Построение двусторонних оценок на решения интегральных моделей некоторых саморегулируемых систем

Построение двусторонних оценок на решения интегральных моделей некоторых саморегулируемых систем

Автор: Карелина, Раиса Олеговна

Шифр специальности: 05.13.18

Научная степень: Кандидатская

Год защиты: 2007

Место защиты: Омск

Количество страниц: 146 с. ил.

Артикул: 331289

Автор: Карелина, Раиса Олеговна

Стоимость: 250 руб.

Построение двусторонних оценок на решения интегральных моделей некоторых саморегулируемых систем  Построение двусторонних оценок на решения интегральных моделей некоторых саморегулируемых систем 

ОГЛАВЛЕНИЕ
ВВЕДЕНИЕ
ГЛАВА 1.
1.1 1.2 1.3 1.
1.
1.4 ГЛАВА 2.
2.2 ГЛАВА 3.
3.
МЕТОДИКИ РЕГИСТРАЦИИ, ОБРАБОТКИ И АНАЛИЗА СПЕКТРОВ.
Источники возбуждения спектров. Спектроскопическая аппаратура. Методика обработки спектрограмм. Методы анализа спектров.
. 1 Экспериментальное выделение линий различной кратности ионизации.
. 2 Методика полуэмпирической экстраполяции.
. 3 Процесс идентификации спектров. СПЕКТРЫ ИОНОВ С ОСНОВНЫМ СОСТОЯНИЕМ 4с.
О некоторых свойствах спектра излу чения перехода 44с4 в изоэлектроннной последовательности родия. Исследование спектров ионов СсШ, эпуз, эвун, теуш.
СПЕКТРЫ ИОНОВ ГРУППЫ ПЛАТИНЫ С ОСНОВНЫМ СОСТОЯНИЕМ 5с2 .
Основные особенности спектров ионов последовательности УЫ.
Исследование спектров ионов ТаГУ,

т, оэуи, хгуш .
3.2.1 Конфигурации 5с и 57 в
. ТаГУ и У.
3.2.2 Конфигурация 5с в 0зУ,
3.3 Анализ переходов 5с 5ср5с
в РМХ.
3.4 Анализ переходов 5с5ср55рс
в АиХ и НдХ1.
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА


Поскольку обычно используемые источники возбуждения спектров, искровые разряды различных типов, нестационарны, число одновременно присутствующих ионов разной кратности ещё более увеличивается. Поэтому спектрограммы в ВУФ области содержат, как правило, несколько тысяч спектральных линий, причём спектральные области линий различных ионов перекрываются. Следующей причиной, как и в За-спектрах является влияние конфигурации с возбуждением внутреннего электрона, з данном случае: 4рсік+1, 5рсІк+1. Энергия возбуждения этой конфигурации вдоль последовательности растёт пропорционально заряду атомного остатка, в то время как у других конфигураций - квадратично заряду. Поэтому вдоль последовательности изменяется относительное положение этих конфигураций, её средняя энергия "опускается” от положения вблизи границы ионизации в начале изоэлектронной последовательности до энергий первых возбуждённых конфигураций. В ионах кратности около конфигурации типа пр5пбк+1 становятся резонансными (рис. Кроме того, аналогично ведут себя конфигурации 4сік_ ? Поэтому при продвижении вдоль последовательности происходит пересечение конфигураций и их взаимодействие, нарушающее гладкость изоэлектронного поведения уровней и приводящее к полной несостоятельности одноконфигурационного теоретического расчёта. Данная диссертация посвящена экспериментальному изучению ионов с основными состояниями -4с и 5с. Диссертация состоит из введения, трёх глав, заключения и приложений. Рис. ЯЬ1 (верхний рисунок) и УЫ (нижний рисунок) . Описаны экспериментальные приёмы анализа спектров, кратко изложены теоретические методы расчёта длин волн и уровней энергии. Вторая глава посвящена исследованиям спектров ионов, в которых 4с электроны находятся в основном состоянии. В ней подробно описаны спектры изученных переходов 4с-(4с4? БЬУИ, ТеУШ. Обсуждаются некоторые специфические эффекты, обнаруженные в энергетической структуре конфигурации 4сЭ? В третьей главе приведены результаты изучения спектров ионов . Та1У, т, ОбУИ, 1гУШ, РГ1Х, АиХ, НдХ1. В приложения вынесены таблицы идентифицированных длин волн, найденных уровней энергии и энергетических параметров изученных конфигураций. ГЛАВА 1. В диссертационной работе исследовались спектры ионов кратностью от 3 до и с зарядом ядра от до . Поэтому для эффективного возбуждения спектров этих ионоз были необходимы источники плазмы с электронной температурой, изменяющейся в довольно широких пределах, приблизительно от до 0 эВ. Кроме того тяжёлые ионы с заполняющейся б - оболочкой обладают сложными спектрами с большой плотностью линий, поэтому спектр источника должен обладать как можно более узкими спектральными линиями. Из известных лабораторных источников плазмы этим требованиям в наибольшей мере удовлетворяют импульсные электрические разряды в вакууме. Для данного типа источников эффективная электронная температура плазмы является функцией тока разряда, причём последний можно легко варьировать изменением электрических параметров разрядного контура. Уширение спектральных линий в плазме разряда определяется, в основном, тепловым эффектом Допплера, и разрешающая способность в спектрах данных источников (Х/ДА. Большинство спектров ионов кратности больше 5 в данной работе было получено с использованием малоиндуктивной трёхэлектродной вакуумной искры. Данный источник состоит из анода диаметром 4 мм и плоского катода, внутрь которого введен третий электрод, служащий для инициации электрического разряда. Межэлек-тродный промежуток составлял 4-5 мм. Катод изготовлялся из алюминия или углерода, анодом служил стержень из исследуемого материала либо А1-стержень с впрессованным порошком исследуемого элемента. Ф заряжался до номинального напряжения (обычно 4-5 КВ), затем на триггерный электрод подавался короткий -КВ импульс поджига, инициирующий основной электрический разряд. Пиковый ток разряда варьировался в пределах 5- КА с помощью дополнительной индуктивности (Ь=0-2. Гн), вводимой в разрядный контур. Временной режим работы вакуумной искры-одиночные импульсы, следующие с периодичностью - имп/мин, характерное время экспозиции - мин. Иногда применялась вакуумная искра с другими параметрами разряда (С=0мкФ, и=1.

Рекомендуемые диссертации данного раздела

28.06.2016

+ 100 бесплатных диссертаций

Дорогие друзья, в раздел "Бесплатные диссертации" добавлено 100 новых диссертаций. Желаем новых научных ...

15.02.2015

Добавлено 41611 диссертаций РГБ

В каталог сайта http://new-disser.ru добавлено новые диссертации РГБ 2013-2014 года. Желаем новых научных ...


Все новости

Время генерации: 0.329, запросов: 244