Динамика электронных пакетов, обострение электронной плотности и локализация одноэлектронных образований : Развитие альтернатив. подхода к теории фотоотсчетов

• Автор: Турин, Валентин Олегович
• Шифр специальности: 01.04.04
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1998
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 84 с.

ВВЕДЕНИЕ
ГЛАВА 1. НЕОДНОРОДНОСТИ В ЭЛЕКТРОННОМ ПОТОКЕ
1.1 ИМПУЛЬС ТОКА ОТ ТОЧЕЧНОГО ЭЛЕКТРОНА
1.2 ПРОСТРАНСТВЕННЫЕ И ВРЕМЕННЫЕ КАТАСТРОФЫ В СЛАБОНЕОДНОРОДНОМ ЭЛЕКТРОННОМ
ПОТОКЕ
1.2.1 Разлет сферически симметричного гауссового многоэлектронного пакета
1.2.2 Разлет цилиндрического гауссового многоэлектронного пакета вдоль оси цилиндра
1.2.3 Пространственная катастрофа —фокусировка
ГЛАВА 2. КВАНТОВО-МЕХАНИЧЕСКИЕ ПОДХОДЫ К ИССЛЕДОВАНИЮ ДИНАМИКИ ЭЛЕКТРОННЫХ ПАКЕТОВ
2.1 КООРДИНАТНОЕ ПРЕДСТАВЛЕНИЕ ТЕОРИИ КОГЕРЕНТНЫХ (СЖАТЫХ) СОСТОЯНИЙ
2.1.1 Вид волновой функции обобщенно-когерентного состояния в кординатном представлении
2.7.2 Связь между параметрами Е; и Ег
2.1.3 Зависимость размеров пакета от времени
а) Случай расталкивающего квадратичного

потенциала
б) Случай однородного поля
в) Случай притягивающего квадратичного потенциала
2.1.4 Связь между максимальным и минимальным размером
волнового пакета в случае притягивающего квадратичного потенциала
2.1.5 Асимптотическое поведение размеров волнового пакета
в квадратичном потенциале
2.2 ГИДРОДИНАМИЧЕСКАЯ АНАЛОГИЯ
2.2.1 Нестационарное уравнение Шредингера
2.2.2 Стационарное уравнение Шредингера
2.2.3 Анализ волнового пакета
2.2.4 Анализ плоской волны
ГЛАВА 3. ДИНАМИКА ОДНОЭЛЕКТРОННЫХ ВОЛНОВЫХ ПАКЕТОВ ВО ВНЕШНИХ
ПОТЕНЦИАЛАХ
3.1 МЕТОД РАСЧЕТА ДИНАМИКИ
ОДНОЭЛЕКТРОННЫХ ВОЛНОВЫХ ПАКЕТОВ ВО ВНЕШНИХ ПОТЕНЦИАЛАХ
3.2 ЭЛЕКТРОННЫЙ ВОЛНОВОЙ ПАКЕТ В ОДНОРОДНОМ ПОЛЕ ВАКУУМНОГО ФОТОДЕТЕКТОРА
3.2.1 Характерный размер одноэлектронного пакета
3.2.2 Особенности рассеяния одноэлектронным волновым

пакетом лазерного излучения
3.2.3 Отклонение одноэлектронного волнового пакета от
своей траектории под действием лазерного излучения
3.3 ОБОСТРЕНИЕ ОДНОЭЛЕКТРОННЫХ ВОЛНОВЫХ ПАКЕТОВ ИЗ-ЗА КУЛОНОВСКОГО
ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ
3.3.1 Движение электронного пакета в поле неподвижного
электрона
3.3.2 Система из двух подвижных электронов
3.3.3 Качественное рассмотрение
3.3.4 Выводы
3.4 ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКАЯ ДЕФОКУСИРОВКА
ОДНОЭЛЕКТРОННЫХ ВОЛНОВЫХ ПАКЕТОВ
3.4.1 Движение электронного пакета в поле неподвижного
точечного заряда
3.4.2 Результаты расчета
3.4.3 Обсуждение возможности экспериментального
наблюдения макроскопического электронного
пакета
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА
ПРИЛОЖЕНИЕ. РИСУНКИ

Это уравнение имеет общее решение:
(2'24)

Или, возвращаясь к Е и Е2 , из (2.28) можно получить связь между ними: (/ - /у0)2 + Р22 = Ео *
(2.25)
где Ею = АС/2 некоторая константа. Это ни что иное, как уравнение окружности. Знак (+) соответствует С” < 0, а знак (-) соответствует и” > 0.
а) Рассмотрим случай и” < 0. Уравнение окружности имеет вид:
(2.26)
(Е - Ео) + Е-2 = Ео + [ ~

= Е]0 , Ег = 0 центр окружности, Я = у Ев + РадиУс окружности (рис.
а). Заметим, что Я > Ею- При Е] = 0 получаем Ег = та)2, вне зависимости от качения Ею Заметим что Еь по своему физсмыслу, не может быть отрицательной величиной, а нулевое значение ¥ соответствует бесконечно °льшому размеру пакета. Стрелкой показано направление в котором Происходит изменение Е) и Ег с течением времени. Убедиться в правильности казанного направления можно рассмотрев систему уравнений (2.19).
б) Рассмотрим случай Ц" - 0. Уравнение окружности имеет вид:
(Е - Ео)2 + П = Ео (2-27)

1' ю, Е2 = 0 центр окружности, Я = Ею радиус окружности (рис. 86). При 2ь0 имеем Е] = 0 или Е]
в) Рассмотрим случай и” > 0. Уравнение окружности имеет вид: