Тепло- и массообмен в каналах и камерах, заполненных насадками

Тепло- и массообмен в каналах и камерах, заполненных насадками

Автор: Бекмурадов, Овездурды

Шифр специальности: 05.14.05

Научная степень: Докторская

Год защиты: 1981

Место защиты: Ашхабад

Количество страниц: 381 c. ил

Артикул: 4025455

Автор: Бекмурадов, Овездурды

Стоимость: 250 руб.

Тепло- и массообмен в каналах и камерах, заполненных насадками  Тепло- и массообмен в каналах и камерах, заполненных насадками 

1. Определения коэффициентов тепло и массоотдачи на границе раздела твердая частица поток жидкости.
2. Таблица I. Эширические формулы для коэффициента массообмена между потоком и твердыми частицами насадки
3. Таблицу П. Эмпирические форглы для коэффициента теплообмена междзу потоком и твердыми частинами насадки О
4. Таблица Ш. Эширические формулы для коэффициента теплоотдачи, полученные нестационарными методами.
5. Таблица . Эффективные значения коэффициентов теплопроводности л диффузии
6. Таблица У Эмпирические фюрмулы для коэффициента теплоотдачи от стенок контейнера к потоку жидкости или газа
ВВЕДЕНИЕ


Отмечается,что на расстояниях, меньших оптимального, чрезвычайно турбулизированные струи,выходящие из насадки приводят к повышенным значениям скорости. Весьма тонкие опыты по измерению распределения локальной скорости внутри отдельных пор в плотной кубической упаковки из шаров выполнены В. И.Волковым и др. Г 7 см, контейнер квадратного сечения x см2, длина насадки юГ. В ромбодедричеокой упаковке, в которой во впадину, образованную четырьмя шарами данного слоя, попадает один шар следующего слоя, подобные измерения выполнили Мик ли и др. II слоев. Эти измерения показали, что распределения скорости и интенсивности в объеме пор крайне неравномерны. В узких местах свободного прохода имеет место даже обратное течение. Вследствие влияния стенки контейнера средняя скорость в периферийных порах больше, чем в центральных. Выравнивание скорости на выходе из насадки происходит достаточно медленно. Так, в сечении,удаленном от последнего слоя шаров на 8 , отношение наибольшей скорости к ее наименьшему значению примерно такое же, как внутри насадки . Некоторые графики распределения скорости по сечению насадки, полученные Моралесом и др. На рис. Рис Распределение локальной скорости в плоскости, отстоящей на расстоянии от выходного сечения насадки . Числа на графиках объемная скорость воздуха в куб. А 2. А 4,
ОД 0. ОЛ 0. Рис Распределение локальносредней скорости в наездке Числа на графиках средняя по сечению насадки скорость в фтс. ОЛ 0,6 0,
рости, измеренной на расстоянии дюйма от выходного сечения насадки, а на рис. Как видно из графика, локальная скорость распределена весьма неравномерно. Изменение локальной скорости в больших диапазонах объясняется тем,что в данном случае терыоанемометр измеряет значения скорости в точке. Если терыоанемометр устанавливается в точке, в которую падает. В точках же, находящихся позади тврдой частицы, значения скорости будут близки к нулю, т. Таким образом, эксперименты дают ожидаемые графики распределения локальной скорости. В местах, где имеется проход,скорость велика, а в следе за тврдой частицей насадки она мала. На графиках распределения локальносредней скорости рис. Максимальное значение скорости получается на некотором удалении от поверхности контейнера. Причиной возникновения этого максимума является нарушение однородности структуры насадки. Вблизи отенки пористость и просвет велики по сравнению с их значениями в остальной части насадки. На самой стенке контейнера скорость жидкости или газа равна нулю. По мере удаления от нее скорость сначала растет, но при этом уменьшаются пористость и просвет, вследствие чего скорость падает. В центральной части насадки, где просвет остатся почти постоянным, зависимость скорости от расстояния от атенки контейнера очень слаба. В этой части скорость почти постоянна. Наибольшее значение скорости получается на расстояниях от стенки контейнера, равных примерно 1, диаметрам частиц насадки. Абсолютная величина максимума зависит от отношения . Чем больше это отношение, тем меньше величина абсолютного максимума. Перераспределение скорости потока в соответствии с величиной просвета в насадке, приводящее к распределению окорости, подобному графикам рис. Перераспределения потока не будет вообще или же оно будет незначительным в тех случаях, когда высота насадки или средняя скорость будут малы. По измерениям Н. М.Тихоновой 7 в насадках из шаров 8 мм с высотой I 0 мм, Ъ 5 мм, максимум скорости вблизи стенки получается,когда сопротивление лр движению равно не менее
0 кГДг. Это означает,что при небольших значениях средней скорости перераспределения потока внутри насадки в соответствии с просветом не происходит. Когда же продольный размер насадки небольшой, распределение скорости, подобное рис. Распределения локальносредней скорости, представленные на рис. Измерение локальносредних значений коэффициента теплоотдачи от шара осреднение его производится по всей поверхности шара, помещаемого в различных точках объма насадки, показали следующее. О. 0,. Кроме того, наблюдается некоторое уменьшение критерия Нуссельта на входном и выходном концах насадки.

Рекомендуемые диссертации данного раздела

28.06.2016

+ 100 бесплатных диссертаций

Дорогие друзья, в раздел "Бесплатные диссертации" добавлено 100 новых диссертаций. Желаем новых научных ...

15.02.2015

Добавлено 41611 диссертаций РГБ

В каталог сайта http://new-disser.ru добавлено новые диссертации РГБ 2013-2014 года. Желаем новых научных ...


Все новости

Время генерации: 0.241, запросов: 237