом
1.1 Прохождение электронов через вещество
1.2 Функция тепловых источников. Потери энергии по глубине
1.2.1 Метод Монте-Карло или метод статистических испытаний
1.2.2 Полуэмпирические формулы
1.2.3 Угол падения электронов
1.3 Процессы при нагреве образца
1.3.1 Плавление
1.3.2 Испарение
1.4 Численное решение уравнения теплопроводности
1.4.1 Квазиравномерные сетки
1.4.2 Учет фазовых переходов. Плавление
1.4.3 Учет фазовых переходов. Испарение
1.5 Деформационные и вблновые процессы при импульсном электронно-лучевом воздействии
1.5.1 Соотношения Дюамеля-Неймана. Волновое уравнение
1.5.2 Анализ экспериментальных и теоретических работ
1.5.3 Выбор вида волнового уравнения
1.5.4 Разностные схемы для решения волнового уравнения
1.6 Выводы и постановка задачи
2 Тепловые режимы мишеней для некоторых специальных случаев электронно-лучевого воздействия
2.1 Тепловой режим мишени для материала с меняющейся по глубине плотностью
2.1.1 Вывод полуэмпирической формулы
2.1.2 Сравнение расчётов по полуэмпирической формуле с результатами, полученными с помощью метода Монте-Карло
2.1.3 Моделирование температурного поля для модельной системы Си-б
2.1.4 Электронно-лучевое перемешивание многослойной системы А1-С
2.2 Тепловой режим мишени с учётом многократно отражённых электронов
2.2.1 Потоки отражённых и поглощённых электронов
2.2.2 Распределение электронов по энергиям
2.2.3 Полный энергетический спектр отражённых электронов
2.2.4 Функция тепловых источников с учётом неупруго отражённых электронов
2.2.5 Сравнение расчётов с результатами, полученными с помощью метода Монте-Карло
2.3 Механизм увеличения толщины зоны теплового воздействия при импульсно-периодической обработке мишени электронным пучком .
2.3.1 Структура зоны теплового воздействия при однократном и импульсно-периодическом воздействии
2.3.2 Фактор первый. Рост температуры мишени
2.3.3 Фактор второй. Изменение теплофизических свойств мишени
2.3.4 Фактор третий. Разброс плотности энергии пучка
2.3.5 Обсуждение результатов и выводы
3 Формирование зон модификации в углеродистых сталях, облученных интенсивным импульсным электронным пучком
3.1 Размеры зон упрочнения и отпуска в закаленной стали У7А, облученной интенсивным импульсным электронным пучком
3.1.1 Условия облучения и приготовление образцов
3.1.2 Моделирование
3.1.3 Экспериментальная часть и обсуждение
3.2 Формирование зон модификации в углеродистых сталях при облучении в режиме одновременного теплового и волнового нагружения мишени
3.2.1 Материалы, условия облучения и методы исследования
3.2.2 Экспериментальное и численное исследование процессов для случая синхронного облучения мишени высокоэнергетическим интенсивным импульсным электронным пучком с двух сторон
3.3 Экспериментальное и численное исследование процессов для случая облучения высокоэнергетическим интенсивным импульсным электронным пучком тонкой и массивной мишени
3.3.1 Предварительные экспериментальные данные
3.3.2 Результаты моделирования
3.3.3 Дополнительные экспериментальные исследования
3.3.4 Электронно-микроскопические исследования
Заключение
Литература
Список работ, опубликованных по теме диссертации

Первое из этих уравнений представляет из себя закон сохранения энергии на границе испарения, а второе - выражает зависимость скорости испарения от температуры и является решением соответствующей кинетической задачи, базирующейся на теории абсолютных скоростей реакций.
Если считать пар металла одноатомным идеальным газом и пренебречь удельным объёмом твёрдой фазы в сравнении с удельных объёмом пара, а также не учитывать скачка температуры на фронте испарения, то для АН можно получить выражение [22]
АН = qe~ RT/(2МГ) (20)
Принимая во внимание, что при электронно-лучевом воздействии нагрев мишени осуществляется объёмным тепловым источником, приравняем Ls — 0. Подставляя затем выражения (19) и (20) в равенство (18), получим следующее выражение для плотности потока энергии, идущей на испарение
Для железа при температуре поверхности Т = 4000 К из выражения (19) имеем г>е ~ 0.1 м/с. Из выражения (21), в свою очередь, находим плотность потока энергии, идущей на испарение Le ~ 109 Вт/м2, что составляет более 10% от плотности потока энергии Lc [42]. Кроме того, зависимость Le(T) носит экспоненциальный характер, и даже при небольшом дальнейшем повышении температуры поверхности будет наблюдаться резкий рост доли энергии, идущей на испарение. Всё это говорит о необходимости учёта испарения даже при относительно невысоких плотностях потоков энергии налетающих частиц.
В некоторых работах [2, 5, 55] процесс испарения моделируется с помощью классического закона Герца-Кнудсена [56]. В этом случае плотность потока унесённой за счёт испарения энергии записывается следующим образом
Le = qeK exp

Мг (22)
2irRT'
где К и К2 - коэффициенты, зависящие от сорта материала [2].
Из сравнения формул (21) и (22) видно, что обе они дают экспоненциальную зависимость Ье(Т) и отличаются лишь предэкспоненциальными множителями. Вопрос о том, какая из формул точнее описывает процесс испарения при облучении мишеней КПЭ, в известной нам литературе не исследовался.
Конденсация. Формулы (21) и (22) дают плотность потока энергии, уносимой с поверхности конденсированной мишени за счёт испарения. Нас, вообще говоря, интересует суммарная плотность потока энергии, которая будет несколько ниже за

Рекомендуемые диссертации данного раздела

Время генерации: 0.141, запросов: 967