Трехмерные, многоволновые и многопериодные модели магнетронных приборов

Трехмерные, многоволновые и многопериодные модели магнетронных приборов

Автор: Терентьев, Александр Александрович

Шифр специальности: 05.27.02

Научная степень: Докторская

Год защиты: 2000

Место защиты: Саратов

Количество страниц: 433 с. ил.

Артикул: 299921

Автор: Терентьев, Александр Александрович

Стоимость: 250 руб.

Трехмерные, многоволновые и многопериодные модели магнетронных приборов  Трехмерные, многоволновые и многопериодные модели магнетронных приборов 

Глава 1. Постановка задачи. Основные соотношения модели. Решение уравнений движения. Решение уравнения Пуассона. Вычисления выходных характеристик . Результаты апробации модели . Методика моделирования. Результаты моделирования. Моделирование эффектов, обусловленных разрезной. Исходные положения. Расчет ВЧ поля. Особенности модернизированной модели. Основные результаты моделирования
1. Глава 2. ЧИСЛЕННАЯ МНОГОПЕРИОДНАЯ МОДЕЛЬ МАГНЕТРОННЫХ УСИЛИТЕЛЕЙ С ЗАМКНУТЫМ ЭЛЕКТРОННЫМ ПОТОКОМ. Постановка задачи. Описание модели. Исходные положения. Установление режима устойчивого усиления. Анализ частотных характеристик. Азимутальные неоднородности в УПВМ. Азимутальные неоднородности в а. Подавление самовозбуждения. Глава 3. ПОТОКОМ. Постановка задачи. Описание модели. Фу и являются периодическими по i. Фу И у. С учетом сделанных преобразований решение уравнения Пуассона проводится по следующей схеме. С помощью прямого преобразования Фурье 1. Решаются разностные уравнения для гармоник 1 Для каждой гармоники 0,.


ЧИСЛЕННАЯ МНОГОПЕРИОДНАЯ МОДЕЛЬ МАГНЕТРОННЫХ УСИЛИТЕЛЕЙ С ЗАМКНУТЫМ ЭЛЕКТРОННЫМ ПОТОКОМ. Постановка задачи. Описание модели. Исходные положения. Установление режима устойчивого усиления. Анализ частотных характеристик. Азимутальные неоднородности в УПВМ. Азимутальные неоднородности в а. Подавление самовозбуждения. Глава 3. ПОТОКОМ. Постановка задачи. Описание модели. Фу и являются периодическими по i. Фу И у. С учетом сделанных преобразований решение уравнения Пуассона проводится по следующей схеме. С помощью прямого преобразования Фурье 1. Решаются разностные уравнения для гармоник 1 Для каждой гармоники 0,. С помощью обратного преобразования Фурье 1. Фу. Таким образом, потенциал пространственного заряда представляется в виде массива, заданного в узлах пространственной сетки. При вычислении напряженности поля в конкретной точке пространства дискретная функция потенциала апроксимируется полиномом четвертой степени по ближайшим 9 узлам , . Это позволяет избежать скачков заряда в пространстве взаимодействия и правильно отразить режим ограничения эмиссии пространственным зарядом. Мощность взаимодействия электромагнитной волны с электронным потоком можно определить как интеграл по всему объему взаимодействия у5 ЯЫ . V скорость, напряженность электрического поля электромагнитной волны, р плотность заряда, у элементарный объем. Т,ЯЛЕ,
где Яо заряд одной частицы, Ыу число частиц, находящихся в объеме V, в котором вычисляется мощность. Е уЕ, уЕ, . Выражения для Ех и Е находятся из уравнения для
потенциала ВЧ волны 1.

Рекомендуемые диссертации данного раздела

28.06.2016

+ 100 бесплатных диссертаций

Дорогие друзья, в раздел "Бесплатные диссертации" добавлено 100 новых диссертаций. Желаем новых научных ...

15.02.2015

Добавлено 41611 диссертаций РГБ

В каталог сайта http://new-disser.ru добавлено новые диссертации РГБ 2013-2014 года. Желаем новых научных ...


Все новости

Время генерации: 0.206, запросов: 229