Динамика одноэлектронных процессов при атомных столкновениях

• Автор: Овчинников, Сергей Юрьевич
• Шифр специальности: 01.04.04
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2000
• Место защиты: Санкт-Петербург
• Количество страниц: 192 с. : ил.

Страница
Глава 1 ТЕОРИЯ СКРЫТЫХ ПЕРЕСЕЧЕНИЙ
1.1. Основы подхода и формализм
1.2. 8 - ионизация - супервыдвижение терма
1.3. Т - ионизация - захват на вершину барьера
1.4. И - ионизация - исчезновение радиальной связи
при малых межъядерных расстояниях

Глава 2 ШТУРМОВСКОЕ РАЗЛОЖЕНИЕ
2.1 Преобразование Соловьева - Виницкого
2.2 Штурмовский базис
2.2.1Теория Штурма для конечных интервалов
2.2.2 Теория Штурма для полубесконечного интервала
2.2.3Матричные элементы
2.2.4Трехмерное пространство
2.3Амплитуды переходов в фурье - пространстве
2.4Связь между штурмовсктм и адиабатическим базисами
2.5. Штурмовское разложение функций Грина 5

Глава 3 МОДЕЛЬНЫЕ ЗАДАЧИ
3 Л Столкновения в поле двух потенциалов нулевого
радиуса с нулевым прицельным параметром
3.2 Столкновения в поле двух потенциалов нулевого
радиуса с произвольным прицельным параметром
3.3 Столкновения в поле двух кулоновских центров
Глава 4 КОЛИЧЕСТВЕННЫЕ РАСЧЕТЫ
4.1 Полные сечения ионизации
4.2 Определение параметров квазимолекул по
данным об энергетических спектрах электронов

Так как матричные элементы симметричны, т.е. МЛ(ю)=Мт,(ю), элементы матрицы взаимодействия (Д(ю)|-К|(^/<Ло)ДДсо)} антисимметричны, и
диагональные элементы матрицы взаимодействия равны нулю. Если V - или кулоновский потенциал, или потенциал гармонического осциллятора, то матрица Муу(о) тридиагональна.
Матричные элементы Муу(а>,бУ) имеют полюс в точке сн=й/ и, если (5‘п(со)|-Е|5у.',1((й)^ конечны, то этот полюс является полюсом первого порядка с вычетом
Тогда разложение функций Штурма для падающих волн по функциям Штурма для исходящих волн имеет вид
д» * = [рГЫ - дГ](5ГЫ|- И£ГЫ). (2.19)
(2.20)
Этот ряд сходится, но не абсолютно.
2.2.4. Трехмерное пространство

Введем граничные условия для испускаемых волн в виде
(2.22)