Системный анализ параметров наведенной магнитной анизотропии ферримагнитных материалов для повышения эффективности их промышленного использования

Системный анализ параметров наведенной магнитной анизотропии ферримагнитных материалов для повышения эффективности их промышленного использования

Автор: Великанов, Денис Сергеевич

Шифр специальности: 05.13.01

Научная степень: Кандидатская

Год защиты: 2005

Место защиты: Рыбинск

Количество страниц: 146 с. ил.

Артикул: 2746272

Автор: Великанов, Денис Сергеевич

Стоимость: 250 руб.

Системный анализ параметров наведенной магнитной анизотропии ферримагнитных материалов для повышения эффективности их промышленного использования  Системный анализ параметров наведенной магнитной анизотропии ферримагнитных материалов для повышения эффективности их промышленного использования 

СОДЕРЖАНИЕ
ВВЕДЕНИЕ
1 Эффекты магнитной памяти ферро и ферримагиитных материалов. Перспективы и проблемы их промышленного применения
1.1 Перспективы и проблемы использования эффектов магнитной памяти в промышленности
1.2 Контроль дефектов петли гистерезиса промышленных ферритов
1.3 Контроль дисперсности сырья и материала готовых изделий при изготовлении промышленных ферритов.
1.4 Перспектив,I улучшения характеристик датчиков Баркгаузена и контроль параметров при их производстве
1.5 Контроль прочности ферритовых изделий и степени износа деталей машин, изготовленных из конструкционных сталей.
1.6 Выводы.
2 Систематизация эффектов НМА ферримагнетиков и методов их исследования.
2.1 Анализ физических причин, приводящих к появлению НМА
2.2 Систематизация эффектов НМА
2.3 Обзор и систематизация методов исследования НМА
2.4 Сравнительный анализ измерительной аппаратуры для измерения параметров наведенной магнитной анизотропии
2.5 Выводы.
3 Разработка критериев для сравнения методов исследования НМА
3.1 Применение метрик качества программного обеспечения к сравнению методов исследования магнитной памяти ферримагиитных материалов.
3.2 Обзор и сравнительный анализ существующих метрик оценки сложности программного обеспечения.
3.3 Описание и сравнение алгоритмов методик исследования НМА
3.4 Выводы
4 Разработка универсального программного комплекса для исследования и анализа эффектов магнитной памяти.
4.1 Общий состав программного комплекса.
4.2 Измерение параметров НМА
4.3 Подавление помех и компенсация ошибок измерения.
4.4 Использование цифровой обработки данных для получения полезной информации о параметрах НМА.
4.5 Требования к программному комплексу для исследования НМА
4.6 Разработка программного комплекса.
4.7 Выводы.
ЗАКЛЮЧЕНИЕ.
СПИСОК ИСПОЛЬЗОВАННЫХ ИСТОЧНИКОВ


Перечисленные задачи невозможно решить без понимания физической сущности происходящих процессов в контролируемом материале и различных видов проявления этих процессов в экспериментах. К сожалению, в литературе, посвященной проявлениям магнитной памяти, делается упор на физическую сущность, а не на различие между проявлениями эффектов в экспериментах. Между тем, для практического применения нужно знание не только о физической сущности, но и о сходстве и различиях между эффектами, а также возможном их применении в промышленности. Поскольку в литературе является общепринятым термин «Наведенная магнитная анизотропия» (НМА) для обозначения способности материала хранить информацию о воздействии магнитного поля и сопутствующим ему температуре и давлению, то мы далее также будем пользоваться этим термином. В ферритовой промышленности часто возникает проблема контроля и отбраковки материалов с дефектами петли гистерезиса: перетяжек и асимметрии. Для определения значений означенных выше параметров необходимо измерять так называемые скомпенсированные дифференциальные петли гистерезиса намагниченности (СДПГН) (рисунок 1). СДГТГН - это дифференциальная • петля гистерезиса, в которой почти отсутствует (скомпенсирована) первая гармоника, определяемая в основном обратимой намагниченностью. Эта часть намагниченности не несет полезной информации и лишь перегружает измерительный канал, что показано в работах [1, , , , , , , ,, ]. Способ отсчета параметров перетяжек для перетянутой в районе поля Нт СДПГІ І показан на рисунке 2. С проблемой выявления дефектов петли гистерезиса и определения их численных параметров связана также другая, не менее важная - определение условий (температура нагрева Тх и величина прессующего давления Рх), приведших к появлению перечисленных выше дефектов в партии ферритовых изделий. На настоящий момент не существует методов для определения этих параметров. В то же время определение их величины необходимо для выявления нарушений техпроцесса изготовления ферритовых изделий, которые имели место, с целью их дальнейшего недопущения. Особенно это актуально при перепрофилировании производства с одного вида изделия на другое, что весьма часто встречается в современном производстве. В работах [, ] показано, что информацию о температуре, при которой создавался ферримагнитный материал можно получить исходя из анализа поведения дефектов петли гистерезиса (перетяжек и асимметрии) при повторном нагреве материала. Исследования в этих работах производились на образцах природных минералов, составляющих земную кору, однако позднее было доказано, что это также справедливо и для промышленных ферритов []. Все это можно проиллюстрировать в следующих опытах. Опыт 1. Образец ферримагнитного материала нагревается от комнатной температуры Тк до некоторой температуры Тх, меньшей температуры Кюри содержащегося в них ферримагнетика, и затем охлаждается в поле Ну. В результате этого СДПГН этих образцов могут быть асимметричными или перетянутыми асимметричными. Затем образец снова нагревается, причем в процессе нагрева измеряется его петля гистерезиса. Нагрев может производиться как в постоянном поле, так и без него. Наличие или отсутствие магнитного поля при нагреве не влияет на асимметрию и перетяжки СДПГН и свойство НМЛ фиксировать температуру нагрева. Эксперименты показали, что перетяжки на СДПГН и асимметрия сохраняются при нагреве вплоть до температуры Тх и исчезают при более высоких температурах. Опыт 2. Образец ферримагнитного материала нагревается до температуры Тх в отсутствие магнитного поля. При достижении Тх включается поле Нт, и образец выдерживается в этом поле при Тх от нескольких минут до нескольких часов. Далее магнитное поле отключается, и образец охлаждается без поля (или в магнитном поле Земли). При комнатной температуре перетяжки и асимметрия СДПГН подготовленным таким образом образца могут не наблюдаться или быть очень слабы. В ходе последующего нагрева перетяжки и асимметрия возникают на СДПГН при приближении к температуре Тх, достигают при Тх максимальной величины и далее исчезают (рисунок 3).

Рекомендуемые диссертации данного раздела

28.06.2016

+ 100 бесплатных диссертаций

Дорогие друзья, в раздел "Бесплатные диссертации" добавлено 100 новых диссертаций. Желаем новых научных ...

15.02.2015

Добавлено 41611 диссертаций РГБ

В каталог сайта http://new-disser.ru добавлено новые диссертации РГБ 2013-2014 года. Желаем новых научных ...


Все новости

Время генерации: 0.243, запросов: 244