Изотопная масс-спектрометрия высокого разрешения в исследованиях солнечного и космического излучения

Изотопная масс-спектрометрия высокого разрешения в исследованиях солнечного и космического излучения

Автор: Ануфриев, Георгий Степанович

Шифр специальности: 01.04.04

Научная степень: Докторская

Год защиты: 1984

Место защиты: Ленинград

Количество страниц: 479 c. ил

Артикул: 4025155

Автор: Ануфриев, Георгий Степанович

Стоимость: 250 руб.

Изотопная масс-спектрометрия высокого разрешения в исследованиях солнечного и космического излучения  Изотопная масс-спектрометрия высокого разрешения в исследованиях солнечного и космического излучения 

ОГЛАВЛЕНИЕ
ВВЕДЕНИЕ . ГЛАВА I. ДОСТИЖЕНИЯ И ПРОБЛЕМУ МАСССПЕКТРОМЕТРИИ ВЫСОКОГО РАЗРЕШЕНИЯ . I.I. Основные соотношения для магнитных массспектрометров МС . Способы повышения разрешающей способности М3. Компенсационный режим . Выводы . ГЛАВА 2. Неоднородности магнитного поля в зазорах магнитов с плоскопараллельными полюсами
2. Влияние неоднородностей магнитного поля и паразитных электрических полей на аналитические параметры МС 2. Общие закономерности влияния возмущающих сил на разрешающую способность и параметры движения ионов. Теорема . Выводы . ШВА 3. ИОНОВ С ФОКУСИРОВКОЙ МАГНИТНЫМ ПОЛЕМ . Многолучевой МРМС . Основные узлы ионнооптической схемы МРМС. Экспериментальное исследование МРМС в режиме низкого разрешения первая ступень . Выводы . ШВА 4. МРМС . Низкофоновая система вакуумной экстракции газов из тврдых образцов 0
,1 , то превышение становится очень большим, правда, за счт ухудшения чувствительности. Для второй группы приборов разница во времени пролта круговой траектории для ионов различных масс, получающаяся после первого пролта модулятора в конце оборота преобразуется в разницу радиусов траектории движения после второго пролта модулятора.


Для второй группы приборов разница во времени пролта круговой траектории для ионов различных масс, получающаяся после первого пролта модулятора в конце оборота преобразуется в разницу радиусов траектории движения после второго пролта модулятора. В этом случае по определению дисперсией по массам называют изменение диаметра орбиты ионов при изменении их массы. Это определение поддатся строгой математической формализации, которая, однако, отсутствует в литературе. Ещ две причины побуждают проделать этот анализ I он позволяет устранить многообразие подходов к выводу выражения для дисперсии, которое наблюдается сейчас в литературе, например, ,,,, . При этом существующие подходы основаны на геометрических представлениях и дают не всегда верные результаты 2 этот анализ позволяет выяснить с общих позиций, почему одни схемы МС обладают большей дисперсией по сравнению с другими и какими способами принципиально можно увеличить дисперсию. Из 1. И и II могут быть неявными функциями массы ионов М . Ы, , где М . Подставляя эти выражения в формулу 1. Приведм формулу только для однопараметрической зависимости, которая необходима при анализе магнитных времяпролтных Ю здесь Ь время пролта. Заметим, что выражения 1. Для статических секторных МС 1Р тл И С0гм и из 1. Iя 1. Это случай НС с минимальной дисперсией если не ставить себе цель сознательного уменьшения дисперсии прибора. Дальнейшее увеличение дисперсии возможно через 2 первых слагаемых в выражениях 1. Он реализуется на практике, например, в статических МС путем использования неоднородного магнитного поля , . В этом случае обычно И Н0 где 0 Ц. I, а п Г С И согласно 1. Проведя необходимые операции дифференцирования, получим из 1. Г Л М. М 1.

Рекомендуемые диссертации данного раздела

28.06.2016

+ 100 бесплатных диссертаций

Дорогие друзья, в раздел "Бесплатные диссертации" добавлено 100 новых диссертаций. Желаем новых научных ...

15.02.2015

Добавлено 41611 диссертаций РГБ

В каталог сайта http://new-disser.ru добавлено новые диссертации РГБ 2013-2014 года. Желаем новых научных ...


Все новости

Время генерации: 0.660, запросов: 142