Доставка любой диссертации в формате PDF и WORD за 499 руб. на e-mail - 20 мин. 800 000 наименований диссертаций и авторефератов. Все авторефераты диссертаций - БЕСПЛАТНО
Прокудин, Алексей Владимирович
01.04.02
Кандидатская
2000
Протвино
130 с. : ил.
Стоимость:
499 руб.
Содержание
Введение
РЕДЖЕ-ЭЙКОНАЛЬНАЯ
МОДЕЛЬ ДЛЯ ПРОЦЕССОВ С ЧАСТИЦАМИ НА МАССОВОЙ
ОБОЛОЧКЕ
Редже-Эйкональное приближение
Модель
Процедура фитирования экспериментальных данных
Борновский член
Полная амплитуда в Редже-эйкональном подходе
РАСШИРЕНИЕ РЕДЖЕ-ЭЙКОНАЛЬНОЙ МОДЕЛИ НА ПРОЦЕССЫ С
ВИРТУАЛЬНЫМИ ЧАСТИЦАМИ
МОДЕЛЬ ДЛЯ Е|(ж,<52)
РЕЗУЛЬТАТЫ
т-НАКЛОН ИЛИ 5/гг.Е|(ж, <52)/3/п(1/ж)
(5-НАКЛОН ИЛИ дР%(х,(22)/д1п((22)
<52 зависимость структурной функции
Проблема полюса при N
Параметризация вычетов и радиусов на основе ренормгруппового подхода в КХД
РЕЗУЛЬТАТЫ
ж-НАКЛОН ИЛИ д1пРЦх2)/д1п(1/х)
(5-НАКЛОН ИЛИ дР%(х,С22)/д1п((Э2)
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЭКСКЛЮЗИВНОЕ ФОТОРОЖДЕНИЕ ВЕКТОРНЫХ МЕЗОНОВ
ВИРТУАЛЬНЫМИ ФОТОНАМИ
Кинематика
РЕЗУЛЬТАТЫ
ФОТОН-ФОТОННЫЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
Приложение
Приложение А
Приложение Б
Приложение В
Приложение Г
Приложение Д
Приложение Е
ВВЕДЕНИЕ
При измерении энергетической зависимости физических величин, таких как сечения, средние множественности и т.д. зачастую, помимо энергии столкновения имеется дополнительный масштаб, например виртуальность фотона, масса тяжёлых кварков, большой поперечный импульс и т.д. При этом энергетическая зависимость величин, вообще говоря, изменяется. Мы можем представить присутствие дополнительного масштаба как некоторое кратковременное возмущение (характерное время мало) в области взаимодействия процесса ( происходящего на больших расстояниях). Мы называем такой масштаб “жёстким”; при таком значении энергетического массового параметра константа взаимодействия в КХД as(Q2) мала по сравнению с единицей.
Решаемая в работе проблема является частью общей теоретической задачи об учёте дополнительного энергетического масштаба при объяснении полной энергетической зависимости измеряемых в экперименте физических величин. Примером такой постановки задачи может служить работа [1] где вычисляется энергетическая зависимость средних множественностей в присутсвии дополнительных масштабов.
Рассмотрим подробнее экпериментальную ситуацию. При измерении полных сечений адронных процессов (рр и рр) был обнаружен их слабый рост с энергией столкновения. В теории имеет место логарифмическое ограничение на максимальный рост сечения, которое удовлетворяет условию унитарности.
При проведении экпериментов на электрон-протонном коллайдере HERA был получен следующий результат: При увеличении виртуальности фотона сечения начи-
- гр э<т(щд2)
нают быстрее расти по энергии. I о есть растет производная —а при увеличении
Q2, здесь W - энергия столкновения в системе центра масс, а Q2 - виртуальность
фотона.
При фитировании экспериментальных данных мы ограничились следующими значениями энергии столкновения и переданного импульса:
y/s > 8 GeV ; (32)
0.01 < t < 0.1 GeV2
Tаким образом мы выделяем 239 экспериментальных точек по которым проводим фитирование, при этом мы получаем x2/d.o.f = 1.5769.
Таким образом мы получаем более плохой x2/d.o.f, что может служить намёком на то, что вкдлад оддерона важен при описании данных при t ф 0.
Напомним основные упрощения в модели, которые приводят к ухудшению качества описания по мере роста |/,|
• Траектории Редже линейны.
• t зависимость эйкональной функции S(s, t) взята в экспоненциальном виде, т.е.
~ etp2
На данном этапе мы не ставим себе задачу об описании экспериментальных данных на уровне достоверности, который говорил бы о точном описании данных.
В данный момент нас интересует извлечение (хотя-бы приближённое) характеристик траекторий (интерсепт и наклон) померона и оддерона, которые, являясь универсальными во всех процессах, в которых они участвуют, должны иметь те-же характеристики и в процессах с частицами вне массовой оболочки. Эти универсальные параметры (их приближённые значения, что не влияет на описание характерных явлений) и будут использоваться в дальнейшем.
Для наиболее достоверного описания данных и тем самым наиболее достоверного извлечения параметров траекторий, мы исследуем нашу модель в случае невырожденных траекторий померона и оддерона.
Невырожденные померон и оддерон
Так же как в предыдущих секциях мы выбираем амплитуду, но теперь мы не требуем равенства наклонов и интерсептов померона и оддерона, лишь требуется выполнения
Название работы | Автор | Дата защиты |
---|---|---|
Исследование волновых процессов сжатия и разрежения в некоторых задачах ядерной физики и теории гравитации | Иванов, Михаил Юрьевич | 1984 |
Физические эффекты в газе кротовых нор | Савелова, Елена Павловна | 2018 |
Некоторые точные решения уравнений Эйштейна-Максвелла и их физическая интерпретация | Ваел Загхлоул Ел-Сайед Ахмед | 2008 |