Численное исследование обращения волнового фронта при нестационарном четырехволновом смешении излучения CO2 -, CO- лазеров в собственных активных средах и полупроводниках

Численное исследование обращения волнового фронта при нестационарном четырехволновом смешении излучения CO2 -, CO- лазеров в собственных активных средах и полупроводниках

Автор: Митин, Константин Владимирович

Шифр специальности: 05.27.03

Научная степень: Кандидатская

Год защиты: 1999

Место защиты: Шатура

Количество страниц: 179 с. ил.

Артикул: 231738

Автор: Митин, Константин Владимирович

Стоимость: 250 руб.

Численное исследование обращения волнового фронта при нестационарном четырехволновом смешении излучения CO2 -, CO- лазеров в собственных активных средах и полупроводниках  Численное исследование обращения волнового фронта при нестационарном четырехволновом смешении излучения CO2 -, CO- лазеров в собственных активных средах и полупроводниках 

1.1. Стационарное четырехволновое смешение в резонансно усиливающих средах. ч . .II
1.2. Нестационарное ОВФ при ЧВС в средах с резонансной нелинейностью .
1.3. ВЧВС на тепловой нелинейности в активной среде С лазера
1.4. Экспериментальные работы, посвященные исследованию ОВФ при ЧВС излучения С и СО лазеров в собственной активной среде
Глава 2. Нестационарное вырожденное четырехволновое смешение в активной среде С лазера.
2.1. Аналитическая теория нестационарного ВЧВС
2.1.1. ВЧВС на нелинейности коэффициента усиления.
2.1.2. ВЧВС на тепловой нелинейности.
2.2. Численное моделирование и исследование особенностей процесса нестационарного ВЧВС на нелинейности коэффициента усиления и тепловой нелинейности
2.2.1. Численное моделирование процесса ВЧВС на нелинейности
коэффициента усиления
2.2.2. Численное моделирование процесса ВЧВС на тепловой
нелинейности.
2.3. Анализ особенностей динамики ОВФ на основе численного эксперимента по внутрирезонаторному ВЧВС излучения электроионизационно
гаС лазера.
Глава 3. Четырехволновое смешение излучения в активной среде импульсного электроиоиизацнонного СО лазера
3.1. Стационарная теория ЧВС. Механизмы нелинейности
3.1.1. Нелинейность коэффициента усиления СО лазера.
3.1.2. Тепловая нелинейность СО лазера
3.1.3. Колебательная нелинейность СО лазера.
3.2. ОВФ при нестационарном 1ГОС в активной среде электроионизационного СО лазера
3.2.1. Баланс энергии электронов
3.2.2. Математическая модель процесса ЧВС.
3.2.3. Анализ динамики ОВФ на основе численного эксперимента по ЧВС излучения электроионизационного СО лазера.
Глава 4. Четырехволновое смешение излучения в полупроводниках
4.1. ВЧВС в приближении слабого по отношению к накачке сигнала .
4.2. ВЧВС в условиях сильного сигнала .
Заключение
Литература


В рассматривается случай вырожденного четырехволнового смешения ВЧВС в резонансно усиливающей среде, когда встречная волна накачки Ег формируется при отражении попутной Е от зеркала с коэффициентом отражения Яр. Такая схема довольно часто используется на практике. При этом реализуется ситуация, когда 7,0 Ф 7,, а величина Яр определяет отношение 7,. На основании численного решения полной системы уравнений для четырех связанных волн был построен ряд важных зависимостей, анализ которых раскрывает особенности взаимодействия в случае неравных интенсивностей опорных волн. На рис. ФС отражения от интенсивности попутной волны накачки. Исследуется влияние коэффициента отражения ретрозеркала степени неравенства опорных волн на характер зависимости. Для малых Яр 4 КФСО имеет четко выраженный максимум Ятах. С ростом Яр, вплоть до значений при которых становится близкой 0, также растет. При дальнейшем увеличении Яр максимальное значение коэффициента ФС отражения быстро падает, сама же зависимость для Я становится более пологой. Очевидно, такое поведение Я связано с сильным насыщением коэффициента усиления в области взаимодействия. Влияние на зависимость Я7,я длины взаимодействия отражено на рис. Рассматриваются два случая Яр 1, Яр 0 Для низкой интенсивности опорных волн и малых Ь 7,8 Ю3, 7. КФСО , и слабо зависит от неравенства волн накачки. Все зависимости имеют максимум, причем при Яр 1 он оказывается смещенным в сторону больших . Рост КФСО с увеличением Е для Яр 1 происходит медленнее чем для Яр 0 Как и в случае зависимостей рис. Я определяется насыщением усиления. Интересными представляются зависимости Я от для случая ВЧВС волн с ортогональными поляризациями.

Рекомендуемые диссертации данного раздела

28.06.2016

+ 100 бесплатных диссертаций

Дорогие друзья, в раздел "Бесплатные диссертации" добавлено 100 новых диссертаций. Желаем новых научных ...

15.02.2015

Добавлено 41611 диссертаций РГБ

В каталог сайта http://new-disser.ru добавлено новые диссертации РГБ 2013-2014 года. Желаем новых научных ...


Все новости

Время генерации: 0.221, запросов: 229