Предельные состояния в процессе пластического формоизмерения листовых металлов

• Автор: Рузанов, Феликс Иванович
• Шифр специальности: 01.02.04
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 1999
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 468 с. : ил.

ОГЛАШЕНИЕ

Глава 1. СОСТОЯНИЕ ИССЛЕДОВАНИЯ ПО ПЛАСТИЧЕСКОМУ ТЕЧЕНИЮ ЛИСТОВОГО МЕТАЛЛА В УСЛОВИЯХ ПЛОСКОГО НАПРЯЖЕННОГО СОСТОЯНИЯ. ЦЕЛЬ И ЗАДАЧИ
НАСТОЯЩЕЙ ГАВОТЫ
Глава 2. ТЕОРЕТИЧЕСКИЙ АНАЛИЗ НЕСТАЦИОНАРНОГО ТЕЧЕНИЯ ЛИСТОВОГО МЕТАЛЛА В УСЛОВИЯХ ПЛАСТИЧЕСКОГО ПЛОСКОГО НАПРЯЖЕННОГО СОСТОЯНИЯ
2.1. Математическое описание нестационарного течения жесткопластического материала. Излучение
исходных систем уравнений
2.2. Упрошенный вариант исходной системы уравнений, основанный на пренебрежении слагаемыми, содержащими производные от толщины деформируемого материала. Разработка метода решения упрощенной системы уравнений
2.3. Приложение разработанного метода интегрирования системы уравнений (2.18), (2.19), (2.11), (2.12)
к решению задач пластического течения
2.4. Метод решения исходной системы уравнений
(2.9) - (2.13)
2.5. Метод решения исходной системы уравнений
(2.9) - (2.13), (2.15) - (2.17) для определения напряженного и кинематического состояний в зоне течения материала, свободной от контакта с инетументом

2. б. Стационарное пластическое течение листового
материала
2. Т. Формообразование осесимметричной оболочки
2.8. Учет упрочнения материала
2.9. Применение метода интегрирования исходных систем
уравнений для решения задач пластического деформирования листовых материалов
2.9.1. Изгиб тонкой полосы на ребро
2.9. 2. Деформирование плоского кольцевого фланца
2.9.3. Формообразование тонкостенных оболочек с
вертикальными стенками и плоским дном
2.10. Плоская деформация неоднородного материла
Выводы по главе
Глава 3. ЛОКАЛЬНАЯ УСТОЙЧИВОСТЬ РАВНОВЕСНЫХ СОСТОЯНИЙ
ПРИ РАСТЯГИВАЮЩИХ НАГРУЗКАХ
3.1. Еабор критерия устойчивости. Бифуркация состояния и процесса деформирования. Необходимые соотношения теории пластичности анизотропного материала
3.2. Устойчивость одноосного растяжения плоского
образца
3.3. Устойчивость двухосного растяжения плоской заготовки
3.4. Обобщение метода определения критических
деформаций на случай трехосного напряженного
состояния
3.6. Сравнение критических деформаций с
экспериментальными данными. Предложения по использованию расчетных параметров
3.0. Экспериментально-теоретический метод исследования процессов пластического деформирования на устойчивость
3.7. Примеры применения экспериментальнотеоретического метода для оценки предельных деформаций листового металла при формообразовании оболочек сложной формы в производственных условиях
3.7.1. Формообразование картера
3.7.2. Формообразование "брыэковика"
3.7.3. Формообразование "крышки головки блока
цилиндров
3.3. Исследование процесса холодного формообразования заготовок шариков
3.9. Влияние показателя чувствительности к скорости деформации на критические параметры. Течение листового материала в режиме повышенной
пластичности
Выводы по главе
Глава 4. УСТОЙЧИВОСТЬ РАВНОВЕСНЫХ СОСТОЯНИЙ ПРИ
ДЕЙСТВИИ СЖИМАЮЩИХ НАПРЯЖЕНИЙ
4.1. Анализ структуры уравнений равновесных состояний
фланца при осесимметричной вытяжке
4.2. Устойчивость беэмоментного состояния кольцевой пластинки. Теоретическое определение критической толщины фланца
4.3. 4Ьдель потери устойчивости фланца при многооперационной вытяжке. Задание формы
изогнутой поверхности волны

її її
рактеристик С~ и СГ . Из уравнений (2.44) и (2.45)
! ,r.S_ T „Пможно также найти, что =~с~ и С£ - — С^
В прямоугольной декартовой системе координат и при &iz - О уравнения характеристик принимают особенно простой вид
xj=xf + cortsi t jc~ = -xf + conèi
В полярной системе координат £ , & при
характеристиками являются логарифмические спирали
Q - tint +con.si
Из уравнений (2.30) и (2.43) при = О можно найти,

&г- її Irbt + (2.46)
где - постоянная, определяемая из граничного условия.
Из характеристического соотношения (2.31) при dl^ =О и уравнений (2.43) можно найти, что

(2.47)
где - произвольная постоянная.
Результаты (2.46) и (2.47) следуют также из уравнений (2.34), (2.35) для осесимметричной оболочки.
Введем новые независимые переменные [ 10 ] : напряжение
и утол уЗ , составляемый касательной к характеристике Cf о осью ■Зу . в этом случае уравнения (2.20) - (2.22) можно привести к виду;
c^TjSfi', сг (2-48>