Психоэмоциональные особенности познавательной деятельности школьников в условиях коррекционного и компенсирующего обучения : Общеобразовательной школы

Психоэмоциональные особенности познавательной деятельности школьников в условиях коррекционного и компенсирующего обучения : Общеобразовательной школы

Автор: Деткова, Ирина Владимировна

Шифр специальности: 19.00.07

Научная степень: Кандидатская

Год защиты: 2003

Место защиты: Москва

Количество страниц: 215 с. ил.

Артикул: 329694

Автор: Деткова, Ирина Владимировна

Стоимость: 250 руб.

Психоэмоциональные особенности познавательной деятельности школьников в условиях коррекционного и компенсирующего обучения : Общеобразовательной школы  Психоэмоциональные особенности познавательной деятельности школьников в условиях коррекционного и компенсирующего обучения : Общеобразовательной школы 

Содержание
Введение.
Глава 1. Энергия размагничивагшя ферромагнитных частиц.
1.1. Методы расчета магнитостатической энергии обзор
1.1.1. Размагничивающее поле и энергия размагничивания
1.1.2. Метод скалярного потенциала.
1.1.3. Энергия размагничивания сферы и эллипсоида вращения
1.1.4. Саморазмагничивание в неэллипсоидальных зернах
1.2. Метод РоудсаРоуландса для расчета энергии размагничивания прямоугольных призм обзор.
1.3. Модифицированный метод РоудсаРоуландса
1.3.1. Взаимодействие параллельных поверхностей
1.3.2. Взаимодействие перпендикулярных поверхностей
1.3.3. Магнитостатическое взаимодействие двух кубических частиц .
1.3.4. Обсуждение метода и выводы
Глава 2. Метастабильносгь магнитного состояния малых
двухфазных феррочастиц .
2.1. Моделирование магнитных микрочастиц обзор
2.1.1. Основные принципы микромагнетизма.
2.1.2. Магнитная свободная энергия.
2.1.3. Структура намагниченности в ферромагнитных частицах
2.1.4. Моделирование химически неоднородных частиц.
2.2. Равновесные состояния двухфазных частиц с различной ориентацией легких осей фаз.
2.2.1. Предварительные замечания.
2.2.2. Описание модели двухфазной частицы с бесконечно
тонкой межфазной границей
2.2.3. Магнитная энергия двухфазной частицы
2.2.4. Равновесные состояния двухфазных частиц.
2.2.5. Диаграммы равновесных состояний и магнитная метастабильность двухфазных частиц.
2.2.6. Влияние тепловых флуктуаций на стабильность
двухфазных частиц
2.3. Равновесные состояния двухфазных частиц с протяженной межфазной границей.
2.3.1. Описание модели двухфазной частицы
2.3.2. Магнитная энергия двухфазной частицы
2.3.3. Нахождение равновесных состояний двухфазных частиц
2.3.4. Двухдоменная магнитная структура в неоднородных частицах.
2.3.5. Предельные размеры одно и двухдоменности неоднородных частиц.
2.4. Выводы по главе
Глава 3. Особенности намагничивании ансамблей двухфазных частиц .
3.1. Механизмы перемагничивания обзор.
3.1.1. Основные понятия
3.1.2. Перемагничивание изолированной однодоменной частицы
3.1.3. Намагничивание квазиоднодоменных и многодоменных
частиц
3.1.4. Перемагничивание ансамблей однодоменных частиц
3.2. Перемагничивание двухфазных часгиц с бесконечно тонкой межфазной 1раницей
3.2.1. Критические поля двухфазной частицы
3.2.2. Ансамбль невзаимодействутощих двухфазных частиц
3.2.3. Ансамбль взаимодействующих двухфазных частиц.
3.3. Перемагничивание двухфазных частиц с протяженной
межфазной границей
3.4. Выводы по главе.
Заключение
Список литературы


