Организация и содержание тренировочного процесса на этапах годичного цикла подготовки квалифицированных футболистов

• Автор: Афонский, Владимир Игоревич
• Шифр специальности: 13.00.04
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2004
• Место защиты: Тула
• Количество страниц: 113 с.

Содержание
0. ВВЕДЕНИЕ. Траекторный эксперимент. Интерференционнотомографический эксперимент. Базовый подход. Алгоритм онлайновой аппроксимации АДХ. Результаты оценивания аэродинамических характеристик с использованием сплайновой аппроксимации коэффициентов. Выводы . ИНТЕРФЕРЕНЦИОННЫЕ ИЗМЕРЕНИЯ И ТОМОГРАФИЧЕСКИЙ ПОДХОД К РЕКОНСТРУКЦИИ ПЛОТНОСТИ ГАЗА В ТРЕХМЕРНОМ ТЕЧЕНИИ. Восстановление истинной ОРХ. Идентификация полос в окрестностях изображении сильных газодинамических разрывов. Восстановление геометрии объекта. ОПРЕДЕЛЕНИЕ ПЛОТНОСТИ ВОЗДУХА ОКОЛО СВЕРХЗВУКОВЫХ КОНУСОВ ПОД УГЛАМИ АТАКИ . ВЫВОДЫ. ОБЩИЕ ПОСЫЛКИ. ИСПОЛЬЗУЕМЫЕ алгоритмы. Используемые алгоритмы. ГауссаНьютона для поиска минимума нелинейной по параметрам целевой функции остаточной суммы квадратов отклонений измеренных координат объекта от рассчитанных с помощью анализируемой математической модели авторы назвали свой подход методом дифференциальной коррекции. Строя свой алгоритм, авторы , следуя Мерфи , приняли во внимание выводы теории квазилинейных колебаний КрыловаБоголюбова о том, что нелинейность колебаний в первую очередь проявляется в их неизохронности т.


При взаимодействии двух волн происходит изменение освещенности поля интерференции в зависимости от разности фаз разности хода ин терферирующих волн, которая изменяется по полю изза начальной ориентации этих волн, а также под влиянием неоднородностей зондируемой прозрачной среды. Ук, 3
где по постоянный показатель преломления невозмущенной среды, I геометрический путь лучей света через неоднородность. Между показателем преломления п среды и ее плотностью р существует связь плотность единственный газодинамический параметр, который возможно определить на основе одних лишь интерференционных измерений. К константа, характерная для данного газа правая часть аддитивна для газовых смесей. Базирующаяся на Лоренцовой электронной теории, эта формула не адекватна для случаев с эффектами возбуждения. Для сильно нагретого и сильно сжатого газа следует пользоваться более сложными формулами. Очевидно, что для восстановления распределения пх,у,ъ трехмерного несимметричного объекта одного направления Л недостаточно. Восстановление . Как указано в работе 6, в соответствии с теоремой Котельникова количество проекций, требуемое для надежного описания искомой трехмерной функции, определяется ее удвоенной пространственной частотой. Чтобы решать такие некорректные задачи, необходимо применять методы, позволяющие использовать априорную информацию об исследуемом объекте. Таким образом, формальная запись 2 для данной задачи имеет тот смысл, что и матрица снятых с интерферогра. ОРХ по лучам . А , определяемый интегральным уравнением вида 3, называется оператором Радона, или для осесимметричного случая оператором Абеля. Вообще говоря, при изучении нестационарных процессов томографический подход требует одновременной регистрации всех проекций, что для условий баллистической трассы эквивалентно необходимости построения томографа комплекса из нескольких систем визуализации интерферометров с импульсными источниками света и системами фоторегистрации, смонтированных, сыостированных и синхронизованных в одном поперечном сечении трассы, что составляет отдельную инженерную проблему. Обзор существующих подходов. В ходе развития газодинамических исследований на баллистических трассах был накоплен опыт применения различных методов обработки экспериментального материала с привлечением разного математического аппарата. Траекторный эксперимент. К сожалению, как уже говорилось, фактически не встречаются частные случаи движения, для которых возможно получение явной алгебраической записи оператора А. Например движение по короткой трассе с постоянным углом атаки, с постоянным коэффициентом торможения и подъемной силы и тому подобные допущения позволяют разрешить уравнения движения относительно искомых коэффициентов, как это сделано в 7. Но там же и отмечены трудности, возникающие при реализации требуемого типа движения в эксперименте. Соответственно, обычно нет речи и о получении аналитического выражения для обратного оператора Ал. Можно обозначить два основных пути, по которым проводится определение аэродинамических коэффициентов в общем случае. Первый основан на замене производных в уравнениях Эйлера конечными разностями, которые строятся непосредственно по экспериментальным точкам 8, или на приближенном нахождении этих производных после аппроксимации исходных траекторных данных какимлибо аналитическим выражением 8. Очевидный недостаток таких способов состоит в неконтролируемых ошибках окончательной аппроксимации АДХ, которые могут оказываться особо значительными в случае разреженных узлов плана эксперимента. Близкий по идеологии вариант, предложенный в , состоит в формальном интегрировании модельных уравнений движения. В результате этого получается выражение, содержащее одно и двукратные интегралы с переменным верхним пределом, которые могут быть найдены численным интерполированием по экспериментальным точкам. Вели точность приближенного интегрирования и превышает несколько точность приближенного дифференцирования, этот способ вес же не свободен от указанных выше недостатков, и потому справедливо охарактеризован в как метод получения начального представления об искомых коэффициентах. Другой путь нелинейного оценивания аэродинамических характеристик состоит в решении некорректной задачи 2 методом подбора.