Нестационарное движение капель в насадках центробежных экстракционных аппаратов

Нестационарное движение капель в насадках центробежных экстракционных аппаратов

Автор: Рачковский, Сергей Викторович

Шифр специальности: 05.17.08

Научная степень: Кандидатская

Год защиты: 1984

Место защиты: Казань

Количество страниц: 173 c. ил

Артикул: 3435227

Автор: Рачковский, Сергей Викторович

Стоимость: 250 руб.

Нестационарное движение капель в насадках центробежных экстракционных аппаратов  Нестационарное движение капель в насадках центробежных экстракционных аппаратов 

ВВЕДЕНИЕ. НЕСТАЦИОНАРНОЕ ДВИЖЕНИЕ ЧАСТИЦЫ В СПЛОШНОЙ СРЕДЕ . Сила сопротивления при нестационарном движении в режиме Стокса . Прямолинейное движение тврдой сферы . Прямолинейное движение пузыря и капли . Анализ слагаемых силы сопротивления . Зкспериментальные исследования. Коэффициент сопротивления . Движение в равномерно вращающейся жидкости . Т. Движение в поле тяжести . Выводы по литературному обзору . Анализ сил, действующих на частицу во вращающейся среде, с учтом эффектов нестационарности. Составление уравнений движения. Анализ полных решений методами качественной теории дифференциальных уравнений . Определение времени релаксации и величины начального участка. Определение скорости на нестационарном участке . Обоснование необходимости и объма экспериментальных исследований . Т. Разработка методики проведения эксперимента . Т.2. Описание экспериментальной установки . Опенка погрешности экспериментальных данных . ПРИЛОЖЕНИЕ РЕЗУЛЬТАТОВ РАБОТЫ К РАСЧТУ ПРОТИВОТОЧНОГО ЦЕНТРОБЕЖНОГО ЭКСТРАКТОРА .


Но это обстоятельство должно учитываться лишь при движении в режиме Стокса, когда силы инерционной природы и вязкостные силы близки по величине. В области же переходных чисел 0 последние локализованы в небольшом приграничном слое жидкости у поверхности тела и влияние их на величины Л будет несущественны. Поэтому в данном случае применимы результаты, получаемые при рассмотрении движения тела в идеальной жидкости. При движении капли, либо пузыря, если они сохраняют сферичность Тюрмы приведнные выше результаты, также остаются в силе. И, наконец, при движении тел, объм которых меняется, присоединнные массы могут зависеть от времени. АЫЬ 2. Рассматривая распределение давления по телу, движущемуся с переменной скоростью, можно заключить, что присоединнная масса пропорциональна интегралу по поверхности тела от избыточных гидродинамических давлений, причиной которых является неустановившееся движение тела в жидкости. Т.1. Коэффициент присоединнной массы. Ц характерные линейные размеры. В случае бив члены Л имеют размерность статического момента и момента инерции соответственно, указанные присоединнные массы имеют место при вращательном движении тела. Л, соответственно
Следовательно коэффициент присоединнной массы поступательно движущегося тела равен относительной величине объма присоединнной массы среды в сравнении с объмом частицы. Из сказанного следует, что присоединнная масса является следствием приведения в движение частиц среды, появляющимся как результат диссипирования кинетической энергии движущегося тела в окружающую среду. Рис. Коэффициент присоединнной массы движущегося эллипсоида т движение в направлении малой оси 2 движение в направлении большой осиа. Рис. Л при условии, что известно соотношение большой и малой осей эллипсоида вращения. Для круглого диска, движущегося перпендикулярно своей плоскости, мравен 2. Таким образом имеющиеся сведенияпозволяют рассчитать величину силы инерции присоединнной массы в зависимости от формы частицы, е ускорения и направления движения. Л.Т. З. Сила предистории движения сила Бассе . С,5 . Поскольку более детальных указаний о природе этой силы нет, наиболее достоверным объяснением следует считать последнее из приведнных выше. Если сравнить обтекание тела при равномерном и ускоренном движениях в неподвижной среде при одинаковых значениях скоростей, то можно отметить, что эпюры относительных скоростей вовлечнных в движение слоев жидкости см. При движении с ускорением прилегающие слои жидкости перемещаются также ускоренно, а значит градиент скорости в погранслое будет больше, нежели при равномерном движении. Таким образом, скорость потока жидкости будет изменяться и после того, как тело станет двигаться с постоянной ско. Из анализа подинтегрального выражения следует, что ускорение, которое тело имело в некоторый момент времени, тем меньше влияет на величину интеграла и, следовательно, силы сопротивления, чем больший срок прошл с начала движения. Т.2. Прямолинейное движение пузыря и капли. С 2. Четвртое слагаемое, по мнению авторов, обусловлено подвижностью границ пузыря. Сила предистории движения оказалась в полтора раза меньше, нежели для тврдой серы 2. Несколько позднее ими же были получена решения для неравномерного движения жидкой капли, в которых в отличие от результатов , учитывалась внутренняя циркуляция. Следующим шагом было изучение движения с учтом движения сплошной среды. В зависимости от параметра выражение 2. РыбчинскогоАдамара I . Аналогичные результаты получены В. А.Городцовым
2. Нестационарное движение в ускоренном потоке сплошной среды. Чен распространил решение Бассе, Еуссинеска, Озеена БЕО 2. Ьесехих к Н. В.Паршикова рассмотрели силы и моменты, действующие на сферу в призвольном неоднородном нестационарном потоке вязкой жидкости зс,ЗтЗ . Если внешний поток стационарен, то есть сСи. Т бот
где последнее слагаемое правой части содержит оператор Лапласа АССо и определяется характером внешнего потока. X направление движения. Следовательно слагаемое сЛ 0 и уравнение 2. Чена для случая осесимметричного обтекания . Угловая скорость вращения сферы при этом равна , а жидкости i . Если принять, что сй С,, . М .

Рекомендуемые диссертации данного раздела

28.06.2016

+ 100 бесплатных диссертаций

Дорогие друзья, в раздел "Бесплатные диссертации" добавлено 100 новых диссертаций. Желаем новых научных ...

15.02.2015

Добавлено 41611 диссертаций РГБ

В каталог сайта http://new-disser.ru добавлено новые диссертации РГБ 2013-2014 года. Желаем новых научных ...


Все новости

Время генерации: 0.208, запросов: 242