Исключая эти второстепенные различия, размагничивающее поле - точный аналог деполяризующего поля. Рис. Электростатическая аналогия в магнитостатике, (а) Поляризация Р, деполяризующее поле Е<1 и поверхностные связанные заряды <ть в диэлектрике, (б) Намагниченность М, размагничивающее поле На и магнитные заряды сгт в магнитном материале. М создаст два слоя парных положительных и отрицательных поверхностных “зарядов’' на правой и левой гранях кристалла (рис. Они являются точным аналогом связанных зарядов в диэлектрике и называются “магнитными зарядами”. Магнитные заряды (“монополи”) всегда находятся в дипольных парах и не могут быть отделены или извлечены из магнитного материала, как и связанные заряды нельзя отделить от диэлектрика. Однако представление о магнитных зарядах оказывается весьма полезным при расчете внутренних полей и связанной с ними энергии []. М.п. Создаваемое магнитными зарядами размагничивающее поле антипараллельно М или почти таковое во всем намагниченном материале. N - коэффициент размагничивания, существенно зависящий от формы зерна []. Если М однородна во всем кристалле, то из (1. На=Д™Мг, (1. V- объем кристалла. V х Н = О, УВ = У(Н + 4тиМ) = 0. Н = -УФ, (1. УхУФ = 0. У2Ф = 4дУ • М = -4ярт, (1. У М - объемная плотность магнитных зарядов внутри намагниченного материала. Физический смысл магнитостатического потенциала - это потенциальная энергия ? Общим решением уравнения (1. Ф(г)=- [М-У —— АУ. С помощью теоремы Грина (1. Г?а^<1Г + (1. V' и поверхности 5"кристалла. Из (1. Ф имеет два источника: объемные заряды и поверхностные заряды. Кроме того, видно, что подынтегральные выражения представляет собой кулоновские потенциалы магнитных зарядов. Простым случаем, когда (1. Тогда Г'сокращается до единственной точки - начала координат (г'» 0), так что (1. Ф(г) = -ц^ = -ц^-|-|=ц- = ц^, (1. Тогда иоле диполя легко находится из (1. Н = 4(2со5б/> + 5теб), (1. Ел =г |рт(г)Ф(г)с1К + ^ |ат(г)Ф(г)с! Аналитическое решение выражений (1. Известно, что эллипсоид вращения и его частный случай - сфера - могут быть намагничены однородно [], в этом случае рт = -У-М = 0, то есть объемных зарядов нет. Рассмотрим вытянутый эллипсоид вращения с большой полуосью а и малой полуосью Ь. V - объем эллипсоида, В - угол между большой осью и М, Ыа и - коэффициенты размагничивания эллипсоида вдоль большой и малой осей соответственно, связывающие соответствующие проекции векторов намагниченности и размагничивающего ноля. Ь - вытянутость эллипсоида, р = д2 - 1. N х + N у + N 2 = 4 я . Из (1. Но эта анизотропия связана не с кристаллографическими осями, а с внешней формой кристалла, которая определяет расстояние между поверхностными магнитными зарядами для различных ориентаций М. Эта анизотропия называется анизотропией формы. Она обычно превосходит другие виды анизотропии в однодоменных зернах сильномагнитных материалов, подобных магнетиту [8]. Для вытянутого эллипсоида анизотропия формы - одноосная с осью легкого намагничивания, параллельной большой оси (0 = 0 или 0°). Частным случаем эллипсоида вращения является сфера. Очевидно, что главные коэффициенты размагничивания сферы одинаковы. Тогда из (1. N = 4л/3. Выражение (1. КШ2 Лягй’Л/ (1. Я - радиус сферы. Теория потенциала позволяет найти поле не только внутри, но и вне сферы. Внешнее поле однородно намагниченной сферы совпадает с полем диполя, расположенного в центре сферы и имеющего момент р. Соотношение (1. Если игольчатый кристалл намагничен вдоль своей оси, то парные поверхностные заряды на концах иглы разделены таким большим расстоянием, что создаваемое ими поле -> 0. Таким образом, Ма = 0. Тогда из (1. Здесь заряды разделены большим расстоянием, когда М лежит в плоскости слоя, то есть ЛГ* = 0. Тогда поперечный коэффициент размагничивания гонкого слоя = 4к. Магнитные зерна в горных породах не являются эллипсоидами. Они имеют отчетливо выраженные кристаллические грани и могут быть неправильной формы []. Внутреннее иоле таких зерен может значительно изменяться по величине и направлению от точки к точке.

Рекомендуемые диссертации данного раздела

28.06.2016

+ 100 бесплатных диссертаций

Дорогие друзья, в раздел "Бесплатные диссертации" добавлено 100 новых диссертаций. Желаем новых научных ...

15.02.2015

Добавлено 41611 диссертаций РГБ

В каталог сайта http://new-disser.ru добавлено новые диссертации РГБ 2013-2014 года. Желаем новых научных ...


Все новости

Время генерации: 0.213, запросов: 113